Иванов Д.А. - Электричество и магнетизм (ШПОРЫ) (850027)

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла

ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ, ФОРМУЛИРОВКИ И ОБОЗНАЧЕНИЯ,ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ В РАЗДЕЛЕ «ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ»физическаявеличина илипонятиеопределение1Электростатика2Электростатическоеполе3Электрический зарядQ, q4Элементарныйположительный зарядЭлементарныйотрицательный заряд1 кулонpРаздел науки об электричестве, изучающийвзаимодействиеэлектрическихзарядов,неподвижных относительно друг друга и системкоординатЭлектрическое поле, создаваемое неподвижнымизаряженными телами при отсутствии в нихэлектрических токовФизическаявеличина,определяющаяинтенсивность электрических взаимодействий;фундаментальное свойство материиЗаряд протонаeЗаряд электрона56789101 КлЭлектрическиизолированная системателЗаконсохраненияэлектрического зарядаТочечныйэлектрический зарядЗакон Кулона11Электрическаяпостоянная12Пробныйэлектрический заряд13Напряженностьэлектрического поля14Однородноеэлектрическое поле0ЕЭлектрический заряд, переносимый черезпоперечное сечение проводника за 1 с при силетока в проводнике, равной 1 АмперТакая система тел, которая не обменивается свнешними телами электрическими зарядами(заряженными частицами)Алгебраическая сумма электрических зарядов телиличастиц,образующихэлектрическиизолированную систему, не изменяется в любыхпроцессах, происходящих в этой системеМатериальная точка, имеющая электрическийзарядСила электростатического взаимодействия двухнеподвижных точечных электрических зарядов,находящихся в вакууме, прямо пропорциональнапроизведениюэтихзарядов,обратнопропорциональна квадрату расстояния междузарядами и направлена вдоль соединяющей ихпрямойКоэффициент,определяемыйизэкспериментальных данных для согласованияединиц измерения физических величинПоложительный точечный заряд настолько малойвеличины, что его внесение в поле не вызываетизменения значений и перераспределения впространстве зарядов, создающих исследуемоеполеОтношение силы, действующей со стороныэлектрического поля на неподвижный пробныйэлектрическийзаряд,помещенныйврассматриваемую точку поля, к этому зарядуТакое поле, во всех точках которого векторынапряженности Е одинаковы, т.е.

совпадают помодулю и направлению15Линейная плотностьэлектрического заряда16Поверхностнаяплотностьэлектрического зарядаОбъемная плотностьэлектрического заряда1718Силовая линия19Принцип суперпозицииэлектрическихполей(принципнезависимостидействияэлектрических полей)Электрическийдипольный момент202122232425262728Разность потенциаловмежду двумя точкамиэлектростатическогополяПотенциалэлектростатическогополяПравило сложения дляпотенциалаэлектростатическогополяИнтегральнаясвязьнапряженностиипотенциалаэлектростатическогополяДифференциальнаясвязь напряженности ипотенциалаэлектростатическогополяЭквипотенциальнаяповерхностьЭквипотенциальнаялиния(эквипотенциаль)Элементарный потокнапряженностиэлектростатическогополяdQ dQ – заряд малого участка заряженной линииdl (пример: стержень, нить) длиной dldQ dQ– заряд малого участка заряженнойdS поверхности (пример: заряженная плоскость)площадью dSdQ dQ – заряд малого элемента заряженного телаdV объемом dVВоображаемая линия в пространстве, касательнаяк которой в каждой точке совпадает понаправлению с вектором напряженности поля вэтой точкеНапряженность электрического поля, созданногосистемой зарядов в любой точке пространства,равна векторной сумме напряженности полей,созданных каждым зарядом в отдельности в этойточкеp  qll – плечо диполя1  2 Отношение работы сил поля по перемещениюпробного электрического заряда из одной точкив другую к величине этого зарядаWпотq1).

