1629382485-048081f33d7067cb67d6bd3d4cee7eee (846428), страница 18

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 18)

Значения цС2С1 лежат в тех же пределах, что и для статиче­ского коэффициента усиления в триоде.Параметры двойного управления током в пентоде. К рут изнаха ракт ерист ики /а = ср (17с3)rf/adU,сзU a = const, U cl = const и и сг — const,(4-25)Значение S 3 колеблется в зависимости от С/а, U C1 и U C2 в ши­роких пределах: от 0,1 до 6 мА/В.К р у т и з н а характ ерист ики /а = срх (f/cl)dUc-= const,const.. Г/„„Ua=t/C2 = const.const и /7„пU c3 == const.(4-26)В отличие от статического параметра анодной цепи — кру­тизны 5 параметроценивает степень воздействия напряжения17С1 на анодный ток при условии 17сз ф 0, причем, как правило,и сз < 0 .Коэффициент двойного управления током_д21.\_ дБх _ 0Л,VЛ я .

у - д и с1д и сз - ди<3 ~ аии1,, г)^\('оценивает воздействие напряжения на одной из сеток на кру­тизну характеристики управления по другой сетке.Влияние токораспределения на статические параметры. В мно­гоэлектродны х лампах влияние напряжений на электродах натоки /а и /С2 нельзя рассматривать только с точки зрения ихвоздействия на объемный заряд у катода и, следовательно, наобщий поток электронов, движущихся от катода; необходимо учи­тывать такж е изменение коэффициента токораспределения.П ри определении крутизны характеристики 5, создавая не­которое приращение напряжения Д?7С1, фиксируют приращениеД/а анодного тока.

Однако при этом изменяется не только анод­ный ток, но и ток экранирующей сетки. Приращение катодноготока в результате изменения 17Я1 под влиянием 17С1 должно бытьравно сумме приращений Д/а и А/С2. Воздействие напряженияи с1 на катодный ток оценивается крутизной характеристикикатодного токасd IKЬ К— jrri/a = const и U а = const(-i-28)Крутизну S к можно связать с параметрами S и iS^, и с п о ль зу ясоотношения (4-13) и (4-14):с^ /^п+1 т \5,1 “ Ж Г г I ~ Ъ Г Ч ”Öc l ■[(ÄndUI ' " “ +'Л’п+ 1 d l¡¡ftn+ l е.“ * Г ~ Ж Гг = ~ Т Г S 'l ) / ci] = (A-u+ l ) - ^ S - = (A„ + l)5 c 2 .// о т(4 ’ 29)(4-30)Отсюда следует, что крутизна S K всегда больше S и S с2. И зсоотношения (4-29) видно также, что крутизна S в тетроде и пен­тоде при прочих равных условиях долж на быть несколько меньше,( *п + 1 ^ Лчем в триоде ( —у 1— > 1 ).

так как в многоэлектродных лам п а хв отличие от триода (при U C1 < 0) Д 1 а < А/к. Это различие тембольше, чем меньше коэффициент токораспределения.При определении внутреннего сопротивления в м ногоэлект­родных лампах надо иметь в виду, что анодный ток в р езульта тевариации U a меняется не столько за счет изменения /к, ск ольк овследствие изменения коэффициента токораспределения. Э крани­рующее действие сеток в тетроде, а тем более в пентоде настолькосильно, что изменение U a очень м ало влияет па катодный ток.Изменение же анодного тока при этом может быть достаточнобольшим, что объясняется увеличением потока электронов к аноду,ранее перехватывавшихся сеткой.Н е ыенее важно влияние токораспределения на статическийкоэффициент усиления ц, характеризующий сравнительное в оз­действие напряжений U a и U C1 на анодный ток независимо отизменения токаСтатический коэффициент усиления учиты ­вает токораспределение в лампе.

В самом деле, при определе­нии ц фиксируют приращение А /а, вызванное изменением Д U C1,н добиваются компенсации этого приращения регулировкой анод­ного напря?кения. Приращение Д/а, вызванное повышением на­пряжения i/c„ объясняется изменением только действующ егонапряжения U m и, следовательно, возрастанием катодного тока.Компенсация же изменения Д/а за счет напряжения U a пр ои схо­дит, особенно в пентоде, в основном вследствие изменения к п.Полезно вспомнить физический смысл проницаемости лампы D .В многоэлектродных лампах, как и в триоде, проницаемость Dхарактеризует степень проникновения силовых линий анодногополя к катоду и влияние этого п о ля по сравнению с полем у п р а в ­ляющей сетки на объемный заряд у катода, а значит, и на катод­ный ток:D =— — -Т7г ~ при I K — const.йи аПри рассмотрении соотношений меж ду [г и D в триоде отм е­чалось, что ц = 1/D лишь в том случае, если /а = /к ( U 0 < Ои 1е = 0).

В многоэлектродных лам пах, как правило, 1а ф I ки поэтому ц/D.Это обстоятельство наглядно иллюстрируется рис. 4-14, а.П редполож им, что при определении ц и Б напряжение и с1 из­менено на одну и ту же величину А 11С1. При этом А/к > А/а.Д л я компенсации приращения А 1К требуется большее изменениеанодного напряжения, чем для компенсации Д/а. В последнемслу ч а е анодный ток меняется не только за счет катодного тока,Р и с.

