Теплотехника Учеб. для вузов А. П. Баскаков, Б. В. Берг, О. К. Витт и др (943465), страница 27
Текст из файла (страница 27)
растях обтекания сага, а вторые остаются в газовой фазе, накапливаются и вынуждены двигаться назад от поверхности раздела фаз. Этот встречный поток затрудняет доступ новым молекулам пара к пленке конденсата, т. е, замедляет процесс конденсации. Влияние неконденсируюшихся газов на теплоотдачу при конденсации уменьшается в случае, когда поверхность обдувается потоком пара со скоростью ю., поскольку при этом молекулы газа сносятся набегаюшим потоком и не успевают накапливаться около пленки конденсата. Пример 10.3. Рассчитать коэффициент теалаатдачи и теалавай поток к горизонтальной трубке парового подогревателя воды для горячего водоснабжения Длина трубки != =2 и, наружный диаметр и'„=18 ич, температура стенки (,= !00 'С. На трубе конденсируется насыщенный водяной пар, р„= =0,6 МПа Теплафизнческие свойства воды )конденсата). при (.= 158 8 'С; Х=О 683 Вт/!и.
К); р= 909 кг/м'; р= !72 10 " Па с, г= =2086 кДж/кг, ари (,=100'С, =0,683 Вт/)м К); и, =282.10 " Па с. Па формуле Н) 17 находим 4 з э и = 0,728 Х и!н с)пх О=ар)(„— (,)= =8980 3,14 0018 ° 24158,8 — 100)= 1и 1. Опи1.н1НРОВОчныЕ 3нлчьнмц ЬО4ФФИНИ ГЧ ГОВ ТЕПЛООТДЛ'1И Чтобы не допустить грубой ошибки, нужно четко представлять диапазоны изменения коэффициентов теплоотдачи в различных условиях. Они приведены ниже, Вт/Гм( К).
(.западная канвекпии а ~э~и~ Свободная канвекпня вада Вынужденная каивгкиня га заа Вынужденная канвекпня ва,а,( Кипение воды УКидкие металлы . Г!леначная конденсация водяного пара . Каиельная кандснса~п(я надя- нага пара . Если в результате расчета по формулам коэффициент теплоотдачи выходит далеко за указанные пределы, надо внимательно разобраться в причинах этого. Приведенные значения можно использовать и для оценочных расчетов. Иногда дальнейшие уточнения оказываются ненужными. Контрольные вопросы и иадичи 10.1.
Почему в сауне с температурой более 100'С человек может находитьгя повальна долго, а в кипящей эа((е неть 10.2. Опснить влияние скорости жидкости на коэффициент теплаатдачи прн продольном обтекании пластины 10.3. Получить зависимость для ра:чета коэффициента теплаатдачи ат трубы к движущемуся внутри иее потоку газа, например, к воздуху.
10.4. Оценить влияние температуры воз- !0.5 Каким образом можно интенсифицидуха иа интенсивность коивектнвной теплоот- ровать теплоотдачу при коидеисанин пара из дачи от него к стенке трубы. вертикальной трубе? Глава одиннадцатая ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН 1!.1. ОПИСАНИЕ ИРОЦЕССД И (1СНОПНЫЕ ОИРЕДЕЛЕНИЯ (Ех), часть отражается (Ел) и часть проникает сквозь него (Еа). Таким образом, Ел+Ей+ Еа — — Е„ь,. (11.!) Это уравнение теплового баланса можно записать в безразмерной форме: А + )г + 0 = 1. (! 1. 2) Рис. 11 !. Распределение энергии излучения, падающей иа тело 90 Тепловое излучение есть результат превращения внутренней энергии тел в энергию электромагнитных колебаний. При попадании тепловых лучей (волн) на другое тело их энергия частично поглощается им, снова превращаясь во внутреннюю.
Так осуществляется лучистый теплообмен между телами. Тепловое излучение как процесс распространении электромагнитных волн характеризуется длиной волны х и частотой колебаний э=с/Л, где с — скорость света (в вакууме с = 3.!04 м/с). Все виды электромагнитного излучения имеют одинаковую природу, поэтому классификация излучения по длинам волн в зависимости от производимого ими эффекта носит лишь условный характер, При температурах, с какими обычно имеют дело в технике, основное количество энергии излучается при Х= 0,8 —;80 мкм. Эти лучи принято называть тепловыми (инфракрасным и). Большую длину имеют радиоволны, меньшую — волны и и д и м о г о (светового, 0,4 — 0,8 мкм) и ул ьт р а ф и ол ет о в о г о излучения. Тепловой поток, излучаемый на всех длинах волн с единицы поверхности тела по всем направлениям, н аз ы в а ет с в поверхностной плотностью п отока интегрального излучения Е, Вт/и'.
Она определяется природой данного тела и его температурой, Это собственное излучение тела. Часть энергии излучения Е.„, падающей на тело (рнс. 1!.1), поглощается Величина А =Е /Еп.х называется к о э ффициентом поглощения, )с=Ел/ Е„„— коэффициентом отраженияя,0=Ел/Е„„— коз ф фи циентом пропускания.
