Book7 (Учебник Конструирование РЭС), страница 2
Описание файла
Файл "Book7" внутри архива находится в папке "Учебник Конструирование РЭС". Документ из архива "Учебник Конструирование РЭС", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "основы конструирования и технологии приборостроения радиоэлектронных средств (окитпрэс)" из 6 семестр, которые можно найти в файловом архиве МАИ. Не смотря на прямую связь этого архива с МАИ, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "книги и методические указания", в предмете "основы конструирования и технологии рэс" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Book7"
Текст 2 страницы из документа "Book7"
На задержку сигнала в коротких линиях влияют такие конструктив-
ные параметры, как длина линии, расстояние до «земли», нагрузка на
выходе линии. Короткие линии не имеют стабильного волнового со-
противления и выполняются печатными проводниками, одиночными
объемными проводниками, витой парой, жгутом.
При передаче сигналов по несогласованным длинным линиям воз-
можны многократные отражения сигнала и вследствие этого значи-
тельное возрастание времени переходного процесса, что приводит к
недоиспользованию серии микросхем по быстродействию.
Рассмотрим конструктивные способы согласования. Согласование
выполняется применением конструкций связи с высокой стабильно-
стью волнового сопротивления и введением в качестве согласующих
элементов резисторов, эммиттерных повторителей (рис. 7.3, а, б, в).
Рис. 7.3. Способы согласования линий связи сопротивлением:
а — последовательным; б — параллельным; в — с помощью эмиттерного повторителя
Линия связи будет согласованной, если сопротивление приемного
или передающего конца линии равно ее волновому сопротивлению;
для цифровых схем рассогласование на 10% является вполне приемле-
мым.
Подключение согласующего резистора R с последовательно с выхо-
дом передающего элемента (последовательное согласование) исполь-
зуется, если выходное сопротивление элемента много меньше ZQ .
284
В параллельно согласованной линии согласующий резистор -Rc
подсоединяется параллельно входному сопротивлению приемного эле-
мента. Способ согласования применяется, если ZQ во много раз меньше
входного сопротивления нагруженного на линию электронного эле-
мента.
Поскольку падение напряжения на резисторах понижает уровень
передаваемого сигнала, режимы последовательного и параллельного
согласований применяются, когда число приемных электронных схем
не превышает двух. При числе нагрузок на линию больше двух приме-
няются согласующие эммиттерные повторители (см. рис. 7.3,в). Для
уменьшения рассогласования база и коллектор должны коммутиро-
ваться к линии проводниками меньшей длины.
В качестве длинных линий используются коаксиальный кабель, ви-
тая пара, ленточные кабели.
7.3. Помехи при соединении элементов РЭС
короткими линиями связи
При анализе процессов передачи сигналов короткую линию связи
можно представить в виде эквивалентной схемы, содержащей сосредо-
точенные индуктивность и емкость (омическим сопротивлением пре-
небрегают). В зависимости от геометрических размеров сечений линий,
их длины, диэлектрических свойств изоляционных материалов тот или
иной параметр линии может оказывать большее воздействие на процес-
сы передачи сигнала, чем все остальные.
Рассмотрим наводимую емкостную и взаимоиндуктивную помехи на
участке /, на котором параллельно друг другу на расстоянии d распола-
гаются две цепи, имеющие взаимные емкость С 12 и индуктивность
М J2 (рис. 7.4, а) и выполненные по печатной технологии. Для этого
предположим, что в первом случае цепь (источник помех) нагружена
на источник напряжения и, а во втором случае — на источник тока /.
Взаимные емкость и индуктивность печатных проводников соответст-
венно определяются по формулам:
С 12 = 0,12∙10-12εlr/lg[2d/(a + d)],
где εг — диэлектрическая проницаемость среды;
М 12 = 2l {2,3lg[2l/(d + b)] + (d + b)/l}▪ 10-8.
В случае наибольшего влияния емкостной связи между сигнальны-
ми цепями (М≈0) в соответствии с эквивалентной схемой (рис. 7.4, б)
285
Рис. 7.4. Паразитные связи между короткими линиями связи: а — общая схема;
б — эквивалентная схема емкостной связи; в — эквивалентная схема индуктивной связи
при прохождении по линии-индуктору сигнала амплитудой и и фрон-
том нарастания t ф уравнение для расчета максимальной наводимой по-
мехи имеет вид [36]
где R н.экв = Rвх2 Rвых2 /R вx2 + R вых2 ): Т= С12 R н.экв
Поскольку tф>>Т и Rвх>>Rвых получим u пом≈uRвыхС12/tф.
Для выполнения условия надежной работы элемента необходимо,
чтобы
uпом<uпом.доп или С12<tФkпом/Rвых (7Л>
где kпом = u пом доп/u — коэффициент помехоустойчивости элемента.
Подставив в (7.1) выражение для расчета емкости связи и решив его
относительно параметра l, найдем допустимую длину общего участка lc
286
Неравенство (7.2) определяет условия надежной работы элементов
РЭС. Для его выполнения необходимо уменьшать выходное сопротив-
ление, длину связей и их сечения, увеличивать фронт импульсов и ко-
эффициент помехоустойчивости элементов, расстояние между линия-
ми связи, применять изоляционные материалы с хорошими диэлектри-
ческими свойствами.
В случае преобладающего влияния взаимной индуктивной связи
между сигнальными цепями необходимо учитывать значение и фронт
импульса тока, протекающего по цепи — источнику помех. ЭДС, наве-
денная на другой цепи связи (рис. 7.4, в),
uпом = М12I/tФ
Так как R ВЫХ << R ВХ, то это напряжение практически полностью будет
приложено к сопротивлению R ВХ, и воспринято как помеха. По аналогии
с (7.2) условие надежной работы элемента имеет вид
uпом <u пом.доп или M12<u пtФ/I (7.3)
где и п — порог срабатывания элемента.
Подставив в (7.3) выражение для расчета взаимной индуктивности
между проводниками и решив его относительно параметра l , найдем
допустимую длину общего участка связей
2l{2,31g[2l/(d + b )] + (d + b)/l}∙10-8< ип tф. (7.4)
Неравенство (7.4) определяет условия надежной работы элементов
РЭС. Для его выполнения необходимо уменьшить длину цепей связи,
амплитуду токов, увеличить порог срабатывания элементов, фронт пе-
редаваемых импульсов, расстояние между проводниками связей.
7.4. Помехи при соединении элементов РЭС
длинными линиями связи
Длинную линию связи при расчетах схем рассматривают как одно-
родную линию с распределенной емкостью С 0 и индуктивностью L 0.
Переходные процессы в таких линиях зависят от характера перепада
напряжения и вх на входе линии и соотношения волнового сопротивле-
ния линии z0 , выходного сопротивления Rг генератора импульсов и
входного сопротивления Rн , нагруженного на конец линии элемента
(см. рис. 7.2, б).
287
Для анализа переходных процессов в длинных линиях связи необхо-
димо знать их волновое сопротивление Z0 . При нахождении ZQ ис-
пользуют метод, заключающийся в определении погонной емкости С0
линии связи, связанной с ее волновым сопротивлением соотношением
Z0=l/(v0C0).
Здесь v0 — скорость распространения волны вдоль линии:
, где μ r - магнитная проницаемость сре-
ды; εr — диэлектрическая проницаемость среды.
Для большинства диэлектриков μr = 1, поэтому
Емкость между проводниками, образующими линию связи, определяет-
ся как отношение заряда на любом из них к разности потенциалов ф, т.е.
погонная емкость
где q — заряд на единицу длины проводника.
Потенциал, создаваемый линейным зарядом с плотностью q в точке
на расстоянии r от него, равен
φ = [q /(2 πε) ] In (1/r) + const.
При определении емкости проводников используют метод зеркаль-
ных изображений. При расчете потенциала по этому методу учитывают
заряды основных проводников и фиктивных, являющихся зеркальным изображением основных относительно поверхности раздела «диэлектрик — проводящая плоскость». Заряд фиктивного проводника при этом берется обратным по отношению к основному.
