IV.3 Влияние углового распределения частиц на проводимость (Нестреров С.Б., Васильев Ю.К., Андросов А.В. Методы расчета вакуумных систем), страница 2
Описание файла
Файл "IV.3 Влияние углового распределения частиц на проводимость" внутри архива находится в папке "Нестреров С.Б., Васильев Ю.К., Андросов А.В. Методы расчета вакуумных систем". Документ из архива "Нестреров С.Б., Васильев Ю.К., Андросов А.В. Методы расчета вакуумных систем", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "вакуумная и плазменная электроника" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "книги и методические указания", в предмете "вакуумная и плазменная электроника (вакплазэл)" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "IV.3 Влияние углового распределения частиц на проводимость"
Текст 2 страницы из документа "IV.3 Влияние углового распределения частиц на проводимость"
Рис. IV.3.6. Индикатрисы траекторий молекул, вылетающих из выходного сечения трубопровода для лепесткового углового распределения при n = 3 везде
Рис. IV.3.7. Индикатрисы траекторий молекул, вылетающих из выходного сечения трубопровода для лепесткового углового распределения при n = 0,1 на входе
Рис. IV.3.8. Индикатрисы траекторий молекул, вылетающих из выходного сечения трубопровода для лепесткового углового распределения при n = 0,1 в трубе
Рис. IV.3.9. Индикатрисы траекторий молекул, вылетающих из выходного сечения трубопровода для лепесткового углового распределения при n = 0,1 везде
Рис. IV.3.10 Индикатрисы траекторий молекул, вылетающих из выходного
сечения трубопровода для равномерного углового распределения на входе
Рис. IV.3.11. Индикатрисы траекторий молекул, вылетающих из выходного
сечения трубопровода для равномерного углового распределения в трубе
Рис. IV.3.12. Индикатрисы траекторий молекул, вылетающих из выходного
сечения трубопровода для равномерного углового распределения везде
Необходимо также заметить, что для относительно длинных труб (l/r>5) значения коэффициентов Клаузинга очень сильно изменяются относительно случаев без прилипания уже при малых значениях коэффициентов прилипания (табл. IV.3.3), и далее, при увеличении значений коэффициентов прилипания изменяются уже не столь значительно. Это, видимо, означает, что для трубопроводов с таким соотношением «длина/радиус» количество соударений частицы со стенками таково, что даже при небольших значениях коэффициентов прилипания, вероятность прилипнуть для частицы очень высока.
Таким образом, можно сделать вывод о том, что каким бы ни был закон отражения (и в особенности на внутренней поверхности трубопровода), при увеличении коэффициента прилипания как значения коэффициента Клаузинга, так и характер изменения индикатрисы траекторий частиц, вылетающих через выходное сечение, стремятся к некоторым единым показателям.
Значения коэффициентов Клаузинга для разных распределений и коэффициентов прилипания .
Таблица IV.3.3
β► l/r▼ | 0 | 0,25 | 0,5 | 0,75 | 1 | Тип распределения |