4-14. О пределение статических параметров по характеристикам.а — определение параметров ц и 0\ б — определение параметров Я ино и за счет изменения коэффициента токораспределения. Такимобразом,<4 - 3 1 >и, следовательно,(4-32)В связи с этим формула (3-42) внутреннего уравнения триоданесправедлива для многоэлектродных ламп. В тетроде и пентодеправильным остается лиш ь соотношение (3-41)Определение статических параметров по характеристикам. Д лямногоэлектродных ламп, как уже упоминалось ранее, в справоч­никах обычно приводится лиш ь семейство анодных характеристик.И спользование метода треугольников, рассмотренного в § 3-3при определении статических параметров триода, применительнок анодным характеристикам многоэлектродных ламп затрудни­тельно.В характеристиках, приводимых в справочниках, соседниекривые идут не так бли зко друг к другу, как это специальносделано на рис.

4-14, а, и прямая /а = const, проведенная иззаданной рабочей точки, как правило, не пересекает соседнююхарактеристику в пределах рабочей области (режим прямогоперехвата). Поэтому, задаваясь небольшим приращением A U a(рис. 4-14, б) и измеряя сЬответствующую величину Д/а, опреде­ляю т внутреннее сопротивление лампы= ДС/а/Д/а.

К р у ­тизну характеристики легко определить, построив прямую t/a == const и определив величину Д/а : S = Д/а/Д£/Сц где Д U C1 —— II — I U'cl |. Значение статического коэффициента усиле­ния вычисляют по соотношению (3-41): ¡х = 57?;.Д л я определения статических параметров двойного управле­ния анодным током можно воспользоваться методом, показаннымна рис. 4-13. Определив значения крутизны S x в точках А и В ,g _gможно вычислить значение К я у — 14113K 3 - t f c '3 fМеждуэлектродные емкости. К ак уже отмечалось, каждую паруэлектродов в лампе можно рассматривать как обк ладки конден­сатора, образующего междуэлектродную емкость. В пентоде—лампе, содержащей пять электродов, можно выделить, таким обра­зом, десять междуэлектродных емкостей.

Однако влияние этихемкостей на работу лампы далеко не равнозначно. Важ ную рольв работе лампы играет емкость Сас1 между анодом и управляющейсеткой, т. е. между входной и выходной цепями лампы . В много­электродных лампах значение этой емкости вследствие введенияэкранирующей и защитной сеток уменьшено до сотых или тысяч­ных долей пикофарады.Н е менее существенное влияние на работу лампы оказываютемкости, шунтирующие входную (управляю щ ая сетка— катод) ивыходную (анод— катод) цепи.

Эти емкости, складывающиеся изнескольких междуэлектродных емкостей каждая, называются со­ответственно входной и выходной емкостями лампы.Входную емкость образуют емкости С с1к, С с1с2 и С С1СЗ междууправляющей сеткой и электродами, заземленными по перемен­ному току: катодбм, экранирующей сеткой и защ итной сеткой;соединенной с катодом. Емкость СС1сз обычно много меньше двухдругих емкостей, так как управляющ ая сетка экранирована отзащитной сетки расположенной между ними достаточно густойэкранирующей сеткой.

Поэтому для входной емкости можно за­писать:Свх^ CcikСС1С2-(4-33)Соответственно выходную емкость лампы составляю т след у­ющие емкости:Свы х^Сак + Сасз + Сасг-(4-34)Обычно междуэлектродные емкости определяют как сумму,состоящую из емкости между собственно электродами лампы иемкости, образованной выводами от этих электродов.Входная и выходная емкости оказывают существенное влия­ние на работу лампы в области высоких частот, так как с увели­чением частоты сопротивления цепей, содержащих эти емкости,уменьш аются.

Вследствие этого с ростом частоты сигнала умень­шаются входное и выходное сопротивления лампы, параллельнокоторым включены емкости С вх и Свых.4-4. О С О Б Е Н Н О С Т И Т Е Т Р О Д О В И П Е Н Т О Д О В Р А З Л И Ч Н О Г ОНАЗНАЧЕНИЯН а и более широкое и разнообразное применение в радиотехни­ческих устройствах находят пентоды. Они используются для уси­ления высокочастотных колебаний, усиления мощности колеба­ний низкой частоты, генерирования мощных колебаний различныхчастот и т. д.Б олее ограничена область применения лучевых тетродов,которые в основном используются в усилителях сигналов низкойчастоты, уси ли телях мощности и в схемах генераторов колебаний.Н аибольш ее влияние на работу пентода в усилителях высокойчастоты оказывает проходная емкость Сас1, значение которойопределяется емкостью между самими электродами (управляю ­щей сеткой и анодом) и емкостью между их выводами.

Поэтомув высокочастотных пентодах стремятся уменьшить емкость нетолько меж ду анодом и управляющей сеткой, для чего экранирую­щую сетку делают более густой, но и емкость между выводамиэтих электродов, применяя специальные экраны внутри и снаружилампы. Низкочастотные пентоды и лучевые тетроды, применяемыев основном д ля усиления мощности колебаний в оконечных ипредоконечных ступенях усилителей, отличаются по своей конст­рукции и параметрам от пентодов высокой частоты. Д л я усили­телей низкой частоты не так важно иметь малую емкость С ас1.В лучевы х тетродах и низкочастотных пентодах емкость Сас1 æ« 0,5 ч- 1 пФ .

В связи с этим допустимо применение более редкихэкранирую щ их сеток, что позволяет уменьшить ток /С2.Тетроды и пентоды, работающие в выходных ступенях усили­телей, характеризую тся большими анодными токами, так как за­дача оконечных усилителей заключается в увеличении мощностиколебаний. Поэтому в выходных лампах применяют мощные ка­тоды, лучеиспускание которых может привести к значительномуразогреву сеток. Возникает опаспость появления термоэлектрон­ной эмиссии с управляющей сетки.

Характеристики

Список файлов книги