25132-1 (675594), страница 2
Текст из файла (страница 2)
2.1.3.4. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 + (X4)2 = 0.
4.3.4.1. – x2 – y2 + e2 – 1 = 0.
4.3.4.1*. – x2 – y2 – e2 + 1 = 0 или
4.3.4.2. – sh2 · cos2 – sh2 · sin2 + ch2 – 1 = 0.
4.3.4.2*. cos2 · cos2 – cos2 · sin2 – sin2 + 1 = 0.
Уравнение 4.3.4.2 преобразовывается из уравнения 4.1.1 при условии = n/2;= n/2.
Группа вращения уравнения 2.1.3.4 – SU(1, 3). Уравнение 4.3.4.2* выделяется из уравнения 4.1.1* при условии = 0 и = n/2.
4.3.5. Слабые (W и Z0 – бозоны) фермионы:
Уравнение 2.1.3.2. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 = 0 можно преобразовать:
4.3.5.1. – x2 + e2 – 1 = 0.
4.3.5.1*. – x2 – e2 +1 = 0 или
4.3.5.2. – sh2 + ch2 – 1 = 0
4.3.5.2*. – cos2 – sin2 + 1 = 0
Уравнение 4.3.5.2 преобразовывается из уравнения 4.1.1 при значениях = n/2; = n/2; = n/2. Уравнение 4.3.5.2* преобразовывается из уравнения 4.1.1* лишь при = 0 и = n/2; = n/2. Уравнение 2.1.3.2 имеет SU(1, 2) – группу вращения.
Перейдем к рассмотрению бозонов.
4.3.6. Гравитон:
2.1.3.7. (X1)2 – (X2)2 – (X3)2 + (X4)2 + (X5)2 + (X6)2 = 0 преобразовывается:
4.3.6.1. – x2 – y2 – z2 + t2 + e2 – 1 = 0.
4.3.6.1*. – x2 – y2 – z2 + t2 – e2 +1 = 0.
Используя законы тригонометрии уравнения 4.3.6.1 и 4.3.6.1* раскладываются на множители следующим образом:
4.3.6.2. – sh2 · cos2 · cos2 – sh2 · cos2 · sin2 – sh2 · sin2+ ch2· cos2 + ch2· sin2 – 1 = 0.
4.3.6.2*. – ch2· cos2· cos2– ch2· cos2 · sin2 – ch2· sin2 · cos2+ sh2 – ch2 · sin2 · sin2 + 1 = 0.
4.3.7. Фотон:
2.1.3.5. (X1)2 – (X2)2 – (X3)2 + (X4)2 + (X5)2 = 0 преобразовывается:
4.3.7.1. – x2 – y2 + t2 + e2 – 1 = 0.
4.3.7.1*. – x2 – y2 + t2 – e2 +1 = 0.
Тригонометрическое преобразование уравнений 4.3.7.1 и 4.3.7.1* приводит к следующему:
4.3.7.2. – sh2· cos2 – sh2 · sin2 + ch2 · cos2 + ch2 · sin2 – 1 = 0.
4.3.7.2*. – ch2 · cos2 · cos2 – ch2 · cos2 · sin2 – ch2 · sin2 + sh2 + 1 = 0.
Уравнение 4.3.7.2 получается из уравнения 4.3.6.2 при условии = n/2, а уравнение 4.3.7.2* из уравнения 4.3.6.2* при условии = n/2. Уравнение 2.1.3.5 имеет SU(2, 3)-группу вращения.
4.3.8. Глюон:
2.1.3.3. (X1)2 – (X2)2 – (X3)2 + (X4)2 = 0 можно преобразовать:
4.3.8.1. – x2 + t2 + e2 – 1 = 0.
4.3.8.1*. – x2 + t2 – e2 +1 = 0.
4.3.8.2. – sh2 + ch2· cos2 + ch2 · sin2– 1 = 0.
4.3.8.2*. – ch2 · cos2 – ch2 · sin2 + sh2 + 1 = 0.
Уравнение 4.3.8.2 преобразуется из уравнения 4.1.1 при условии = n/2; = n/2, а уравнение 4.3.8.2* из уравнения 4.1.1* при условии = n/2; = n/2. Уравнения 2.1.3.3 имеют SU(2, 2) -группу вращения.
