Главная » Просмотр файлов » С.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика

С.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика (1158187), страница 90

Файл №1158187 С.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика (С.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика) 90 страницаС.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика (1158187) страница 902019-09-18СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 90)

Поэтому в норреляционной функции колебаний (46) амплитудные и фазовые флуктуации оказываются норрелированными. Данное обстоятельство приводит к несимметричному спентру колебаний. Этим замечанием чы здесь н ограничимся, подробное рассмотрение спентра нолебаний неизохронного генератора можно найти в 141. Гл.т.олуктуАции в ГенеРАтОРАх Стационарные колебания вблизи порога самовозбуждения; анализ методом статистической линеаризации. Проведенный выше анализ естественной ширины линии колебаний выполкен в предположении, что в режиме развитой генерации (высоко над порогом) в фазовом уравнении (12) огибающую р можно заменить средним значением р. Чтобы получить более общий результат, включающий пороговую область, мы воспользуемся методом статистической лииеаризации (см. Э 7 гл.

1). Однако сначала покажем, что для средней интенсивности колебаний этот метод приводит практически к тем же результатам, которые следуют из изложенного в начале параграфа более строгого анализа. В рассматриваемом случае удобно исходить из уравнения (9) для комплексной амплитуды А. Статистически лииеаризованное уравнение (9) принимает вид (см. также (!.7.76)) — + (а — 6) А+ 2тротА = готт) (!), (7.2.55) где от= 7=(! А !А)/2 — средняя интенсивность колебаний, лт — подлежащий определению численный коэффициент. Перейдем к уравнению для средней интенсивности колебаний ртот —;, +2(и — б) от+4лтр о'= — ы,(т) (т) А*(!))+к.

а. Среднее значение справа в полученном уравнении найдем подобно тому, как это было сделано при определении ~Р: (т! (!) А * (!)) + к. с. = (т) Ар оо) + к. с. = =ы, ~ (Ч(!) 9*(!')) ПГ'+к. с. =им,б,. Здесь использовано соотношение (!9б), Таким образом, окончательно имеем ~~ — 2Рот+4птРО' =-й ыабы (7;Я.бб) В методе статистической линеаризации величину лт выбирают так, чтобы интенсивность о' в случае большого превышения порога (р ) О) совпадала со значением интенсивности, получаемым из строгого расчета. При этом автоматически получается правильное значение для о' и в случае р(0, когда нелинейность вообще несущественна. Таким образом, коэффициент т подлежит определению из условия о'=ОР при р)0. Стационарное зкачение а' удовлетворяет уравнению 4тб от — 2рот = (и/2) ы,',бтра откуда, учитывая (!4) и (!5), получаем: ~-Р14 и — чр,'!~~утУв ( — 1тг!.

рттбтр з у ФлуктуАции В Режиме РАзеитоя ГенеРАции воз Здесь знак минус соответствует е «,-. 1 (ниже порога), а знак плюс — е)1 (выше порога) и введено обозначение Р = ИГРо6~4()Р'„. При очень большом превышении порога ое = (е — 1) р'„/2ГИ, фе е~ 1. (7.2.58) Ранее же быто показано, что гораздо выше порога генерации огибающая козебаний описывается распределением (32б), а ее флуктуации малы. Иначе говоря, при очень большом превыше- нии порога интенсивность колебаний почти не флуктуирует и, следовательно (см.

(15) и (336)), о' = (р')/2 р')2 = р' (2 = р'„(е — 1)!2. (7.2.59) Сравнивая (58) и (59)„находим, что т=1. В соответствии с (57) средняя интенсивность колебаний в кон- туре, находящемся под воздействием шума, следующим образом зависит от параметра накачки: ой Р)(з = о.5 Р - .>!Гтгв Р - 1Г е — ~! (ниже порога, е~1), 'У' 2 Я (на пороге, а=1), (7.2.60) 0,5(е — 1) 1'!'! +8(е — 1)-УЯ'+1) (выше порога, е~!).

На рис. 7.6 представлены две зависимости а' от параметра е, одна из которых построена по формуле (60), а другая найдена с помощью (336). Можно констатировать хорошее совпадение обеих кривых. Это обстоятельство дает нам основание для исполь- зования метода статистической линеаризации при расчете других статистических характеристик колебаний. Обратимся к корреляциокной функции колебаний В(т) = = (АА;)/2. Воспользуемся уравнением (55), принимая во внима- ние значение лГ = 1.

