phizika (Физика (лучшее)), страница 7

т.е. емкостью конденсатора называется физическая величина равная от­ношению заряда конденсатора к разности потенциалов между его об­кладками.

Емкость конденсатора не зависит от величины заряда и разности по­тенциалов между его обкладками и определяется только размерами и фор­мой обкладок конденсатора, а также диэлектрическими свойствами веще­ства, заполняющего его. Емкость конденсатора, как и ём­кость проводника, измеряется в фарадах (Ф): 1 Ф — это ёмкость такого конденсатора, при сообщении которому заряда в 1 Кл , разность потенциалов между его обклад­ками изменяется на 1 В.

2.Емкость плоского конденсатора. Рассмотрим пло­ский конденсатор, заполненный однородным изотропным диэлектриком с диэлектрической проницаемостью , у ко­торого площадь каждой обкладки S и расстояние между ними d. Емкость такого конденсатора находится по формуле:

Из этого следует, что для изготовления конденсаторов большой ёмкости надо увеличить площадь обкладок и уменьшать расстояние между ними.

Энергия W заряженного конденсатор: или

Конденсаторы применяются для накопления электроэнергии и использования её при быстром разряде (фотовспышка), для разделения цепей постоянного и переменного токов, в выпрямителях, колебательных контурах и других радио-электронных устройствах. В зависимости от типа диэлектрика конденсаторы бывают воздушные, бумажные, слюдяные.

Билет № 14

1. Работой электрического тока называется работа, которую совер­шают силы электрического поля, созданного в электрической цепи, по перемещении заряда по этой цепи. Пусть к концам проводника приложена разность потенциалов (напряжение) Тогда работа А, совершаемая электростатическим полем по переносу заряда q за некоторое время 4 равна . Величину протекшего заряда можно найти, используя силу тока I: q = It С учётом этого по­лучаем

Применяя закон Ома для однородного участка цепи U = IR, где R — со­противление проводника, выражение запишем в виде

2. По определению мощность Р электрического тока равна Р = A/t. Получаем

P=IU.

В системе единиц СИ работа и мощность электрического тока измеряются соответственно в джоулях и ваттах. Однако на практике используется вне­системная единица работы — 1 кВт*ч, т.е. работа тока мощностью 1 кВт за время 1 ч

( ).

3. Опытным путём джоуль и, независимо от него, Ленц установили, что при протекании электрического тока по проводнику он нагревается, в результате чего увеличивается его внутренняя энергия. Количество тепло­ты Q, выделяемое в проводнике пропорционально квадрату силы тока, со­противлению проводника R и времени протекания t, т.е.

Соотношение называют законом Джоуля - Ленца.

2. ЭДС. Возьмём два проводника, заряженные разноимёнными зарядами, и со­единим их другим проводником. Тогда в этом проводнике за счёт разности потенциалов на его концах возникает электрическое поле, под действием которого свободные заряды (носители тока) приходят в упорядоченное движе­ние от положительного потенциала к от­рицательному (имеется в виду движение положительных зарядов, поскольку за направление тока принимается движе­ние именно этих зарядов), т.е. возникает электрический ток. Однако этот ток очень быстро прекращается вследствие того, что протекание тока приводит к выравниванию потенциалов на кон­цах проводника и к исчезновению внутри него электрического поля.

Для непрерывного протекания тока по проводнику необходимо к его концам подключить устройство, которое бы отводило положительные за­ряды с конца, обладающего отрицательным потенциалом, к концу — с по­ложительным, производя разделение зарядов и поддерживая разность по­тенциалов. Такие устройства называются источниками тока. Указанное движение зарядов внутри источника тока (движение от точки 1 к точке 2) возможно лишь в том случае, если на них со стороны источника тока действуют силы не электростатического происхождения, направлен­ные против сил электростатического поля, Их называют сторонними си­лами. Природа сторонних сил может быть различной. Так, в аккумулято­рах они возникают вследствие химических реакций между электродами и электролитом.

Действие сторонник сил характеризуют физической величиной, назы­ваемой электродвижущей силой (э.д.с.). Она равна работе, которую со­вершают сторонние силы по перемещению единичного заряда внутри ис­точника тока, т.е. в области, где действуют сторонние силы. Если при пе­ремещении заряда q сторонние силы совершили работу Аст, то по определению э.д.с. равна Из этой формулы следует, что э.д.с., как и разность потенциалов, измеря­ется в вольтах Если цепь, в которой протекает ток, замкнутая, то работа сторонних сил по всей цепи равна ра­боте этих сил внутри источника, поскольку вне источника сторонние силы не действуют. Таким образом, электродвижущая сила равна работе, ко­торую совершают сторонние силы по перемещению единичного заряда по замкнутой цепи.

3. Закон Ома для полной цепи.

Выведем закон Ома для такой цепи. При протекании электрического тока по цепи происходит нагревание резистора и источника тока. Нагревая источника тока свидетельствует о том, что он обладает некоторым внут­ренним сопротивлением. Обозначим его через т. Очевидно, что нагревание источника тока и рези­стора R происходит за счёт работы сторонних сил. Согласно закону сохранения энергий, эта рабо­та будет равняться количеству теплоты, выделяе­мой в источнике и в резисторе, т.е.

