Савельев - Курс общей физики Том 1 - Механика (934755), страница 73

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 73)

311. Вблизи абсолютного нуля теплоемкость всех тел пропорциональна Т~, и только при достаточно высокой, характерной для каж- Рис. 311, дога вещества температуре начинает выполняться (141.1). У большинства тел это достигается уже при комнатной температуре, у алмаза же теплосмкость достигает значения (141 1) лишь при температуре порядка 1000'С. Строгая теория теплоемкости твердых тел, созданная Эйнштейном и Дебаем, учитывает, во-первых, квантование энергии колебательного движения (см.

ф 102). Вовторых, теория учитывает, что колебания частиц в кристаллической решетке нс являются независимыми. Сместившаяся из положения равновесия частица увлекает с собой ближайшие к ней частицы. Сильное взаимодействие между частицами кристалла приводит к тому, что возмущение, вызванное колебанием какой-либо частицы, передается другим частицам и порождает в кристалле бегущую волну. Достигнув границы кристалла, волна отражается.

При наложении прямой и отра>кенной волн возникают, как известно, стоячие. волны. Стоячие волны в ограниченной среде должны удовлетворять определенным условиям (таким условием может быть, например, требование, чтобы на границе среды имела место пучность волны). Эти условия налагают о~раничения 471 на возможные длины стоячих волн или частоты коле. баний. Известно, например, что в струне с закрепленными концами возможны только стоячие волны с длиной Х, удовлетворяющей условию 1= пУУй где 1 — длина струны, а и — целое число, Таким образом, тепловое движение в кристаллах может быть представлено как наложение стоячих волн с целым набором (спектромг дискретных частот. Квантовая теория теплоемкости кристаллов находится в хорошем согласии с опытными данными, в частности, для высоких температур она приводит к выраже нию (141.Ц.

ГЛАВА ХЧ! ЖИДКОЕ СОСТОЯНИЕ 5 142. Строение жидкостей Жидкое состояние, занимая промежуточное положение между газами и кристаллами, сочетает в себе некоторые черты обоих этих состояний. В частности, для жидкостей, как н для кристаллических тел, характерно наличие определенного объема, н вместе с тем жидкость, подобно газу, принимает форму того сосуда, в котором она находится.

Далее, для кристаллического состояния характерно упорядоченное расположение частиц (атомов или молекул), в газах в этом смысле царит полный хаос. Согласно рентгепографическим исследованиям, в отношении характера расположения частиц жидкости также занимают промежуточное положение. В расположении частиц жидкости наблюдается так называемый б л и ж н и й п о р я д о к. Это означает, что по отношению к любой частице расположение ближайших к ней соседей является упорядоченным.

Однако по мере удаления от данной частицы расположение по отношению к ней других частиц становится все менее упорядоченным и довольно быстро порядок в расположении частиц полностью исчезает. В кристаллах имеет место дальний п о р я д о к — упорядоченное расположение частиц по отношению к любой частице наблюдается в пределах значительного объема. Наличие в жидкостях ближнего порядка служит причиной того, что структуру жидкостей называют квази- кристаллической (кристаллоподобной). Из-за отсутствия дальнего порядка жидкости (за исключением так называемых жидких кристаллов) не 473 обнаруживают анизотропии, характерной для кристаллов с их правильным расположением частиц. В жидкостях с удлиненными молекулами наблюдает.

ся одинаковая ориентация молекул в пределах значительного объема, чем обусловливается анизотропия оптических и некоторых других свойств. Такие жидкости получили название жидких кристаллов. У них упорядочена только ориентация молекул, взаимное же расположение молекул, как и в обычных жидкостях, дальнего порядка не обнаруживает. Промежуточным положением жидкостей обусловлено то обстоятельство, что жидкое состояние оказывается особенно сложным по своим свойствам. Поэтому его теория гораздо менее развита, чем теория кристаллического и, особенно, газообразного состояний.

До сих пор нет вполне законченной и общепризнанной теории жидкостей. Значительные заслуги в разработке ряда проблем теории жидкого состояния принадлежат совет скому ученому Я. И. Френкелю. Согласно Френкелю, тепловое движение в жидкостях имеет следующий характер. Каждая молекула в течение некоторого времени колеблется около определенного положения равновесия. Время от времени молекула меняет место равновесия, скачком перемещаясь в новое положение, отстоящее от предыдущего на расстоянии порядка размеров самих молекул. Таким образом, молекулы лишь медленно перемещаются внутри жидкости, пребывая часть времени около определенных мест.

По образному выражению Я. И. Френкеля, молекулы странствуют по всему объему жидкости, ведя кочевой образ жизни, при котором кратковременные переезды сменяются относительно длинными периодами оседлой жизни. Длительности этих стоянок весьма различны и беспорядочно чередуются друг с другом, но средняя длительность колебаний около того же положения равновесия оказывается у каждой жидкости определенной величиной, резко убывающей при повышении температуры. В связи с этим при повышении температуры сильно воз. растает подвижность молекул, что в свою очередь влечет за собой уменьшение вязкости жидкостей.

Существуют твердые тела, которые во многих отношениях оказываются ближе, к жидкостям, чем к кристаллам. Такие тела, называемые аморфными, не обна. 474 руживают анизотропии. В расположении их частиц имеется, как и у жидкостей, только ближний порядок, Переход от аморфного твердого тела к жидкости при нагревании осуществляется непрерывно, в то время как переход от кристалла к жидкости совершается скачком (подробнее об этом будет сказано в 5 !49).

Все это дает основание рассматривать аморфные твердые тела как переохлажденные жидкости, частицы которых вследствие сильно возросшей вязкости имеют ограниченную подвижность. Типичным примером аморфного твердого тела слу. жит стекло. К числу аморфных тел относятся также смо.

лы, битумы и т. п. 5 143. Поверхностное натяжение Молекулы жидкости располагаются настолько близко друг к другу, что силы притяжения между ними имеют значительную величину. Поскольку взаимодействие быстро убывает с расстоянием (см. кривую на рис. 264), начиная с некоторого расстояния силами притяжения между молекулами можно пренебречь, Это расстояние г, как мы уже знаем (см.

3 118), называется радиусом молекулярного действия, а сфера радиуса г называется сферой молекулярного действия. Радиус молекуляр- ного деиствия имеет величину порядка нескольких эффективных диаметров молекулы. Каждая молекула испытывает притяжение со стороны всех соседних с ней молекул, находящихся в пределах сферы молеку- ра лярного действия, центр которой совпадает с данной молекулой. Равнодействующая всех этих сил для молекулы, находящейся от поверхности жидкости на расстоянии, превышающем г, очевидно, в среднем равна нулю (рис.

312). Иначе обстоит дело, если молекула находится на расстоянии от поверхности, меньшем чем г. Так как плотность пара (или газа, с которым граничит жидкость) во много раз меньше плотности жидкости, выступающая за пределы жидкости часть сферы молекулярного действия будет менее заполнена 476 молекулами, чем остальная часть сферы. В результате на каждую молекулу, находящуюся в поверхностном слое толщиной г, будет действовать сила, направленная внутрь жидкости. Величина этой силы растет в направлении от внутренней к наружной границе слоя.

Переход молекулы из глубины жидкости в поверхностный слой связан с необходимостью совершения работы против действующих в поверхностном слое сил. Эта работа совершается молекулой за счет запаса ее кинетической энергии и идет на увеличение потенциальной энергии молекулы, подобно тому как работа, совершаемая летящим вверх телом против сил земного тяготения, идет на увеличение потенциальной энергии тела.

При обратном переходе молекулы в глубь жидкости потенциальная энергия, которой обладала молекула в поверхностном слое, переходит в кинетическую энергию молекулы. Итак, молекулы в поверхностном слое обладают дополнительной потенциальной энергией. Поверхностный слой в целом обладает дополнительной энергией, которая входит составной частью во внутреннюю энергию жидкости. Поскольку положение равновесия соответствует минимуму потенциальной энергии, жидкость, предоставленная самой себе, будет принимать форму с минимальной поверхностью, т.

Характеристики

Список файлов книги