Тогда можно получить — + (2 8Ф вЂ” р) В (т) = О. ЙВ (т! Отсюда находим В (х) = а' ехр ( — (28о' — р) ~ т !). (7.2.61) Корреляционцой функции соответствует лоренцевский спектр с шириной по половинному уровню ба), = 2 (2~о' — Р) гл т Флуктуации в гвнврдторйх Подставив сюда (60), получим зависимость ширины линии генерации от параметра накачки: () —.))~~Тфа(.— () 0 -(-)] (ииже порога, в~1), 2)г29 (на пороге, 6=1), (' — () Ь ( (ь а(' — ') ' 0' — ') (выше порога, е»1). амс (7.2.62) Зависимость ширины линии колебаний от параметра накачки е изображена на рис. 7.7. В области, примыкающей непосредственно к порогу генерации (е — 1), имеет место резкая, й "е/6(с (' 4 практически скачкообразная зауйл(и Лыам висимость.

Из (6!) и (62) следует интересный факт: средняя интен- да 6 цл(( а др аг гд гк ап г» а сивность н ширина линии колебаний подчиняются соотношению (.)шс = л(осбй/2о, (7.2.63) которое не зависит от параметра накачки е. Выражение (63) в режиме существенно выше лоро~а генерации, когда имеет место соотношение (6Я), дает значение Лш, в два раза большее, чем значение, определяемое (63). Сравним еще выражение (63) для случая ниже порога генерации с результатом, полученным непосредственно из уравие- Рис.

7.6, Приведенная средняя интенсивность йа = = япв(йраг колебаний азтогенератора а зависимости от параметра накачки е. Крпвав ) построена с помощью формулы (336). вытекающей ва уравнснив Фоккера — Планка: крквав у — по формуле (ЕО), найденной методом статистической лквсарваацнк. Рис. 7.7. Относительная ширина спектра колебаний генератора Лю,/Лю, (в = О) з зависимости от параметра накачки е 1531.

Крнвав соответствует аначснню О» 6.(0-) . 505 4 3 УСТАНОВЛЕНИЕ КОЛЕБАНИИ В ГЕНЕРАТОРЕ ния (9), Полагая в (9) р =О, для комплексной амплитуды А получаем уравнение —,г + РА=а«я) (1), ВА в соответствии с которым корреляционная функция В(т) равна В(т)=4, а',бее-~ ~'. (7.2.64) 4~Р~ При выводе (64) учтено соотношение (196), Ниже порога генерации средняя интенсивность колебаний равна (7.2,65а) ) =о«= —.ащ, 4~р~ в ширина спектра колебаний Ла,=21р!. (7.2,656) Следовательно, в этом случае Ла, = ло404/2ОЯ.

(7.2.66) Выражение (66) в точности совпадает с (63), Таким образом, расчеты в приближении метода статистической линеаризации дают значение ширины линии колебаний, завышенное в два раза в области выше порога генерации (е~!) Вместе с тем (62) позволяет достаточно точно оценить ширину спектра генерации вблизи (е ! ) и ниже (е ( 1) порога генерации.

9 3, Установление колебаний в генераторе, Нестационарная статистика устанавливающихся колебаний Выше мы проанализировали установившиеся колебания в генераторе. В настоящем параграфе будет рассмотрен процесс установления колебаний. Если «затравкойя самовозбуждающихся колебаний служит собственный шум генератора, начальная амплитуда колебаний, возникающих при включенни усиления или обратной связи, представляет собой случайный процесс. Случайной величиной оказывается и время достижения установившейся амплитуды авто- колебаний [521 Анализу статистических характеристик амплитуды и времени достижения заданного уровня амплитуды устанавливающихся колебаний и посвящен данный параграф.

