Список основных формул (1161593), страница 2

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 2)

Потенциалы½H = rot AE = − 1c ∂A∂t − grad ϕ½→A0 = A + grad fϕ0 = ϕ − 1c ∂f∂t3. Разновидности калибровок½div A = 0, ϕ = 0- Кулона1 ∂ϕ- Лоренцаc ∂t + div A = 0¤=∆−1 ∂2c2 ∂t25. Связи векторов E, H, A E = − 1c Ȧ = ikAH = − 1c [n × Ȧ] = i[k × A]H = [n × E]6. Запаздывающие потенциалы и потенциалы Лиенара-ВихертаR000 ϕ(r, t) = ρ(r ,t−(|r 0−r|)/c) dV = eVR|r −r|R− cR 00bV 0eV A(r, t) = 1c j(r ,t−(|r|r0−r|)/c)=−r|c(R− VRc )7.

Закон КулонаF12 =q1 q2 r123r128. Уравнение непрерывности∂ρ+ div j = 0∂t13alexandrows.narod2.ru4. Оператор Д’Ламбера9. Электростатическая энергия зарядовZZX ea eb112E dV =ρ · ϕ dV = u0 +u=8π2Raba6=b10. Поле равномерно движущегося зарядаE=1 − V 2 /c2eR¡R3 1 − V 2 sin2 θ¢3/2c211. Закон Ома j = λEEI = R+rE+ϕ1 −ϕ2I = r+R12. Мультипольное разложение потенциала F (R0 − r) ≈ F (R0 ) − r grad F (R0 )ϕ(r) =Rρ(r0 ) dV 0|r−r0 |P=area+(Paea ra )rr3+12r 5Pα,βDαβ rα , rβE=3(pr)r − r2 pr514.

КвадрупольDαβ =Xea (3xα xβ − r2 δαβ )aa15. Закон Био-Савара-Лапласа и теорема о циркуляции Hj [dl×r] l Hl dl = I dH = c r3⇒Rrot H = jH = 1c [dj×R]R316. Магнитный дипольный моментR 010 M = 2c [r × j(r)]dVM=3(µr)r−r 2 µr514alexandrows.narod2.ru13. Напряженность поля диполя17. Вектор Пойнтинга и закон сохранения энергииS=c[E × H]4π div S + (j · E) +1 ∂28π ∂t (HHR S ds + (j · E)dV +∂∂t+ E2) = 0RE 2 +H 2dV8π=HS ds +∂∂t³RE 2 +H 2dV8π´+ εEк = 018. Вектора полей в дипольном приближении1 H = c2 R0 [d̈ × n]E=1c2 R0 [[d̈× n] × n]19. Угловое распределение интенсивности1dI=d̈2 sin2 θdΩ4πc320. Полная интенсивность21 ...

22 2d̈ + 3 m̈2 +D3c33c180c5 α,β21. Сила радиационного тренияFradтр =2q 2 ...r3c322. Формулы Томсона и Рэлея dσ22dΩ = r0 sin θno¡ ω ¢2 220r1+.σТомс = 8π2., ω À ω0+.3 0ω½³ ´·³³ ´´ ³ ´2 ¸¾2γωω22r+1,+2−= 8π σРэл3 0ω0ω0ω023. Преобразования Лоренца00x = √x +V2t 21−V /c y = y0z = z0t0 +V x0 /c2 t= √221−V /c15ω ¿ ω0alexandrows.narod2.ruI=24. Закон сложения скоростейV 0 +VVx = xVx0 V1+ c2√V 0 1−V 2 /c2Vy = y Vx0 V1+ c2√V 0 1−V 2 /c2 Vz = z Vx0 V1+c225. Закон преобразования углов√sin θ 0 1−V 2 /c2sin θ = 1+(V /c) cos θ0 cos θ = cos θ0 +V /c 026.

Соотношения между массой, энергией, импульсом и скоростью√ mv2 2p = ∂L∂v =1−v /c2E = pv − L = √ mc2 21−v /cE 2 = p2 c2 + m2 c4p = Evc227. 4-потенциалiA = (ϕ, A) →∂Ak∂xk=0A0k = Ak −28. Тензор электромагнитного0Ex −Ex0Fik =  −Ey Hz−Ez −Hy- условие Лоренца∂F∂xk- Калибровочная инвариантностьполя. Уравнения Максвелла.EyEz4π∂F ik−Hz Hy = − jik0−Hx ∂xcHx029. Преобразования полейEx = Ex0Ey0 +(V /c)Hz0Ey = √1−V 2 /c200z −(V /c)Hy Ez = E√221−V /cHx = Hx0H 0 −(V /c)Ez0Hy = √y1−V 2 /c200 Hz = H√z +(V /c)Ey221−V /c16alexandrows.narod2.ru1+(V /c) cos θ30.

Тензор энергии-импульсаTikWSx /c Sx /c −σxx=Sy /c −σyxSz /c −σzxSy /c−σxy−σyy−σzy1(E 2 + H 2 )W = 8πc[E × H]S = 4πh σαβ = 1 Eα Eβ + Hα Hβ −4πSz /c−σxz −σyz −σzzδαβ22 (E+ H 2)31. Эффект Доплераp1 − V 2 /c2ω = ω01 − (V / c) cos α32. Функция ЛагранжаrL = −mc2e1V21 − 2 + Av − eϕ +cc8πZ(E 2 − H 2 )dV33. Уравнение движения dpe dt = − ec ∂A∂t − e grad ϕ + c [v × rot A]dpdt= eE + ec [v × H]34. Введение векторов намагниченности и поляризации½h ρсвяз i = − div Ph jсвяз i = ∂P∂t + c rot M35. Уравнения Максвелла для среды и4πrot H = 1c ∂D∂t + c j1 ∂Brot E = − c ∂t div B = 0div D = 4πρматериальные уравненияD = E + 4πPD = εEB = µHB = H + 4πMj = σE36. Граничные условия для векторов электромагнитного поляµ1 H n = µ2 H2n 1 1 2Eτ = EτD1 − Dn2 = 4πρпов n[n × (H1 − H2 )] = 4πc jпов17alexandrows.narod2.rui37.

Комплексная диэлектрическая проницаемость и плазменная частота224πN e2 ω0 −ω +iγω ε(ω) = 1 + m (ω02 −ω2 )2 +γ 2 ω2q ωp = 4πN e2m38. Смысл мнимой части ε(ω)div σ = −ωε00|E|8π39. Формулы Крамерса-КронигаR ∞ ε00 (x)10 ε (ω) = 1 + π P −∞ x−ω dxε0 (x)−1x−ω dx40.

Условия "применимости скин-эффекта"l ¿ λ ⇔ T À l/c̃−T À teсв.пр. ¯¯ 1 ∂D ¯¯⇔ T À4π ∂t ¿ |λ(E + Eстор )|ελ41. Уравнения Максвелла для скин-эффекта4πλµ ∂Hc2 ∂t4πλµ ∂E∆E =c2 ∂t4πλµ ∂j∆j =c2 ∂t∆H =42. Решение для скин-эффекта(¤£ 1−i ¤£H(y) = C1 exp 1−iδ y + C2 exp − δ y ;cδ = √2πµλω43. Формула Клаузиуса-Мосоттиnβε−1=ε+2344. Формула Ланжевенаnp2ε−1=ε+29ε0 kT18iyH = H0 e−iωt+ δ e−y/δalexandrows.narod2.ru ε00 (ω) = − 1 P R ∞π−∞.

Характеристики

Список файлов ответов (шпаргалок)