Диссертация (1149660), страница 16
Текст из файла (страница 16)
— Jun. — Vol. 27, no. 6. — Pp. A208–A232.98. Shore Bruce W. Manipulating quantum structures using laser pulses. — Cambridge University Press, 2011.9899. Анализ стохастических уравнений типа фоккера-планка с переменнымиграничными условиями в элементарном процессе столкновительнойионизации / Н. Н. Безуглов, В. М. Бородин, А. К.
Казанский et al. //Оптика и Спектроскопия. — 2001. — Vol. 91, no. 1. — Pp. 25–33.100. Думан Е. Л., Шматов И. П. // ЖЭТФ. — 1980. — Vol. 78. — P. 2116.101. Mihajlov AA, Janev RK. Ionisation in atom-Rydberg atom collisions: ejectedelectron energy spectra and reaction rate coefficients // Journal of Physics B:Atomic and Molecular Physics. — 1981. — Vol. 14, no. 10. — P. 1639.102. ГалицкийВикторМихайлович,НикитинЕвгенийЕвгеньевич,Смирнов Борис Михайлович. Теория столкновений атомных частиц.— 1981.103. Безуглов Н. Н., В.
М. Бородин, А. Н. Ключарев et al. // Оптика иСпектроскопия. — 1997. — Vol. 82, no. 2. — P. 368.104. Jensen Roderick V. Stochastic ionization of surface-state electrons: Classicaltheory // Physical Review A. — 1984. — Vol. 30, no. 1. — P. 386.105. Chu S.-I., Telnov D. A. Beyond the Floquet theorem: generalized Floquet formalisms and quasienergy methods for atomic and molecular multiphoton processes in intense laser fields // Phys. Rep. — 2004. — Vol.
390. — P. 1.106. Kazansky A. K., Bezuglov N. N., et al. Direct numerical method to solve radiation trapping problems with a Doppler-broadening mechanism for partialfrequency redistribution // Phys. Rev. A. — 2001. — Vol. 64. — P. 022719.107. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Квантовая механика. — М. Наука, 1989. —P. 767.108. Kazansky A. K., Bezuglov N. N. Direct method for numerical study of radiationtrapping // J. Phys. B. — 2000. — Vol. 33. — P.
99.109. Голубков Г. В., Девдариани А. З. Излучение высоковозбужденных атомови молекул в верхних слоях атмосферы // Хим. физ. — 2011. — Vol. 11. —P. 31.99110. Yoshida H. Construction of higher order symplectic integrators // Phys. Lett.A. — 1990. — Vol. 150. — P. 262.111. Suzuki M. General theory of higher-order decomposition of exponential operators and symplectic integrators // Phys. Lett.
A. — 1992. — Vol. 165. —P. 387.112. Лисица В. С. Новое в эффектах Штарка и Зеемана для атома водорода //УФН. — 1987. — Vol. 153. — P. 379.113. Делоне Н. Б., Крайнов В. П. Нелинейная ионизация атомов лазернымизлучением. — М. Физматгиз, 2001. — P.
312.114. Белов А. Л., Крайнов В. П. // ЖЭТФ. — 1987. — Vol. 92. — P. 456.115. Ключарев А. Н., Безуглов Н. Н. Элементарные процессы и ионизационныеявления в газовых средах. — СПб.: Изд-во С.-Петерб. ун-та, 2013.116. Burden R. L., Douglas Faires J. Numerical Analysis, 9th edition. — CengageLearning, 2010.100Приложение AАтомная система единицВ данном приложении приведена таблица соответствия физических величинв СГСЭ и атомной системе единиц (или, системе единиц Хартри) [115].
В этойсистеме единиц любая размерность строится из трех размерных величин: массыэлектрона = 9.1093 · 10−28 г, заряда электрона = 4.8032 · 10−10 CGSE ипостоянной Планка ~ = 1.05491 · 10−27 эрг · с. Использование системы атомныхединиц позволяет значительно упростить формулы и соотношения, заменяя вэтих формулах величины , и ~ единицей.101Длина 0 = ~2 / 5.2917 · 10−9 смСкорость 0 = 2 /~2.1877 · 108 см/сВремя 0 /0 = ~3 / 42.4189 · 10−17 сЧастота 0 /0 = 4 /~34.1341 · 1016 с−1Энергия 2 /0 = 4 /~24.359 · 10−11 эрг = 27.21 эВ =3.158 · 105 КНапряженностьэлектрического 5.142 · 109 В/смполя /20 = 2 5 /~4Константа скорости реакции = 6.126 · 10−9 см3 /с0 20 = ~3 /2 2Константа скорости для тройного 9.077 · 10−34 см6 /ссоударения = 0 50Плотность = −306.749 · 1024 см−3Объем 301.482 · 10−25 см3Сечение 202.800 · 10−17 см2208.797 · 10−17 см2Плотность тока = 0 = 2.365 · 1013 А/см23 9 /~7Магнетон Бора Б = ~/2 9.27 · 1021 эрг/ГсНекоторые константы в а.е.Скорость света 137 а.е.Масса протона 1837 а.е.Напряженность магнитного поля 5.83 · 10−8 а.е.в 1 Гс102Приложение BИнтегральное представлениеряда (1.18)В настоящем приложении проводится краткий анализ того, как ряд типа (1.18)=∑︁ (′ ).(B.1)′ =0с убывающей функцией () от своего аргумента может быть представлен ввиде интеграла∫︁= ().(B.2)0При помощи правила трапеций [116], интеграл (B.2) аппроксимируется следующей суммой: −1∑︁11 ≃ (0) + (′ ) + ( ).22′(B.3) =1В случае малых (т.е.
небольшого количества членов, что типично для пары Том-и-Джерри с ≃ ) и быстро спадающей () главные вклады воба ряда (B.1) и (B.3) дают первые члены, так что ≃ 1/2. Поэтому мывключаем в формулу (1.22) для Γ дополнительный множитель 2. Случайбольших ≃ (т.е. когда пары Том-Том доминируют) соответствует, напро-103тив, вкладам всех членов ряда, и сумма (B.1) становится более или менееравной аппроксимации (B.2)..
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