4.4. Особенности подпространств
Хотя каждое из подпространств физического пространства, в соответствии с аксиомой 1.2, не является особым, выделенным, но одновременно и не идентичным другим. Каждое из подпространств имеет свои особенности, которые мы и рассмотрим.
4.4.1. Гравитон
Важнейшей особенностью гравитационного поля является то, что оно является пространствообразующим. Оно определяет размерность наблюдаемого физического пространства (–1; 1; 1; 1) и его свойства, а все другие поля действуют в пространстве гравитационного поля. Нет для гравитации пространства (поля), внешнего по отношению к нему. Нельзя оказаться внешним по отношению к гравитационному полю. Потому любое наблюдаемое гравитационное взаимодействие есть остаточное взаимодействие внутри гравитонного потока сил типа Вандерваальсовских, а, следовательно, гравитационное взаимодействие материальных тел должно быть весьма слабым, что и наблюдается. Наблюдение гравитационного взаимодействия внутри гравитационного поля-пространства скажется и на числе степеней свободы.
Другой важнейшей особенностью гравитационного поля является налагаемый им режим квантования на все другие подпространства. Любое подпространство физического пространства имеет целочисленные отношения углов вращения, как показано выше, кроме самого гравитационного поля, естественно.
Следующей отличительной особенностью является то, что локально «пустое» пространство обладает антигравитационным эффектом, экспоненциально растущим с ростом расстояния. Это можно достаточно наглядно продемонстрировать геометрически. Если кому-либо не нравится термин – "антигравитация" – то разговор можно вести в геометрических понятиях пространств отрицательной, положительной или нулевой кривизны. Суть не изменится (напоминаем об аксиоме 1.3).
Понятие «пустого» пространства подразумевает отсутствие в нем сколько-нибудь значимых масс, зарядов, электромагнитных и прочих полей. Поместим в него тела отсчета и пробное, не способные ощутимо исказить геометрию пространства. Для свободной системы тел проекции их мировых линий в любом евклидовом сечении физического пространства будут, в общем случае, прямыми линиями. Поэтому интерес представляют гиперболические сечения (плоскости Минковского), см. рис. 1.
Рис. 1. Мировые линии тел отсчета и пробного в «пустом» пространстве.
Модель Пуанкаре в единичном круге
На псевдоевклидовой плоскости аналогами прямых являются линии орициклов. Поэтому проекция мировой линии пробного тела относительно линии тела отсчета на псевдоевклидовой плоскости будет совпадать с орициклом. Из рис. 1., где псевдоевклидова плоскость представлена единичным кругом Пуанкаре, следует, что первоначально покоящаяся система тел отсчета и пробного, с течением времени не будет неизменной. Пробное тело будет ускоренно удаляться от тела отсчета и ускорение будет расти с ростом расстояния. Рис. 1 есть геометрическое представление антигравитационных свойств «пустого» пространства. "Пустое" физическое пространство - пространство отрицательной кривизны. Важнейшим следствием такого свойства гравитационного поля является то, что физическое пространство Вселенной глобально не может быть пустым следствие того, что ненулевая кривизна, независимо от того отрицательная она или положительная, не может быть глобальной. Геометрическое решение единственно - локальная кривизна любого знака полностью компенсируется локальной кривизной противоположного знака. Глобально физическое пространство Вселенной очень близко к евклидовому, но имеет локальную "рябь" - пространственно разнесенную, но глобально полностью взаимоскомпенсированную локальную кривизну. Физическое решение также достаточно очевидно. Любая виртуальная пара достаточно удаленных частиц будет обладать необходимой для овеществления энергией. В следствие этого пространство Вселенной будет обладать выраженной ячеистой структурой. Чем больше пустота, тем интенсивней к ее периферии будет «дуть ветер» космических частиц, тем интенсивней на ее окраинах будет идти процесс образования материальных структур. Другим следствием будет наличие верхнего ограничения размеров материальных объектов. Любой физический объект, в том числе и область пустого пространства, принципиально не может иметь размеры, даже соизмеримые с локальным радиусом кривизны Вселенной. Третьим следствием будет глобальное приближение геометрии пространства Вселенной к евклидовой.
4.4.2. Фотон.
Электромагнитное поле достаточно хорошо изучено. Мы живем в электромагнитном мире. Практически вся принимаемая нами информация поступает через электромагнитное поле. Поэтому мы видим трехмерный мир, а не четырехмерный, как если бы могли наблюдать гравитоны, и не двумерный, если бы видели глюоны.
4.4.3. Глюон.
В отличие от гравитона, имеющего три вектора поляризации, и фотона, имеющего два вектора поляризации, глюон имеет всего один вектор поляризации. Глюонное пространство двумерно (см. уравнение 2.1.3.3). Это обстоятельство определяет неквадратичность падения сил глюонного взаимодействия от расстояния – явление конфайнмента.
Другой особенностью глюонов является их неразличимость с объектами ортогонального пространства – глюино. Действительно, смена знаков уравнения 2.1.3.3 на противоположные не изменяет уравнение, в силу чего глюон и глюино по сути – один и тот же объект. Это имеет достаточно далеко идущие последствия.
4.4.4. Электрон.
Открытый одной из первых элементарных частиц – электрон, также хорошо изучен. В сигнатуре уравнений 2.1.3.6 и 2.1.3.7 имеет место равенство числа пространственноподобных ординат, что делает возможным в уравнении 2.1.3.6 лишь их перестановку в пространстве уравнения 2.1.3.7, которая должна приводить к наличию правых и левых электронов.
4.4.5. Кварк.
2.1.3.4.Поле кварка:
2.1.3.4. (X1)2 – (Х)2 + (X3)2 + (X4)2 = 0.
4.3.4.1. – x2 – y2 + e2 – 1 = 0.
4.3.4.1*. – x2 – y2 – e2 + 1 = 0.
хорошо изучено, хотя изучено как пространство поля тяготения. Поэтому есть смысл привести уже известные результаты:
Есть только три вида полей типа 2.1.3.4. Поля вида 2.1.3.4 имеют решения Коттлера или Шварцшильда. Нет никакого запрета распространить последнее утверждение на все фермионы.
4.4.6. Слабые фермионы (бозоны).
2.1.3.2. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 = 0.
4.3.5.1. – x2 + e2 – 1 = 0.
4.3.5.1*. – x2 – e2 + 1 = 0.
Слабые фермионы представляют наибольший интерес.
Их особость проявляется уже в том, что уравнение:
2.1.3.2. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 = 0. может быть написанным и в другой редакции:
2.1.3.2*. -(X1)2 + (X2)2 - (X3)2 = 0.
И это уравнение (2.1.3.2*.) точно также, как и уравнение (2.1.3.2.). является цилиндрическим сечением уравнения: 2.1.3.7. (X1)2 – (X2)2 – (X3)2 + (X4)2 + (X5)2 + (X6)2 = 0, а по сему имеет "полное право" включения в наблюдаемое физическое пространство. Поэтому есть неопределенность в соотнесении уравнения:
2.1.3.2. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 = 0. только к фермионам или только к бозонам.
Одновременно уравнение: 2.1.3.2. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 = 0. вместе с уравнением:
2.1.3.2*. -(X1)2 + (X2)2 - (X3)2 = 0. имеют "такое же право" быть включенными в систему уравнений ортогонального подпространства.
Это замечательное свойство принадлежности уравнений 2.1.3.2. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 = 0. и 2.1.3.2*. -(X1)2 + (X2)2 - (X3)2 = 0. к обоим ортогональным физическим подпространствам и неопределенность их фермион-бозонного положения обуславливает и особость связанных с ними взаимодействий - слабых взаимодействий.
Есть необходимость рассмотреть процесс слабого взаимодействия с геометрической точки зрения подробнее. Согласно следствия 3.5 мировая линия любой элементарной частицы – кривая четного (в первом приближении – второго) порядка с действительными корнями. Для частиц с ненулевой массой покоя – это невырожденная кривая – овал второго (в первом приближении) порядка (см. рис. 2).
Рис. 2. Мировая линия элементарной частицы с ненулевой массой покоя (фермиона)
Рис. 2 – классический, наиболее часто встречаемый случай (но, с учетом тождественности частиц и возможной, в связи с этим, коммутацией мировых линий красивый овал рис. 2 в реальности должен быть невероятно сложной фигурой Лисажу).
Однако рис. 2 не полон, потому, что не дает геометрически понятного ответа на следующие вопросы:
почему происходит рождение пары?
что происходит при их аннигиляции?
причем здесь слабые фермионы?
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