Изменение огибающей в процессе установления колебаний в генераторе описывается уравнением (7.2.28): (7.3.11 р+1 Р+Гр яр 4Р 4+ «АР( ) ГЛ. 7. ФЛУКТУАЦИИ В ГЕНЕРАТОРАХ Статистические свойства случайной силы $ (1) (7.2.21б) определяются (7.2.26); р=б — сс. Для случая «запуска» генератора от шумов начальная амплитуда ро=р(Г=О) является случайной величиной. Функцию распределения шо(р,) естественно считать рэлеевской: 7ао(ро) = „оЕХР ~ ~,—,Ю~~ о1 1 (7.3.2) Ро ' ~ — Но р(Е)=р„~1+ ( —,— 1)е-о~ =г(ро), (7.3.3) где т=р1/2, р — установившееся стационарное значение амплитуды„вычисленное прн От=О (см.

также (7.2.14)): р' =рМ (7.3.4) (рассматриваем надпороговый режим генерации, р ) 0). Статистический ансамбль реализаций процесса установления амплитуды (3) показан иа рис. 1,14. Функцию распределения амплитуды 7в7 (р) найдем, воспользовавшись соотношением (1.2.11): (р) = .1Р '(р)1( — „"'~, (7.3.5) где Р-'(р) †обратн функция; р, =Р-'(р). Интересно заметить, что она получается из (3) заменой р р, и Ро — — Р„~1+ ~-ог — 1~ е'~ =Р ' (Р). (7.3.6) где п4 — интенсивность начального шума, т. е. соответствующего моменту времени 1 = О. Для выяснения физики изучаемого процесса решение уравнения (1) целесообразно разбить на два этапа; 1) сначала, полагая 6твв О, исследовать статистические характеристики амплитуды устанавливающихся колебаний, связанные только с флуктуациями начальных условий; 2) далее рассмотреть возмущения вычисленных указанным способом амплитудных траекторий случайной силой Ер(1).

Напомним, что, поскольку в настоящем параграфе рассматриваются существенно иестационарные случайные процессы„ все усреднения понимаются в смысле усреднения по ансамблю реализаций. Статистические характеристики амплитуды в отсутствие флуктуацнонной силы. В этом случае бе = 0 и уравнение (1) оказывается аналогичным уравнению (1.6.4). Решение последнего (1.6,5) в обозначениях настоящего параграфа имеет вид й $ УСТАНОВЛЕНИЕ КОЛЕВАНИИ В ГЕНЕРАТОРВ После преобразований с учетом (2) для нестациоиариой функции распределения амплитуды устаиавливающихся колебаний получаем г/(,р,*.р, К,р* ги) (р),+, ехр (т —,+...

~ (7.3.7) где Ке=р'/2оо. Функция распределения (7) обладает следующими свойствами. При т =О она, как и следовало ожидать, переходит в рэлеевскую функцию распределения (2). При т-е со н)т(р) ь" 2Кеп-' е рв а ехр ( — Кеп-т —, Отсюда видно, что при Кбе-т-о О функция распределения становится все уже, превращаясь в пределе в б-функцию, причем экстремум имеет место при р = р . Сказанное иллюстрируетяю ся рис. 7.8, 7.9, откуда также т-лП/ следует, что нестационарная диспп персия амплитуды в процессе установления колебаний сначала нарастает, проходит через мак- 4П симум и затем уменьшается. П,4УП П,ШП ДППП и™ мт(япо-.)- ап пг де дп пп тп 'Жг. ьт)с Рис.

7.9. Распределение амплитуд пь)(р/р, ) дли отражательного клистрона [1Ц. Точив — висперимеььтвлвиые денные для рвенмл моментов времеви ь: )) 520 ие т) 55Э ис; 4) бво ис; е) ббб ис. моменту т Е соответствует вилючеине теиервторв. Рис. 7.8. Распределение амплитуд устанавлнваюи)нхсв колебаний гнь(р/р, ) длн параметра /(е г 1Ое н различных вначений бевраамерного времени 5 пг/г. Для количественного исследования поведения дисперсии амплитуды вычислим среднюю р и среднеквадратичную р' амплитуды б06 ГЛ. Е ФЛУКТУАЦНИ В ГЕНЕРАТОРАХ колебаний: Р= ~ Рн>(Р)с(Р = ~ "(Ра) >Р(Ро)>(Р>ь » » Р'=$ !>' (Р)Ф=$ Рх(РА)>Р(Р.)>(!>,.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6499
Авторов
на СтудИзбе
303
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее