Главная » Просмотр файлов » Интегрируемость функции (по Риману) и определенный интеграл - Примеры решения задач

Интегрируемость функции (по Риману) и определенный интеграл - Примеры решения задач (1238748), страница 2

Файл №1238748 Интегрируемость функции (по Риману) и определенный интеграл - Примеры решения задач (Интегрируемость функции (по Риману) и определенный интеграл - Примеры решения задач) 2 страницаИнтегрируемость функции (по Риману) и определенный интеграл - Примеры решения задач (1238748) страница 22020-10-28СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 2)

По формуле Ньютона-Лейбница снова получаемI = Ф(x)= −3π/4 − (−π/4) = −π/2.6. Применяя подходящую замену переменной, вычислитьI=x2dx.Решение. Положим x = a sin t, 0 ≤ t ≤ π/2. Такая замена переменной удовлетворяет всемусловиям теоремы 4. Так какI = a4= a cos t, dx = a cos t dt, тоsin2 t cos2 t dt = a4/4sin2 2t dt == a4/8= πa4/16.(1 − cos 4t) dt = a4/8Следующий пример показывает, что формальное применение формулы заменыпеременной (без учета условий ее применимости) может привести к неверномурезультату.7. Если в интеграле I =написать= π/2 сделать формально замену переменной x = 1/t и(2)I==−= −π/2,то получается, очевидно, неверный результат.Ошибка связана с тем, что изменению x сегменте [−1, 1] соответствует изменение t = 1/xне на сегменте [−1, 1], как написано в равенстве (2), а на объединении полупрямых (−∞,−1) и (1, +∞).

Тем самым указанная замена переменной не удовлетворяет требованиямтеоремы 4.8. Вычислить I =.Решение. Подынтегральная функция f(x) =непрерывна на сегменте [0, 2π] и,следовательно, имеет первообразную. Для нахождения первообразной функции f(x)подходящей заменой переменной является t = tg (x/2) (см. гл. V). Однако дляопределенного интеграла I такая замена не удовлетворяет условиям теоремы 4, посколькуизменению x на сегменте [0, 2π] не соответствует изменение t на некотором сегменте: t =tg (x/2) → +∞ (−∞) при x → π − 0 (π + 0). Поэтому воспользуемся указанной заменойпеременной для нахождения первообразной подынтегральной функции.

Рассмотримнеопределеный интеграл ∫. На каждом из промежутков 0 ≤ x < π и π < x ≤ 2πдля него допустима замена переменной t = tg (x/2).В первом случае обратной функцией является x = 2 arctg x (0 ≤ t < +∞), во втором x = 2(π +arctg t) (−∞ < t ≤ 0). В каждом случае cos x =Ф(x) = ∫=4∫, dx =, и мы получаем+C=+ C.При любой постоянной C функция Ф(x) является первообразной для f(x) =на промежутках [0, π) и (π, 2π].

Так как она имеет в точке x = π разрыв I рода: Ф(π + 0) −Ф(π − 0) = −, то Ф(x) не является первообразной для f(x) =на всемсегменте [0, 2π]. Однако с помощью Ф(x) теперь уже легко построить первообразную дляf(x) на всем сегменте [0,2π]. Положимпри 0 ≤ x < π,при x = π,F(x) =при π < x ≤ 2π.+Тем самым на [0, π) мы взяли C = 0, в точке x = π доопределили Ф(x) (при C = 0) по. Получилась функция F(x), производнаянепрерывности слева, а на (π, 2π] взяли C =которой во всех точках сегмента [0, 2π], в том числе и в точке x = π, равна функции f(x)(для точки x = π докажите этот факт самостоятельно), т.

е. F(x) − первообразная для f(x) на[0, 2π]. По формуле Ньютона-ЛейбницаI = F(x)= F(2π) − F(0) =−0=.З а м е ч а н и е . Можно было бы разбить интеграл I на два интеграла: I =f(x) dx +dx, и воспользоваться тем, что первообразной для f(x) на [0, π] является функцияпри 0 ≤ x < π,F1(x) =при x = π,f(x)а на [π, 2π] − функцияпри π < x ≤ 2π,F2(x) =при x = π−(F1(x) получается из Ф(x) при C = 0 с помощью доопределения Ф(x) в точке x = π понепрерывности слева, a F2(x) − справа).