Отношение потенциальной энергии пробногоэлектрического заряда, помещенного в даннуюточку поля, к величине заряда.2). Численно равен работе, совершаемой силамиполяприперемещенииединичногоположительного заряда из данной точки в ту, гдепотенциал поля условно принят равным нулю.Потенциал поля системы зарядов равеналгебраической сумме потенциалов полей,созданных каждым зарядом в отдельности1 2(2  0)Edl1E   grad E  Воображаемая поверхность, проходящая черезточки с одинаковыми значениями потенциалаСечениеэквипотенциальнойповерхностиплоскостью рисункаdФ  E dS  E dS cos( E,dS )  EdS cos( E, n) Потоквектора напряженности через поверхностьпропорционаленчислусиловыхлиний,29Телесный уголd301 стерадиан1 ср31ТеоремаОстроградского–Гауссадляэлектростатическогополя32Диэлектрики33Свободныезарядовзаряды)34Связанные заряды35Электрическийдипольный моментПоляризациядиэлектрика36носители(свободные37Электроннаяполяризация38Поляризуемостьмолекулы39Дипольная(ориентационная)поляризацияПоляризованность4041424344ДиэлектрическаявосприимчивостьЭлектрическаяиндукция(электрическоесмещение)ОтносительнаядиэлектрическаяпроницаемостьвеществаПоверхностныеполяризационныезарядыpeпересекающих эту поверхностьЧасть пространства, ограниченная прямыми,проведенными из одной точки (вершины угла) ковсем точкам замкнутой кривойТелесный угол, опирающийся на сферу радиусом1 м и вырезающий на ней элемент площадью 1 м21).

Поток вектора напряженности электростатического поля через произвольную замкнутуюповерхность пропорционален алгебраическойсумме зарядов, охваченных этой поверхностью.2). Поток вектора электрического смещения черезпроизвольную замкнутую поверхность равеналгебраической сумме свободных зарядов,охваченных этой поверхностьюВещества, которые при обычных условияхпрактически не проводят электрический токЗаряженные частицы, которые под действиемсколь угодно слабого электрического поля могутприйти в упорядоченное движение и образоватьэлектрический ток проводимости.Электрические заряды, входящие в состав атомови молекул, а также заряды ионов вкристаллическихдиэлектрикахсионнойрешеткойpe  qleТакое состояние вещества, при котором в любомVмакроскопически малом его объемевозникает отличный от нуля суммарныйдипольный электрический момент молекулТип поляризации, обусловленный упругимсмещениемидеформациейэлектронныхоболочекКоэффициент пропорциональности в выраженииpe  0EТип поляризации, обусловленный преимущественной ориентацией электрических дипольныхмоментов в одном направленииОтношение электрического дипольного моментамалого объема диэлектрика V к этому объему(электрический дипольный момент единицыобъема вещества)e  nDD  0 E  P  1  ePНескомпенсированныесвязанныезаряды,возникающие при поляризации диэлектрика втонких слоях у его поверхностей1).Составляющаянапряженностиполя,касательная к поверхности раздела двух сред, неизменяется при переходе через эту поверхность.2).

При переходе через границу раздела двухсред, на которой нет поверхностных свободныхзарядов,нормальнаясоставляющаяэлектрического смещения не изменяетсяВещества, содержащие свободные носителизарядаЯвление перераспределения свободных зарядов впроводникеподдействиемвнешнегоэлектрического поляQ Физическая величина, равная отношению зарядаC проводника к его потенциалу в поле этого заряда45Условия преломлениясиловыхлинийэлектростатическогополянаграницедиэлектриков46Проводники47Электростатическаяиндукция48Электроемкостьуединенного проводника49Конденсатор50ЭлектроемкостьконденсатораССистемапроводников,расположенныхизаряженных таким образом, что электрическоеполе существует только в пространстве междунимиФизическая величина, равная отношению зарядаконденсаторакразностипотенциалов,создаваемой полем этого заряда между егоQобкладками: C 1  251WeWe 56Энергия электрическогополяОбъемная плотностьэнергии поляТеоремаОстроградского–ГауссавдифференциальнойформеЭлектрическийтокпроводимостиПостоянныйэлектрический токСила тока57Плотность тока58Линии тока59Закон Ома60Однородный проводник52535455 w dVe(V )we,wmIjI1  2RОтношение энергии поля, заключенного в маломобъеме пространства, к этому объемуdivD  Упорядоченное движение свободных носителейзарядов в веществе или вакуумеЭлектрический ток, не изменяющийся современем ни по силе, ни по направлениюСкалярная величина, численно равная заряду,переносимому носителями в единицу временичерез поперечное сечение проводникаВекторная величина, направление которойсовпадаетснаправлениемскоростиупорядоченногодвиженияположительныхносителей заряда, а модуль равен отношениюзаряда, переносимого за единицу времени черезповерхность, перпендикулярную к направлениюдвиженияносителей,кплощадиэтойповерхностиЛинии, вдоль которых движутся носителизарядов в проводникахСила тока, существующего в однородномметаллическом проводнике, пропорциональнаразности потенциалов на концах проводникаПроводник, в котором на носители зарядадействуют только силы электростатическогопроисхождения61Электродвижущая силаE62Падение напряженияна участке цепи 1–2U1263Обобщенный закон Омадля участка цепи64Магнитное поле65Магнитная индукция66Принцип суперпозициимагнитных полей67ЗаконБио–Савара–ЛапласаПравило правого винта(“правило буравчика”)6869Линиииндукции70Магнитныймоментвитка с токомЭлементарныймагнитный поток черезповерхностьТеоремаОстроградского–Гауссадля магнитного поляПотокосцеплениеконтураТеорема о циркуляциимагнитнойиндукции(закон полного тока)71727374BмагнитнойpmЧисленно равна удельной работе сторонних силпо перемещению зарядаФизическая величина, численно равная удельнойработе,совершаемойсуммарнымполемкулоновских и сторонних сил при перемещениизаряда из точки 1 в точку 2Произведение сопротивления участка цепи насилу тока в нем равно алгебраической суммеразности потенциалов на этом участке и ЭДСвсех источников, включенных на участкеФорма существования материи, посредствомкоторой осуществляется действие на движущиесяэлектрические заряды и постоянные магниты состороны других движущихся зарядов ипостоянных магнитовСиловая характеристика магнитного поля,определяемая одним из трех соотношений:FFMВ  max  max  maxqvI lI SМагнитная индукция поля, созданного системойтоков в любой точке пространства, равнавекторной сумме магнитных индукций полей,созданных каждым током в этой точке вотдельностиIdB  k 3 dl , r r1).

Если ввинчивать правый винт по направлениютокавпрямолинейномпроводнике,тонаправление движения рукоятки винта укажетнаправление вектора магнитной индукции вкаждой точке пространства2). Если вращать правый винт по направлениютока в витке, то направление поступательногодвижения винта укажет направление магнитнойиндукции в точках оси виткаВоображаемые линии, проведенные так, что вкаждой точке поля касательная к линиимагнитной индукции совпадает с направлениемвектора В в этой точке поляpm  I SndФ  В dS В dS  0SСуммарный магнитный поток, сцепленный совсеми витками многовиткового контура1).

Циркуляция вектора магнитной индукции попроизвольному замкнутому контуру прямопропорциональна алгебраической сумме силтоков, сцепленных с этим контуром, причемнаправление обхода контура и направление токасвязаны правилом буравчика75Правило “левой руки”76Сила Лоренца77Эффект Холла78Закон Ампера791 ампер1А80Момент сил, действующий на виток с током вмагнитном полеРабота сил магнитногополя по перемещениюпроводника с токомM8182Работа сил магнитногополя по перемещениюконтура с током83Электромагнитнаяиндукция84Правило Ленца85Закон электромагнитной индукции Фарадея–МаксвеллаFЛ2).

Характеристики

Тип файла PDF

PDF-формат наиболее широко используется для просмотра любого типа файлов на любом устройстве. В него можно сохранить документ, таблицы, презентацию, текст, чертежи, вычисления, графики и всё остальное, что можно показать на экране любого устройства. Именно его лучше всего использовать для печати.

Например, если Вам нужно распечатать чертёж из автокада, Вы сохраните чертёж на флешку, но будет ли автокад в пункте печати? А если будет, то нужная версия с нужными библиотеками? Именно для этого и нужен формат PDF - в нём точно будет показано верно вне зависимости от того, в какой программе создали PDF-файл и есть ли нужная программа для его просмотра.

Список файлов ответов (шпаргалок)