1 | 0,6653 | 0,56923 | 0,489567 | 0,4352 | 0,38643 | Традиционная постановка |
2 | 0,51067 | 0,352867 | 0,262267 | 0,2058 | 0,17143 | |
4 | 0,35163 | 0,1476 | 0,090767 | 0,0672 | 0,055267 | |
6 | 0,2716 | 0,0713 | 0,04323 | 0,02973 | 0,0282 | |
8 | 0,218467 | 0,0384 | 0,02067 | 0,017867 | 0,0156 | |
10 | 0,18743 | 0,0204 | 0,012567 | 0,011467 | 0,0109 | |
15 | 0,13867 | 0,007167 | 0,005067 | 0,0042 | 0,00413 | |
20 | 0,10693 | 0,003567 | 0,002467 | 0,0026 | 0,002167 | |
1 | 0,56953 | 0,44713 | 0,35593 | 0,2818 | 0,2312 | Везде равномерное |
2 | 0,4318 | 0,269467 | 0,182467 | 0,131167 | 0,095867 | |
4 | 0,3134 | 0,1277 | 0,068767 | 0,043567 | 0,029767 | |
6 | 0,24023 | 0,069767 | 0,0322 | 0,020767 | 0,013267 | |
8 | 0,205167 | 0,0416 | 0,02103 | 0,0121 | 0,00867 | |
10 | 0,177567 | 0,02573 | 0,01133 | 0,008133 | 0,005067 | |
15 | 0,1307 | 0,01053 | 0,005233 | 0,0033 | 0,001967 | |
20 | 0,1106 | 0,00523 | 0,0024 | 0,001567 | 0,001733 | |
1 | 0,562867 | 0,445533 | 0,3571 | 0,286867 | 0,2305 | Равномерное на входе |
2 | 0,4113 | 0,26663 | 0,178567 | 0,12533 | 0,094067 | |
4 | 0,2833 | 0,11013 | 0,05463 | 0,038267 | 0,03083 | |
6 | 0,2213 | 0,0497 | 0,0228 | 0,0168 | 0,01253 | |
8 | 0,175667 | 0,02493 | 0,0128 | 0,0082 | 0,00783 | |
10 | 0,14683 | 0,015267 | 0,00613 | 0,00503 | 0,00567 | |
15 | 0,110767 | 0,004767 | 0,0025 | 0,002233 | 0,002267 | |
20 | 0,0845 | 0,002067 | 0,001767 | 0,0013 | 0,0013 | |
1 | 0,676367 | 0,56723 | 0,4852 | 0,429 | 0,38593 | Равномерное в трубе |
2 | 0,5182 | 0,36073 | 0,272567 | 0,21013 | 0,17373 | |
4 | 0,37203 | 0,17193 | 0,10253 | 0,07463 | 0,0572 | |
6 | 0,292367 | 0,09443 | 0,0507 | 0,036467 | 0,027267 | |
8 | 0,248467 | 0,057067 | 0,028267 | 0,0203 | 0,01583 |
Продолжение табл. IV.3.3
β► l/r▼ | 0 | 0,25 | 0,5 | 0,75 | 1 | Тип распределения |
10 | 0,2188 | 0,033867 | 0,018467 | 0,01273 | 0,010567 | |
15 | 0,1656 | 0,014567 | 0,0069 | 0,006167 | 0,00353 | |
20 | 0,133767 | 0,00743 | 0,0038 | 0,0029 | 0,002467 | |
1 | 0,719367 | 0,6278 | 0,5533 | 0,5023 | 0,452867 | Везде лепестковое n = 0,1 |
2 | 0,542767 | 0,3753 | 0,28663 | 0,220567 | 0,187067 | |
4 | 0,36953 | 0,1402 | 0,0885 | 0,0639 | 0,06123 | |
6 | 0,2764 | 0,059567 | 0,03473 | 0,02923 | 0,026567 | |
8 | 0,2231 | 0,027167 | 0,018267 | 0,015633 | 0,014633 | |
10 | 0,186767 | 0,0136 | 0,011133 | 0,010467 | 0,0098 | |
15 | 0,13043 | 0,00467 | 0,004867 | 0,00533 | 0,0043 | |
20 | 0,09923 | 0,00273 | 0,002933 | 0,002567 | 0,002633 | |
1 | 0,71867 | 0,629733 | 0,556533 | 0,498133 | 0,455433 | Лепестковое n = 0,1 на входе |
2 | 0,545867 | 0,3782 | 0,28067 | 0,223067 | 0,1858 | |
4 | 0,3837 | 0,1623 | 0,098167 | 0,069967 | 0,056633 | |
6 | 0,295267 | 0,075733 | 0,041233 | 0,033267 | 0,026733 | |
8 | 0,236967 | 0,038433 | 0,023 | 0,016867 | 0,015567 | |
10 | 0,199733 | 0,0229 | 0,0138 | 0,010533 | 0,009567 | |
15 | 0,142533 | 0,0073 | 0,004733 | 0,005 | 0,004167 | |
20 | 0,116267 | 0,003867 | 0,003267 | 0,002533 | 0,003067 | |
