Иванов Д.А. - Электричество и магнетизм (ШПОРЫ) (850027), страница 2

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 2)

Циркуляция напряженности магнитного поляпо произвольному замкнутому контуру равнаалгебраическойсуммесилмакротоков,сцепленных с этим контуром1). Если расположить кисть левой руки так, чтобычетыре пальца показывали направление скоростиположительно заряженной частицы, а линиимагнитной индукции входили в раскрытуюладонь, то отогнутый под прямым углом большойпалец покажет направление силы, действующейсо стороны магнитного поля на частицу2). Если расположить кисть левой руки так, чтобычетыре пальца показывали направление тока впроводнике, а линии магнитной индукциивходили в раскрытую ладонь, то отогнутый подпрямым углом большой палец покажетнаправление силы, действующей на элементпроводника с токомFЛ  qE  q  v, BВозникновение в проводнике с током, помещенном в магнитное поле, разности потенциалов внаправлении, перпендикулярном плотности токаи магнитной индукцииdF  I dl , BСила неизменяющегося тока, который, протекаяпо двум параллельным бесконечно длиннымпроводникам ничтожно малого круговогосечения,расположеннымввакууменарасстоянии 1 м друг от друга, вызывает междуними силу взаимодействия 210–7 Н на каждыйметр длины проводников.M   pm , B A  IФ Работа сил магнитного поля поперемещению проводника с током равнапроизведению силы тока в проводнике имагнитногопотокачерезповерхность,очерчиваемую проводником при своем движенииА  I Ф Работа сил магнитного поля поперемещениюконтурастокомравнапроизведению силы тока в контуре и изменениямагнитного потока через площадь, ограниченнуюконтуромЯвление возникновения ЭДС индукции (а такжеиндукционного тока в замкнутом контуре) прилюбом изменении магнитного потока черезплощадь, ограниченную контуромНаправление индукционного тока в контуретаково, что своим магнитным полем онкомпенсирует изменение магнитного потока,вызвавшего появление индукционного токаdФEi  ЭДС индукции равна скоростиdt86Самоиндукция87Индуктивностьконтура8889ЭнергиямагнитногополяМикротоки90Макротоки9193ОрбитальныймагнитныймоментэлектронаЛарморовская частотапрецессии электроннойорбитыДиамагнитный эффект94Диамагнетики95Парамагнетики96Ферромагнетики97НамагниченностьJ98Напряженностьмагнитного поляH92LWmизменения магнитного потока через площадьповерхности, ограниченной контуромЯвление возникновения ЭДС индукции вэлектрической цепи вследствие изменения в нейэлектрического токаКоэффициентпропорциональностимеждувеличиной силы тока в контуре и магнитнымпотоком,созданнымэтимтокомчерезповерхность, ограниченную контуромWm   wm dV(V )Незатухающие кольцевые токи, циркулирующиев частицах веществаТоки проводимости, т.е.

направленные движениямикрочастиц вещества под действием внешнихэлектрических полейevrpm 2L eB2mПри внесении любого вещества в магнитное полекаждая электронная орбита, независимо отнаправления движения электрона, приобретаетиндуцированныймагнитныймомент,направленный против индукции внешнего поля.Вещества, атомы которых выталкиваются изобласти более сильного магнитного поля.Вещества, магнитная восприимчивость которыхотрицательна.Вещества, которые намагничиваются во внешнеммагнитномполевнаправлении,противоположном вектору магнитной индукцииполя.Вещества, атомы которых слабо втягиваются вобласть более сильного магнитного поля.Вещества, магнитная восприимчивость которыхнезначительно больше нуляВещества, которые намагничиваются во внешнеммагнитном поле в направлении векторамагнитной индукции поля.Вещества, атомы которых сильно втягиваются вобласть более сильного магнитного поля.Вещества, магнитная восприимчивость которыхзначительно выше нуля.Твердые вещества, обладающие при не слишкомвысокихтемпературахсамопроизвольной(спонтанной) намагниченностью, которая сильноизменяется под влиянием внешних воздействийВектор, равный отношению магнитного моментамалого объема вещества V к этому объемуBHJ099100101mМагнитнаявосприимчивостьмагнетикаОтносительнаямагнитнаяпроницаемостьвеществаДомéныJ  m H  1  m102Гистерезисферромагнетиков103Остаточнаямагнитная индукцияBr104Коэрцитивная силаHc105Условия преломлениялиниймагнитнойиндукции на границераздела магнетиков106ПервоеуравнениеМаксвелла в интегральной форме107Плотностьсмещения108ВтороеуравнениеМаксвелла в интегральной форметокаjсмОбласти спонтанного намагничивания внутриферромагнетикаПроцесс запаздывания снижения магнитнойиндукции в веществе по сравнению суменьшениемнапряженностивнешнегомагнитного поляВеличина магнитной индукции в предварительнонамагниченном ферромагнетике в отсутствиевнешнего магнитного поляВеличина напряженностимагнитногополя,необходимаядляполного размагничиванияферромагнетика1).

При переходе через границу раздела двухмагнитных сред нормальная к границе разделасоставляющаямагнитнойиндукциинеизменяется.2). Составляющая напряженности магнитногополя, касательная к поверхности раздела двухсред, не изменяется при переходе через этуповерхность.B Е dl  S t dS1). Циркуляция напряженности электрическогополяпопроизвольномунеподвижномузамкнутому контуру, мысленно проведенному впространстве, равна взятой с обратным знакомскорости изменения магнитного потока черезповерхность, ограниченную контуром.2). Изменяющееся во времени магнитное полесоздает в пространстве вихревое электрическоеполеСкорость изменения электрического смещенияdDjсм dtDL Н dl   jпрdS   t dS1).

Циркуляция напряженности магнитного поляпо произвольному замкнутому контуру равнасумме потоков плотности тока проводимости иплотности тока смещения через площадку,ограниченную контуром.2). Проходящие через некоторую площадку токипроводимости и изменяющееся во времениэлектрическое поле создают в пространствевихревое магнитное поле, определяющеесяциркуляцией его напряженности вдоль контура,ограничивающего площадку.109Электромагнитноеполе110ФизическийтретьегоМаксвеллаФизическийчетвертогоМаксвеллаКолебания111112113114смыслуравнениясмыслуравненияДифференциальноеуравнение собственныхнезатухающихколебанийФормула Томсона115Коэффициентзатухания116Волновоесопротивление контура117Дифференциальноеуравнение затухающихколебанийЛогарифмическийдекремент118119Добротность контура120ДифференциальноеуравнениевынужденныхколебанийРезонанс1213).

Источниками магнитного поля могут являтьсятоки проводимости и переменное электрическоеполеСовокупность взаимосвязанных электрических имагнитных полей: переменное во временивихревое магнитное поле создает в пространствевихревое электрическое поле, а переменное вовремени вихревое электрическое поле создает впространстве вихревое магнитное полеИсточниками потенциального электрическогополя являются неподвижные электрическиезарядыНесуществуетнеподвижныхисточниковвихревогомагнитногополя(“магнитныхзарядов”)Процессы (движения или изменения состояния), втой или иной степени повторяющиеся во времениd2 q 02 q  02dt2 2 LC0Коэффициент,обратнопропорциональныйвремени, за которое амплитуда колебанийуменьшается в е разLCq  2q  02 q  0T0 1).

Натуральный логарифм отношения амплитудзатухающих колебаний в два момента времени,разделенных периодом.2). Коэффициент, обратный числу колебаний, втечениекоторыхамплитудаколебанийуменьшается в e раз.WT1).   2Добротность пропорциональнаWначотношению энергии, запасенной в контуре, к ееубыли за один период. 1 L 2).Отношениеволнового R Cсопротивления контура к его активномусопротивлению.3). Добротность контура показывает, во сколькоразамплитудавынужденныхколебанийнапряжения в резонансе больше амплитудывынуждающей ЭДС.q  2q  02 q ЯвлениеE0Lcos tрезкоговозрастанияамплитудывынужденных колебаний причастоте внешнего воздействияопределенной122Резонансная частотарр  02  22123Z 1Z  L  +R 2 CXLX L  LXC126Полное сопротивлениепоследовательногоконтура переменномутокуИндуктивноесопротивлениеЕмкостноесопротивлениеВолна127Поперечная волна128Продольная волна129Волновое возмущениеS130Длина волны131Волновая поверхность132Фронт волны133Уравнениеплоскойволны, распространяющейся вдоль оси ОхФаза волны1CФизический процесс распространения колебаний,т.е.

передачи волнового возмущения из однойточки пространства в другуюВолновой процесс, в котором колебанияфизической величины, переносимые волной,происходят в плоскости, перпендикулярнойнаправлению движения волныВолновой процесс, в котором колебанияфизической величины, переносимые волной,происходятвплоскости,параллельнойнаправлению движения волныОтклонениефизическойвеличиныотравновесного состояния, передающееся волной впространстве из одной точки в другую1). Расстояние, на которое распространятсяволновое возмущение за время, равное периодуколебаний2).

Расстояние, на которое смещается волновойфронт за время, равное периоду колебанийГеометрическое место точек, колебательныйпроцесс в которых происходит в одной фазеВолновая поверхность, за которую волновоевозмущение еще на распространилосьxS ( x, t)  A cos ( t  )   v124125134135136137138139XC Выражение, служащее аргументом гармонической функцииСкорость распространения волнового фронтаФазоваяскоростьволныВолновое уравнениеЭлектромагнитнаяволнаСкоростьэлектромагнитнойволныПоказательпреломления среды21 2SДифференциальноеуравнение,v2 t2решением которого является уравнение волныРаспространяющееся в пространстве электромагнитное поле1v00S vnn  .

Характеристики

Список файлов ответов (шпаргалок)