Рассмотрим определение ZQ линии связи, об-
разованной тонким проводником круглого сече-
ния радиусом r, расположенным над проводящей
плоскостью на расстоянии h (рис. 7.5).
Рис. 7.5. Определение
волнового сопротивле-
ния длинной линии
связи
288
Потенциал в любой точке на плоскости, соот-
ветствующей проводящей поверхности, создавае-
мый системой зарядов основного и фиктивного
проводников, равен нулю, и используемая раз-
ность потенциалов равна
φ = [ q /(2 πε£) ] [ In (1/r) + In 2 h ].
Отсюда, учитывая (7.5) и (7.6), находим
выражение (7.7) действительно для h >> r (тонкий провод). При
h /r ≥ 2 оно дает 5%-ю ошибку, при h /r ≥ 3 — ошибку в 1,5%, а h /r ≥ 5
— лишь в 0,5%.
Таблица 7.3
При h /r > 1 более точный результат получают из выражения
В табл. 7.3 приведены формулы для расчета волнового сопротивле-
ния связи различной конфигурации.
Максимально допустимая длина несогласованной линии связи мо-
жет быть оценена по формуле
где tФ , — длительность фронта сигнала, с; kc — эмпирическая посто-
янная, числовое значение которой зависит от конструкции схемы и ли-
нии связи (k с = 3 ... 5).
Для наиболее часто встречающихся случаев v0 = 2∙108 м/с, k c = 4.
Значения l mах для разных значений фронтов сигналов:
tф,нс | 30 | 5 | 1 |
l max, M | 1,5 | 0,25 | 0,05 |
Конструктивные способы согласования несогласованных длинных
линий изложены в разд. 7.2. Одним из эффективных способов умень-
шения помех при соединении элементов РЭС длинными линиями связи
является применение в качестве нагрузки диодов Шотки.
7.5. Расчет электрических параметров линий связи
Для расчета электрических параметров линий связи [33] достаточно
уметь рассчитывать электрическую емкость, индуктивность или волно-
вое сопротивление линии связи. При этом требуется применять доста-
точно сложные методы расчета, требующие использования ЭВМ. Рас-
четные формулы для определения параметров линий связи, выполнен-
ных проводным монтажом, даны в табл. 7.4.
В табл. 7.5 приведены формулы для расчета электрических парамет-
ров плоских кабелей некоторых конструкций. В таблице общий провод
обозначен G, а сигнальный — S. В ряде случаев при проектировании
РЭС удобно использовать эффективную диэлектрическую проницае-
мость среды ε г эф, с помощью которой можно определить волновое со-
противление кабеля по формуле
где Z0 — волновое сопротивление линии в однородной воздушной
среде.
290
Для получения ε r эф в случае плоского кабеля используется форму-
ла [13]
где εr — относительная диэлектриче
Рис. 7.6. Относительный объем
воздушной среды в диэлектрике
плоского кабеля
291
екая проницаемость материала изоляции плоского кабеля; п — относительный объем воздушной среды, зависящий от конструкции плоского кабеля.Значение п определяется шагом установки проводников d , oтнoшeниeмтолщины плоского кабеля Н к шагу d
Для наиболее распространенной конст
рукции плоского кабеля зависимость
представлена на рис. 7.6.
Таблица 7.5
Расчет первичных и вторичных параметров печатного монтажа для
односторонних печатных плат может быть проведен на основе справоч-
ных формул [35], полученных методом конформных преобразований
(табл. 7.6). При этом система проводников заменяется плоскопарал-
лельной системой бесконечно тонких пластин.
Таблица 7.6
Емкость определяется по формуле
С = 8,%5егэфС11 пФ, (7.8)
где εrэф — эффективная диэлектрическая проницаемость изоляцион-
ных материалов; Сl — коэффициент, определяющий емкость на еди-
ницу длины рассчитываемой системы проводников; l — длина системы
проводников, м.
При определении ε rэф для одно- и двухсторонних плат необходимо
учитывать диэлектрическую проницаемость основания платы ε госн = 5,6...6, лакового покрытия εглак = 4 и воздуха ег = 1. Точный учет
всех составляющих εr эф,., осуществить трудно, но в любом случае εгэф
определяется неравенством ε r0 < εr эф < ε r осн.
Методика расчета электрической емкости линии связи в печатном
монтаже с помощью формулы (7.8) сводится к следующим этапам:
1. Вычисление модулей k и дополнительных модулей k' полных эл-
липтических интегралов первого рода К, К'. Модуль k определяется
293
геометрическими размерами расчетного сечения, и выражения для оп-
ределения k, К, К' приводятся в справочных таблицах, а дополнитель-
ный модуль k' определяется из соотношения
-
Определение модулярного угла α= arcsin k: и дополнительного
модулярного угла 90° α' = arcsin k:'. -
Определение эллиптических интегралов К и К' как функции со-
ответственно модулярного и дополнительного модулярного углов по
таблицам полных эллиптических интегралов первого рода, приведен-
ным, например, в [35]. -
Вычисление Cl=f(K,K") по соотношениям, приведенным в
справочных таблицах и связывающим геометрические параметры сече-
ния линии и коэффициент С l.
В большинстве случаев при вычислении Сl; приходится вычислять
К /К' или К' /К. Для упрощения расчетов их можно определить по
графику (рис. 7.7) как функцию параметра m. При вычислении пара-
метра m ' по выражениям, приведенным в табл. 7.6, необходимо вычис-
лить ряд вспомогательных коэффициентов t1,t2,t3,q1,q2, по следующим формулам [35]:
ti=(expλi-l)/(expλi+l), i = 1,2,3; (7.9)
λl=π(2b + d)/2h; λ2 = πd/2h; λ3 = π(2a + d)/2h ; (7.10)
Значения ti,- по вычисленным λi, можно определить из графика (рис. 7.8).
Для элементов печатного монтажа двухсторонних печатных плат
расчет емкости может быть проведен по формулам, представленным в
табл. 7.7, а эффективная диэлектрическая проницаемость —: по вспо-
могательному графику (рис. 7.9), где п — доля воздушной среды в об-
щем объеме диэлектрической среды линии связи.
В многослойных печатных платах линии связи организуются в виде
несимметричных линий в наружных слоях платы (см. табл. 7.7, п. 2) и
симметричных линий во внутренних слоях платы (рис. 7.10).
294
Рис. 7.7. Отношение К' /К как Рис. 7.8. График зависимости
функции параметра m f,- (А. ,•)
Для симметричных линий коэффициент С1 при t = 0 рассчитывает-
ся по формуле Сl = 4К/К', а параметр т — по формуле m = th2(πa/2h).
Эффективная диэлектрическая проницаемость равна диэлектриче-
ской проницаемости материала оснований слоев платы.
Платы с тонкопроволочным монтажом (ТПМ) применяют при изго-
товлении малых партий изделий небольших размеров с хорошими вы-
сокочастотными характеристиками печатных плат, т.е. по степени ин-
теграции микроэлектронных устройств они могли бы успешно конкури-
ровать с МПП. Конструкции плат с ТПМ и плат стежкового монтажа
реализуются с помощью автоматизированной укладки изолированного
провода на основании.
295
Рис. 7.9. Относительный объем Рис. 7.10. Линия связи в печатном
воздушной среды в диэлектрике монтаже внутренних слоев МПП
двухсторонних печатных плат
Расчетная модель линии связи в этих случаях может быть сведена к
системе «проводник над плоскостью», однако точная оценка электро-
физических параметров усложняется из-за наличия вокруг провода ди-
электриков, а также в ряде случаев из-за сложности конфигурации гра-
Рис. 7.11. Линия связи в плате ТПМ (а) и ее расчетные модели при различных толщинах
адгезионного слоя (б, в, г): 1 — изоляционное основание; 2 — экранный слой; 3 — медный монтажный провод в изоляции; 4 — адгезионный слой; 5 —защитное покрытие
Рис. 7.12. Значение ε r эф для линий ТПМ при ε rад =5.
296
ниц раздела этих диэлектриков. Поперечное сечение линии связи в
ТПМ показано на рис. 7.11,а. Для упрощенной модели линии (рис.
7.11,6) расчеты могут быть проведены с использованием графиков
ε гэф =f( r/h), представленных на рис. 7.12, на котором кривые 1-3 со-
ответствуют вариантам б, в, и, г, на рис. 7.11 при ε r ад=5.
Коэффициент Сl рассчитывается по формуле
Сl = 2π/1п(2h/r) при 2h/r>3,
а емкость линии — по формуле (7.8). Волновое сопротивление линий
ТПМ определяется по формуле
Z = 17,08 + 34,83 ln (h /r), 0,01 ≤ r/h ≤ 0,3.
Для двухстороннего стержневого монтажа коэффициент Сl рас-
считывается по формуле
Сl = 2π/1п(1,27+h/2r), h/r>2;
диэлектрик линии принимается однородным, и тогда емкость на единицу длины линии С/l= 17,7πεr/lπ( 1,27+h/2r) пФ/м, индуктивность на единицу длины линии L/l= |μ ln( 1,27+h /2г )/2π Гн/м, волновое сопротивление
Z = 60 ln (1,27+h/2r)/√εr Ом
7.6. Конструирование электрических соединений
Основными методами выполнения электрических соединений явля-
ются следующие: пайка, сварка, накрутка и обжатие, соединение токо-
проводящими клеями, сравнительные характеристики и параметры ко-
торых приведены в табл. 7.8.
Таблица 7.8
Вид соединения | Переходное | Механическая | Интенсивность отказов | Тепловое |
Сварка | 0,01...! | 100...500 | 0,1 ...2,0 | 0,001 |
Накрутка | 1...2 | 60... 80 | 0,2 ... 0,5 | 0,0005 |
Пайка | 2...3 | 10...40 | 1 ... 10 | 0,002 |
Обжимка | 1...10 | 20...50 | 2.. .5 | 0,0008...0,001 |
Соединение | 1...10 ОМ м* | 5...10 | 10...50 | 5 |
* Удельное объемное сопротивление.
297
Таблица 7.9
Окончание табл. 7.9
Примечание. На схемах позициями 5,12 и 14 соответственно обозначены места коммутационных переходов от ячейки к пакету ячеек, несущие основания пакета ячеек и одной из них.
Конструкции электрических соединений во многом определяются
элементной базой, диапазоном частот, структурным уровнем сборки и
условиями эксплуатации, а также условиями экономичности и произво-
дительности.
Конструкции всех электрических соединений можно рассматривать
как по структурным уровням аналогично структурным уровням РЭС
[37], так и в последовательности их конструктивно-технологического
ислолнения.
Производство и конструкция РЭС упростятся, если в конструкции
будет использовано минимальное число уровней соединений при мини-
муме различных вариантов конструктивно-технологического исполне-
ния соединений. В табл. 7.9 показаны эскизы четырех схем компоновки
РЭС с рассмотрением их уровней соединений. Основные показатели
конструкций блоков сведены в табл. 7.10.
Таблица 7.10
Показатели | Характеристики компоновки РЭС | |||
I | II | III | IV | |
Число модулей в блоке | 14 | 6 | 6 | 5 |
Удельная масса электрических | 2,75 | 0,64 | 1,7 | 0,16 |
Объем блока, дм3 | 0,9 | 0,4 | 0,7 | 0,45 |
Приведенные схемы были использованы при реализации блока на
800 микросхем (ИС) с размерами ячеек по длине и ширине 95x78 мм
[36]. Анализ данных табл. 7.10 позволяет сделать вывод, что схемы II и
IV обеспечивают наименьшие габариты и удельную массу электриче-
ских соединений.
8. ВОПРОСЫ ЭРГОНОМИКИ ПРИ КОНСТРУИРОВАНИИ РЭС
8.1. Человекомашинные системы, их классификация и свойства
Термин «эргономика» (греч. ergon — работа, nomos — закон) обоз-
начает науку о взаимодействии человека-оператора с машиной и сре-
дой, объединенных в единую человекомашинную (эргатическую) сис-
тему. Эргономика возникла на стыке технических наук, психологии,
физиологии и гигиены труда. Инженерная психология ставит своей
целью комплексное проектирование внешних и внутренних средств де-
300