В этом случае, применяя формулу НьютонаЛейбница к каждому из интегралов, получаемI = F1(x)+ F1(x)9. Вычислить I == F1(π) − F1(0) + F2(2π) − F1(π) =−0+0−=.|ln x| dx.Решение. Разбивая интеграл I на сумму интегралов по сегментам [1/e, 1] и [1, e] (чтобы"освободиться от модуля") и применяя в каждом интеграле формулу интегрирования почастям, получимI=−ln x dx +ln x dx = − x ln x+dx + x ln x−dx == −1/e + (1 − 1/e) + e − (e − 1) = 2(1 − 1/e).10. Вычислить I =dx.Решение. Применим формулу интегрирования по частям:I=−= −x arctg (cos x)x+=−x d (arctg (cos x)) =arctg (cos x) dx = −π(−π/4) − 0 + I1 = π2/4 + I1,где I1 =arctg (cos x) dx.Чтобы найти I1, заметим, что график функции f(x) = arctg (cos x) центрально симметриченотносительно точки (π/2, f(π/2)) = (π/2, 0).

Поэтому интегралы от этой функции посегментам [0, π/2] и [π/2, π] равны по модулю и противоположны по знаку, а значит, всумме равны нулю, т. е. I1 = 0. Этот же факт можно установить таким образом: разобьем I1на два интеграла по сегментам [0, π/2] и [π/2, π] соответственно и во втором интегралесделаем замену переменной x = π − t. ПолучимI1 ==arctg (cos x) dx +arctg (cos x) dx +=arctg (cos x) dx −arctg (cos x) dx =arctg (−cos t) (−dt) =arctg (cos t) dt = 0Итак, I1 = 0, поэтому I = π2/4.Вычисление длин плоских кривыхПримеры решения задач1. Найти длину параболы y = x2, 0 ≤ x ≤ 2.Решение.

По формуле (4) получаемl=dx =+ 1/4 ln(4 +).2. Найти длину одной "арки" циклоиды x = a (t − sin t), y = a (1 − cos t), 0 ≤ t ≤ 2π.Решение. По формуле (2) находимl=a3. Найти переменную дугу эллипсаdt = 8a.= 1 (a > b) между точкой (О, b) и любойточкой эллипса в первой четверти.Решение. Полагая x = a sin t, y = b cos t, 0 ≤ t ≤ π/2, по формуле (3) получаем (считая отверхнего конца малой полуоси)l(t) = aгде ε =dt = adt./a − эксцентриситет эллипса.Таким образом, переменная дуга эллипса выражается интеграломl(t) = adt = a E(ε, t),который называется эллиптическим интегралом II рода.Этот интеграл не выражается в элементарных функциях. Он широко используется вматематике.

Его название объясняется как раз связью с рассмотренной задачей.Если t = π/2, то интеграл выражает 1/4 длины эллипса. В этом случае эллиптическийинтеграл E(ε, π/2) называют полным эллиптическим интегралом и обозначают E(ε).Вычисление площадей плоских фигурПримеры решения задачРис. 19Рис. 201. Найти площадь фигуры, ограниченной кривыми y = |x − 1|, y = 3 − |x|.Решение. Данные кривые пересекаются в двух точках (рис. 19). Решив уравнение 3 − |x| =|x − 1|, найдем абсциссы этих точек: x = −1, x = 2.

ПоэтомуS=(3 − |x| − |x − 1|) dx.Разобьем интеграл на три интеграла соответственно по сегментам [−1, 0], [0, 1], [1, 2].ПолучимS=[(3 + x) − (1 − x)] dx ++[(3 − x) − (1 − x)] dx +[(3 − x) − (x − 1)] dx = 1 + 2 + 1 = 4.2. Найти площадь фигуры, ограниченной астроидой x2/3 + y2/3 = a2/3 (рис. 20).Решение.

Полагая x = a cos3 t, y = a sin3 t, 0 ≤ t ≤ 2π, приходим к параметрическимуравнениям астроиды (параметр t играет роль полярного угла точки (x, y) на астроиде). Поформуле (4) получаемS = 1/2(a cos3 t · 3a sin2 t cos t + 3a cos2 t sin t · a sin3 t) dt == 3/2 a2sin2 t cos2 t dt = 3/8 πa2.З а м е ч а н и е 1 . Симметричная формула (4) привела здесь к более простому интегралу,чем тот, который получился бы в результате применения формул (2) или (3).З а м е ч а н и е 2 .

Отметим, что интеграл по сегменту [0, π/2]3a2/2sin2 t cos2 t dt = 3/32 πa2дает площадь той части фигуры, которая лежит в I квадранте (рис. 21), хотя в этом случаевся граница фигуры уже не описывается уравнениями x = a cos3 t, y = a sin3 t, посколькусодержит отрезки осей координат. Почему же получился правильный результат? Дело втом, что параметрически отрезок [a, 0] оси Oy можно задать уравнениями x = 0, y = 2a (1 −t/π), π/2 ≤ t ≤ π, а отрезок [0, a] оси Ox − уравнениями x = 2a (t/π − 1), y = 0, π ≤ t ≤ 3π/2. Наэтих отрезках параметр t не играет роли полярного угла. Используя теперь полнуюпараметризацию границы фигуры (параметр t изменяется от 0 до 3π/2) и разбиваяинтеграл по сегменту [0, 3π/2] на три интеграла, соответствующих криволинейному идвум прямолинейным участкам границы, получаем, что интегралы по отрезкамкоординатных осей обращаются в нуль, так как на каждом из них одна координата и еепроизводная по параметру равны нулю.Рис.

21Рис. 22По той же причине формула (2) остается справедливой для криволинейной трапеции,ограниченной отрезком оси Ox, двумя вертикальными отрезками и кривой, заданнойпараметрически уравнениями x = ϕ(t), y = ψ(t), 0 ≤ t ≤ T, если при изменении t от 0 до Tточка (ϕ(t), ψ(t)) пробегает кривую так, что трапеция остается слева от точки. Впротивном случае в формуле (2) перед интегралом нужно поставить знак плюс.TTЗ а м е ч а н и е 3 . Найти площадь фигуры, ограниченной циклоидой x = a (t − sin t), y = a (1− cos t), 0 ≤ t ≤ 2π, и осью Ox.Решение.

По формуле (2) (где в силу замечания 2 перед интегралом взят знак плюс) имеемS=a2 (1 − cos t)2 dt = 3πa2.З а м е ч а н и е 4 . Найти площадь фигуры, ограниченной кривой, заданной в полярныхкоординатах уравнением ρ = 2a2 cos 2ϕ (лемниската Бернулли).Решение. Учитывая неотрицательность ρ, находим, что −π/4 ≤ ϕ ≤ π/4 и 3π/4 ≤ ϕ ≤ 5π/4(рис. 22). По формуле (5) вычисляем площадь одной из двух равных частей фигуры иудваиваем результат:S = 2 · (1/2) · 2a2cos 2ϕ dϕ = 2a2.Вычисление объемов телПримеры решения задач1.

Найти объем тела, полученного вращением эллипса= 1 вокруг оси Ox.Решение. По формуле (2) имеемV=π(a2 − x2) dx = 4/3 πab2.2. Найти объем тела, ограниченного поверхностями x2 + y2 = a2, z =y, z = 0 (y ≥ 0).Решение. I с п о с о б . Рассмотрим сечения этого тела плоскостями x = const.

В сеченияхполучаются прямоугольные треугольники с площадямиS(x) = 1/2 y(x)z(x) = 1/2=/2 (a2 − x2).По формуле (1) находимV=/2(a2 − x2) dx = 2/3 a3.I I с п о с о б . Рассекая это же тело плоскостями y = const, в сечениях получаемпрямоугольники с площадямиS(y) = 2 x(y)z(y) = 2Поэтомуy.V=2y/3 a3.dy = 2Физические приложения определенногоинтегралаПримеры решения задач1. Найти статические моменты и координаты центра тяжести криволинейной трапеции,ограниченной параболой у2 = f22(x) = 2рх и прямыми y = f1(x) = 0 и x = 1.Решение.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
529,44 Kb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов учебной работы

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6392
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее