Диссертация (1149123), страница 14
Текст из файла (страница 14)
5.10: Pb-Pb 17.3 ГэВ, модель Глаубера. Зависимость среднего значения раненых нуклонов от интервалов класса центральности, определенных помножественности заряженных частиц, с шириной 1%, 2%, 3%...10% и нижнейграницей от центральных 0% до периферических столкновений 85% [61].бРис. 5.11: Pb-Pb 17.3 ГэВ, модель Глаубера. Среднеквадратичное отклонение (RMS) числа раненых нуклонов в различных классах центральности, определенных по множественности, с шириной интервала центральности 1%, 2%,3%...10% и нижней границей от центральных 0% до периферических столкновений 85% [61].88абвгРис.
5.12: Pb-Pb 17.3 ГэВ, модель Глаубера. Процедура определения классов центральности по прицельному параметру при моделировании столкновений ионов свинца для энергии 17.3 ГэВ. а: Распределение прицельного параметра. б: Соответствие процентного соотношения центральности и величины прицельного параметра. в: Распределение прицельного параметра с демонстрацией выборки по центральности интервалов различной ширины 1% и 5% с общейнижней границей для центральных (5%), полупериферических (30%) и периферических (70%) столкновений.
г: Распределение числа нуклонов-участниковв различных классах центральности, определенных по прицельному параметру(выбранных в ҡвә) [61].89аРис. 5.13: Pb-Pb 17.3 ГэВ, модель Глаубера. Зависимость среднего значения раненых нуклонов от интервалов класса центральности, определенныхпо прицельному параметру, с шириной 1%, 2%, 3%...10% и нижней границей отцентральных 0% до периферических столкновений 85%.бРис.
5.14: Pb-Pb 17.3 ГэВ, модель Глаубера. Среднеквадратичное отклонение (RMS) числа раненых нуклонов в различных классах центральности, определенных по прицельному параметру, с шириной интервала центральности 1%,2%, 3%...10% и нижней границей от центральных 0% до периферических столкновений 85% [61].905.5.3Столкновения 7Be - 9Be при 16.8 ГэВПроведен анализ не только для столкновения тяжелых ионов, но также идля легких ионов.
В качестве последних мы выбрали 7 Be - 9 Be, так как анализэтих столкновений мог бы оказаться полезным для эксперимента NA61/SHINE.Для моделирования данных столкновений были использованы выходные данные генератора, основанные на модели Глаубера. Повторилась процедура, описанная в нашем методе (см. раздел 5.4). График распределения числа событийпо числу раненых нуклонов представляет большой интерес (см рис.5.15, г).
Каквидно (рис 5.15), независимо от выбора интервалов по центральности (их границ и ширины) среднеквадратичное отклонение для числа раненых нуклоновнастолько велико, что не позволяет эффективно использовать само понятиекласса множественности как критерия определения центральности при столкновении легких ядер.
В этом случае отбор событий по множественности будетприводить к смешиванию событий с большими флуктуациями числа участников для периферических и для центральных столкновений. Единственное чтоможно в этом случае разделить, это самые центральные и самые периферические столкновения. Разделение событий в таких столкновениях на мелие классы по множественности возможно, однако, пособытийно в таких классах числоучастников будет определено с больших разбросом.Мы попробовали провести подобный анализ для определения центральности по прицельному параметру (см рис.5.16).
Результаты мало отличаются отпредыдущих.5.5.4Столкновения p-Pb при 5.02 ТэВТретий случай, который можно было бы рассмотреть - это столкновениетяжелой частицы и легкой частицы. Актуальной темой обсуждения являетсястолкновение p-Pb. Данный эксперимент активно ведется в ЦЕРНе при энергии5.02 ТэВ.
Для моделирования этого столкновения был использован генераторHIJING (подробнее о настройках см. раздел 5.3). Проведен анализ согласнометоду, описанному выше (см. раздел 5.4)).Как видно из графиков (рис. 5.17), в этом случае погрешность в определениисреднего числа раненых нуклонов настолько велика, что не позволяет эффек-91тивно использовать разбиение на классы центральности. Анализ центральности в зависимости от прицельного параметра (рис. 5.18) дает те же результаты.Опять же приходим к выводу, что для данных столкновений единственное чтоможно разделить, это самые центральные и самые периферические столкновения.
Пособытийно в более узких классах по множественности число участниковбудет определено с больших разбросом.абвгРис. 5.15: 7 Be - 9 Be 16.8 ГэВ, модель Глаубера. Процедура определенияклассов центральности по множественности заряженных частиц в столкновениях ионов берилия при энергии 16.8 ГэВ. а: Распределение множественностизаряженных частиц. б:Соответствие процентному значению центральности значений множественности заряженных частиц. в: Распределение множественности заряженных частиц с демонстрацией выборки по центральности интерваловразличной ширины 1% и 5% с общей нижней границей для центральных (5%),полупериферических (30%) и периферических (70%) столкновений.
г: Распределение числа нуклонов-участников в различных классах центральности, определенных по множественности (выбранных в ҡвә) [61, 65].92абвгРис. 5.16: 7 Be - 9 Be 16.8 ГэВ, модель Глаубера. Процедура определенияклассов центральности по прицельному параметру при моделировании столкновений ионов берилия для энергии 16.8 ГэВ. а: Распределение прицельногопараметра. б: Соответствие процентного соотношения центральности и величины прицельного параметра.
в: Распределение прицельного параметра с демонстрацией выборки по центральности интервалов различной ширины 1%и 5% с общей нижней границей для центральных (5%), полупериферических(30%) и периферических (70%) столкновений. г: Распределение числа нуклоновучастников в различных классах центральности, определенных по прицельномупараметру (выбранных в ҡвә) [61].93авбгРис. 5.17: p-Pb 5.02 ТэВ, HIJING. Процедура определения классов центральности по множественности заряженных частиц в столкновениях протонов и ионов свинца при энергии 5.02 ТэВ.
а: Распределение множественностизаряженных частиц. б:Соответствие процентному значению центральности значений множественности заряженных частиц. в: Распределение множественности заряженных частиц с демонстрацией выборки по центральности интерваловразличной ширины 1% и 5% с общей нижней границей для центральных (5%),полупериферических (30%) и периферических (70%) столкновений. г: Распределение числа нуклонов-участников в различных классах центральности, определенных по множественности (выбранных в ҡвә) [61].94абвгРис. 5.18: p-Pb 5.02 ТэВ, HIJING. Процедура определения классов центральности по прицельному параметру в столкновениях протонов и ионов свинцапри энергии 5.02 ТэВ.
а: Распределение прицельного параметра. б:Соответствиепроцентному значению центральности значений прицельного параметра. в: Распределение прицельного параметра с демонстрацией выборки по центральностиинтервалов различной ширины 1% и 5% с общей нижней границей для центральных (5%), полупериферических (30%) и периферических (70%) столкновений. г: Распределение числа нуклонов-участников в различных классах центральности, определенных по прицельному параметру (выбранных в ҡвә) [61].955.5.5Столкновения Pb-Pb при 2.76 ТэВ, HIJINGЧтобы продемонстрировать применимость данного метода определения центральности столкновений на эксперименте, мы провели подобный анализ длямонте-карловских данных, полученных на генераторе событий HIJING с учетом транспорта в Geant 3, который обеспечивает отклик детектирующих системустановки ALICE, для столкновений ионов свинца при энергии 2.76 ТэВ, чтодает возможность ввести влияние установки на результаты анализа.
Мы применили базовые фильтры для получения чистого сигнала аналогичные тем, чтоиспользуются коллаборацией ALICE при анализе.Отметим, что предыдущие результаты были получены автором при работес генераторами событий, теперь же мы пользуемся феноменологическими данными, созданными коллаборацией ALICE.Мы работали с феноменологическими данными набора LHC11a10a. Этот период имеет минимальное число ошибок и отображает minimum bias распределение, поэтому наиболее часто используется самой коллаборацией для анализаданных по столкновению свинца при энергии 2.76 ТэВ.Фильтры для отбора хороших событий:1.
оффлайн-триггеры:параметрыAddTaskPhysicsSelection.Cэтогоотборазаложеныви заявлены коллаборацией как наиболееоптимальные для отбора хороших событий,2. фиксация пределов положения первоначальной вершины столкновения.Корректность отбора событий по центральности определяется построениемраспределения числа событий в зависимости от процентного отношения центральности. Более подробно с анализом можно ознакомиться в работе [26].В результате для условий реального эксперимента установлены пороги сужения классов центральности, минимизирующие фоновые флуктуации, связанныес вариацией числа нуклонов-участников.96абвгРис. 5.19: Pb-Pb 2.76 ТэВ, HIJING + GEANT.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