где и — количество теплоты, выделяемой в резисторе и на внутреннем сопротивлении источ­ника тока. Но . Здесь I - сила тока, текущего в цепи, t — время протекания тока. С учётом этого получаем . Разделив по­следнее равенство на It и учитывая, что q = It, находим

Это соотношение называют законом Ома для замкнутой цепи: сила тока в замкнутой цепи пропорциональна электродвижущей силе ис­точника и обратно пропорциональна общему сопротивлению цепи.

Билет № 15

1. Выяс­ним, какие изменения происходят в окружающем заряды пространстве, если они приходят в равномерное движение?

Присоединим два гибких металлических проводника, укреплённых параллельно, к источнику тока. На проводни­ках появляются равномерно распределённые заряды противоположных знаков, которые создают вокруг себя электростатическое поле. В результа­те этого возникает сила электростатиче­ского притяжения. Если замкнуть ключ, то по проводникам потечёт постоян­ный ток. При этом, несмотря на силы электростатического притяжения, про­водники отталкиваются. Это свидетельствует о том, что между ними возникли силы неэлектростатического происхождения. Их появление можно объяснить, если предположить, что во­круг проводника с током, т.е. вокруг упорядоченно движущихся электриче­ских зарядов, образуется поле, отли­чающееся от электростатического поля. Его назвали магнитным. Тогда взаимо­действие токов объясняется следующим образом. Магнитное поле, создаваемой током, текущим по одному проводнику, действует на ток, проходящий по другому, и наоборот.

Итак, приходим к выводу: вокруг равномерно движущихся электриче­ских зарядов возникает магнитное поле, которое обнаруживается по действию на другие движущиеся в этом поле заряды. Необходимо отме­тить, что электрическое поле действует как на неподвижные, так и на дви­жущиеся заряды, а магнитное только на движущиеся.

2. Индукция магнитного поля. Магнитное поле характеризуют физи­ческой величиной, называемой индукцией магнитного поля, являющуюся вектором. Обозначим её через В.

Подобно тому, как для изучения электрического поля используются пробные электрические заряды, при исследовании магнитного поля применяются пробные контуры. Пробными называют замкнутые контуры, по которым течёт постоянный ток, внесение которых не искажа­ет исследуемого поля. Пробный контур характеризуют магнитным мо­ментом Рм, который является вектором. Его модуль равен

где I - сила тока в контуре, S - площадь контура. Вектор Рм направлен перпендикулярно к плоскости контура и связан с направлением тока пра­вилом правого винта: при вращении винта в направлении тока, его посту­пательное движение показывает направление магнитного момента контура. Из формулы следует, что магнитный момент измеряется в ампер*метр² (Ам²).

При внесении пробного контура в магнитное поле он устанавливает так, что его магнитный момент совпадает с направлением вектора индукции магнитного поля в данной точке поля. Если контур вывести из положения равновесия, то на него будет действовать момент сил, стремящийся вернуть его в положение равновеся. Этот мо­мент сил будет наибольшим (максимальным), ко­гда магнитный момент контура перпендикулярен к вектору В. Пусть в одну и ту же точку магнит­ного поля вносятся различные пробные контуры. Тогда на них будут дей­ствовать и различные максимальные моменты сил. Однако отношение максимального момента Мmax к магнитному моменту контура Рм остаётся постоянным независимо от модуля магнитного момента. Поэтому его при­нимают за характеристику поля в данной точке. Это и есть индукция маг­нитного поля, которую обозначают через В, т.е. Таким образом, модуль индукции магнитного поля в некоторой точке равен отношению максимального момента сил, действующего на пробный контур, помещённый в эту точку, к его магнитному моменту, и направле­ние индукции магнитного поля совпадает с направлением магнитного мо­мента свободно ориентирующегося контура.

В системе единиц СИ индукция магнитного поля измеряется в теслах (Тл). Тл - это индукция в такой точке магнитно­го поля, при внесении в которую пробного контура с магнитным момен­том 1 А*м² на него действует максимальный момент сил, равный 1 Н*м.

Подсчитаем размерность тесла.

3. Линии магнитной индукции. Для наглядного изображения маг­нитного поля пользуются линиями магнитной индукции. Линией магнит­ной индукции называют такую линию, в каждой точке которой индукция магнитного поля (вектор В) направлен но касательной к кривой. Направ­ление этих линий совпадает с направлением поля. Условились линии маг­нитной индукции проводить так, чтобы число этих линий, отнесённых к единице площади площадки, перпендикулярной к ним, равнялось бы мо­дулю индукции в данной области поля. Тогда по густоте линий судят о магнитном поле. Там, где они гуще, модуль индукции магнитного поля больше. Так же, как и линии напряжённости электрического поля, они не

пересекаются. Линии магнитной индукции всегда замкнуты и ох­ватывают проводник с током в отличие от линий напряжённости электростатического поля, кото­рые разомкнуты (начинаются и заканчиваются на зарядах). На­правление этих линий находится по правилу правого винта: если поступательное движение винта совпадает с направлением тока, то его вращение происходит в направлении линий магнитной индукции. В качестве примера приведём картину линий магнит­ной индукции прямого тока, текущего перпендикулярно к плоскости чертежа от нас за чертёж