1 | 0,669867 | 0,576233 | 0,49013 | 0,4343 | 0,3793 | Лепестковое n = 0,1 в трубе |
2 | 0,5135 | 0,347967 | 0,259967 | 0,207633 | 0,1681 | |
4 | 0,345733 | 0,1364 | 0,0844 | 0,06567 | 0,0561 | |
6 | 0,260367 | 0,054867 | 0,032633 | 0,0272 | 0,024533 | |
8 | 0,208567 | 0,0275 | 0,018633 | 0,015967 | 0,015003 | |
10 | 0,174767 | 0,015633 | 0,0103 | 0,010267 | 0,00903 | |
15 | 0,123733 | 0,004867 | 0,005467 | 0,0042 | 0,004767 | |
20 | 0,0937 | 0,00267 | 0,002567 | 0,002833 | 0,002767 | |
1 | 0,771467 | 0,6887 | 0,628833 | 0,582567 | 0,553433 | Везде лепестковое n = 3 |
2 | 0,608533 | 0,445833 | 0,3713 | 0,319067 | 0,292533 | |
4 | 0,421967 | 0,185567 | 0,13733 | 0,1154 | 0,106 | |
6 | 0,3244 | 0,08467 | 0,063967 | 0,053467 | 0,05133 |
Окончание табл. IV.3.3
β► l/r▼ | 0 | 0,25 | 0,5 | 0,75 | 1 | Тип распределения |
8 | 0,266567 | 0,0457 | 0,032567 | 0,031767 | 0,0296 | |
10 | 0,222067 | 0,026367 | 0,020967 | 0,019833 | 0,0202 | |
15 | 0,154767 | 0,009733 | 0,008633 | 0,0084 | 0,009033 | |
20 | 0,123133 | 0,005167 | 0,0054 | 0,0048 | 0,004833 | |
1 | 0,777433 | 0,695967 | 0,638933 | 0,587767 | 0,5506 | Лепестковое n = 3 на входе |
2 | 0,617633 | 0,4649 | 0,379533 | 0,326567 | 0,297933 | |
4 | 0,4395 | 0,2195 | 0,147267 | 0,1204 | 0,1063 | |
6 | 0,342133 | 0,109967 | 0,070033 | 0,0561 | 0,050233 | |
8 | 0,28233 | 0,060433 | 0,0411 | 0,032633 | 0,029433 | |
10 | 0,239567 | 0,0363 | 0,024067 | 0,0214 | 0,0185 | |
15 | 0,177 | 0,0128 | 0,010133 | 0,008833 | 0,009567 | |
20 | 0,138067 | 0,005733 | 0,005167 | 0,0048 | 0,005 | |
1 | 0,666667 | 0,564733 | 0,477167 | 0,4257 | 0,378533 | Лепестковое n = 3 в трубе |
2 | 0,504233 | 0,327533 | 0,247833 | 0,201033 | 0,172133 | |
4 | 0,3388 | 0,123167 | 0,078567 | 0,06133 | 0,0569 | |
6 | 0,261567 | 0,05 | 0,0342 | 0,027367 | 0,025433 | |
8 | 0,2064 | 0,024467 | 0,01833 | 0,015267 | 0,0154 | |
10 | 0,170567 | 0,0127 | 0,010467 | 0,01 | 0,010633 | |
15 | 0,120367 | 0,005467 | 0,004533 | 0,004567 | 0,004633 | |
20 | 0,089733 | 0,0025 | 0,003 | 0,003067 | 0,002567 |
Выводы
Основное влияние на значение коэффициента Клаузинга цилиндрического трубопровода и на характер индикатрисы траекторий частиц, вылетающих через выходное сечение, оказывает тип углового распределения на входе в трубопровод. Это влияние уменьшается с увеличением коэффициента прилипания на внутренней поверхности трубы.
Характер углового распределения при отражении от внутренней стенки трубопровода незначительно влияет на значение коэффициента Клаузинга. Отличия увеличиваются с ростом соотношения «длина/радиус».
Индикатрисы траекторий частиц, вылетающих через выходное сечение, в случае отличного от диффузного углового распределения на внутренней стенке трубы, имеют качественно схожий вид. Это еще раз подтверждает гипотезу об основополагающем влиянии характера углового распределения на входе и о незначительном, в сравнении с ним, влиянии типа углового распределения внутри трубы.