Тело, поглощающее все падающее на него излучение, назыааетсл а б с оп ю- тн черным. Для этого тела А=1. Тела, для которых коэффициент А(1 и не зависит от длины волны падающего излучения, называются с е р ы и и. Для а бсолютно белого тела Е=!, для абсолютно прозрачного 0=1. Если поверхность поглощает тепловые лучи, но не поглощает световые, она не кажется черной. Более того, наше зрение может воспринимать такую поверхность как белую, например снег, для которого А = 0,98. Стекло, прозрачное в видимой части спектра, почти не прозрачно для тепловых лучей (А =0,94). Твердые н жидкие тела в большинстве излучают энергию всех длин вали в интервале от 0 до оо, т.
е имеют с п л о ш н о й спектр излучения (хотя наибольшее количество энергии испускаетсн в пределах длин волн от 0,8 до 80 мкм]. Чистые (неокисленные) металлы и газы характеризуютсн выборочным †.селективным излучением, т е. излучают энергию только определенных длин волн. В большинстве твердых и жидких тел поглогцение тепловых лучей завершаетсн в тонком поверхностном слое, т. е. ие зависит от толщины тела.
Для этих тел тепловое излучение обычно рассматривается как поверхностное явление. В газе в силу значительно меньшей концентрации молекул процесс лучистого теплообмена носит объемный характер. Коэффициент поглощения газа зависит от размеров («толщины») газового объема и давлении газа, т. е. концентрации поглошающих молекул. Сумма потоков собственнога и отраженного телом излучении называется его эффективным излучением: Ео = Е+ йЕ«мс (11.3) Сцммарный процесс взаимного испускания, поглощения, отражения и пропускания энергии излучения а системах тел низыаастся л у ч н с т ы м т е и л о о бм е н о м.
Из курса физики известно, что с п е ктральная плотность потока и з л у ч е н и я абсолютно черного тела (о, =йЕо/д) (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом «нуль»), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны т, имеет максимум ори определенной длине волны Х,. Величина Х„ (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина: Х„=2,898/(!О Т). (11.4) Из выражения (11.4) следует, что с ростом температуры максимум излучении смещается в с~арапу коротких волн.
Так, в излучении с поверхности Солнца (Тж5800 К) максимум приходится на видимую часть спектра (),„ж0,5 мкм), а в излучении электронагревателя (Т ж ж(!00 К) Х„=З мкм, причем в последнем случае энергии видимого (светова. го] излучения ничтожна в сравнении с энергией теплового (инфракрасного!. (Поверхиастнап плотность потока интегрального излучения абсолютна черного тела в зависимости ат его температуры описывается законом С т е ф а н а— Больцмана: Ео=ооТ4.
(1 1.5) Здесь ао =5,67 1О " Вт/(мт К') — постонннан Стефана †Больцма. Длн технических расчетов закон Стефана— Больцмана обычно записывают в виде Ео = Со (Т/100) ° (11 6) где Со=а« 10"=5,67 Вт/(м' К') называется коэффициентом излученииин абсолютно черного тела. Тела, с которыми мы имеем дела на практике, излучают меньше тепловой энергии, чем абсолютно черное тело при той же температуре. Отношение поверхностной плотмости потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излцчения Ео абсолютно черного тела при той же температуре называется с т е п е н ь ю ч е р н от ы этого тела: е = Е/Ео.
(1 1.7) Степень черноты е меииется для различных тел от нуля до единицы в зависимости от материала, состояния поверхности и температуры. Используя понятие степени черноты, можно записать закон Стефана †Больцма для реального тела: Е =еЕо= оСо (Т/ !00) = С (Т/ 100) . (11 8) Здесь С=еСо — коэффициент излучения реального тола, Вт/(м» К'). Согласно закону Кирхгофа степень черттбты любого тела в состоянии термодииамическога равновесия численно равна его коэффициенту поглощении при той же температуре, т. е. а=А. В соответствии с этим законом отношение энергии излучения к коэффициенту поглощения (Е/А) не зависит от природы тела и равно энергии излучения Ео абсо- А, +Аг — А,Аг 1 1/е, + 1/ех — 1 (1!.!4) 5»,л, Величина Г»дг Г»(пг»1 Иг)П нй г о< р =- чрснЕХ лютно черного тела при той же температуре.
Чем больше коэффициент поглоще. ния, тем больше и энергия излучения чтото тела при заданной температуре. Если тело мало излучает, та оно мало и поглощает Абсолютно белое тело не способно ни излучать, ни поглощать энергию. « .2 тнплООБмдн излучГ.ниГм СИ СТИМ!»1 ТГЛ В ПРОЗ!<ДЧ НОЙ <:Р! )П Рассмотрим тсплообмен между двумя единичными (например, по 1 мг) понерхностями, обрашсннычи друг к другу с небольшим хазарам (рис, 11.2), причем Т,'-» Тх.
В этой системе Е, -- энергия собственного излучения первого тела на второе, К, второго на первое. Ввиду малого расстояния между ними практически все излучение каждой из рассматриваемых поверхностей попадает на противоположную. Воспользуемся понятием эффективного излучения Ехм представ. ленного выражением (11.3) Дли непрозрачного тела (Г2=0 и Е=( — А) вы. рнжеиие (11.3) запишется в виде Е„!в =Е+Ер..р(1 — А) Каждое из рассматриваемых тел имеет эффективное (полное) излучение, соответственно, Е,<,< и Ем».
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
