Диссертация (1105425), страница 23
Текст из файла (страница 23)
Phys. Lett. — 2005. — т. 87. — с. 241110.37[84] Balakin A. V., Bushuev V. A., Koroteev N. I., Mantsyzov B. I.,Ozheredov I. A., Shkurinov A. P., Boucher D., Masselin P. Enhancement ofСписок литературы136second-harmonic generation with femtosecond laser pulses near the photonicband edge for different polarizations of incident light // Opt. Lett. — 1999. —т. 24, № 12.
— с. 793–795. 37[85] Dolgova T., Maidikovskii A., Martem’yanov M., Marovsky G., Mattei G.,Schuhmacher D., Yakovlev V., Fedyanin A., Aktsipetrov O. Giant secondharmonic generation in microcavities based on porous silicon photoniccrystals // JETP Lett. — 2001.
— т. 73. — с. 6–9. 37[86] Lee K. J., Wu J. W., Kim K. Enhanced nonlinear optical effects due to theexcitation of optical Tamm plasmon polaritons in one-dimensional photoniccrystal structures // Opt. Express. — 2013. — т. 21, № 23. — с. 28817–28823.37, 47[87] Du G.-q., Jiang H.-t., Wang Z.-s., Chen H. Optical nonlinearity enhancementin heterostructures with thick metallic film and truncated photonic crystals //Opt. Lett.
— 2009. — т. 34, № 5. — с. 578–580. 37[88] Zhang W. L., Jiang Y., Zhu Y. Y., Wang F., Rao Y. J. All-optical bistablelogic control based on coupled Tamm plasmons // Opt. Lett. — 2013. — т. 38,№ 20. — с. 4092–4095. 37[89] Xue C., Jiang H., Chen H. Highly efficient all-optical diode action basedon light-tunneling heterostructures // Opt. express. — 2010. — т. 18, № 7. —с. 7479–7487.
37[90] Jiang H., Chen H., Li Y., Du G., Xue C., Lu H. Enhancement of opticaleffects in zero-reflection metal slabs based on light-tunneling mechanism inmetamaterials // AIP Advances. — 2012. — т. 2, № 4. — с. 041412. 37[91] Hubert C., Billot L., Adam P.-M., Bachelot R., Royer P., Grand J., Gindre D.,Dorkenoo K. D., Fort A. Role of surface plasmon in second harmonicgeneration from gold nanorods // Appl. Phys. Lett. — 2007.
— т. 90, № 18. —с. 181105. 38, 39Список литературы137[92] Antoine R., Pellarin M., Palpant B., Broyer M., Prével B., Galletto P.,Brevet P. F., Girault H. H. Surface plasmon enhanced second harmonicresponse from gold clusters embedded in an alumina matrix // J. Appl.Phys. — 1998. — т. 84, № 8.
— с. 4532–4536. 39[93] Palomba S., Novotny L. Nonlinear excitation of surface plasmon polaritons byfour-wave mixing // Phys. Rev. Lett. — 2008. — т. 101. — с. 056802. 40[94] Purcell E. M. Spontaneous emission probabilities at radio frequencies // Phys.Rev. — 1946.
— т. 69. — с. 681. 41[95] Noda S., Fujita M., Asano T. Spontaneous-emission control by photoniccrystals and nanocavities // Nat. photonics. — 2007. — т. 1, № 8. — с. 449–458.41[96] Gérard J. M., Sermage B., Gayral B., Legrand B., Costard E., ThierryMieg V. Enhanced spontaneous emission by quantum boxes in a monolithicoptical microcavity // Phys. Rev. Lett.
— 1998. — т. 81. — с. 1110–1113. 41[97] Altug H., Englund D., Vučković J. Ultrafast photonic crystal nanocavitylaser // Nat. Phys. — 2006. — т. 2, № 7. — с. 484–488. 41[98] Wu S., Buckley S., Schaibley J. R., Feng L., Yan J., Mandrus D. G.,Hatami F., Yao W., Vučković J., Majumdar A. и др. Monolayer semiconductornanocavity lasers with ultralow thresholds // Nature. — 2015. — т. 520,№ 7545. — с.
69–72. 41[99] Zakharko Y., Graf A., Schießl S. P., Hähnlein B., Pezoldt J., Gather M. C.,Zaumseil J. Broadband tunable, polarization-selective and directional emissionof (6,5) carbon nanotubes coupled to plasmonic crystals // Nano Lett. —2016. — т. 16, № 5. — с. 3278–3284. 41[100] Voytova T., Yulin A., Krasnok A., Baryshnikova K., Belov P. The role ofPurcell effect for third harmonic generation // J. Phys. Conf. Series / IOPPublishing. — т.
690. — 2016. — с. 012034. 41Список литературы138[101] Auffèves-Garnier A., Simon C., Gérard J.-M., Poizat J.-P. Giant opticalnonlinearity induced by a single two-level system interacting with a cavityin the Purcell regime // Phys. Rev. A. — 2007. — т.
75, № 5. — с. 053823. 41[102] Bermel P., Rodriguez A., Joannopoulos J. D., Soljačić M. Tailoring opticalnonlinearities via the Purcell effect // Phys. Rev. Lett. — 2007. — т. 99, № 5. —с. 053601. 41[103] Bravo-Abad J., Rodriguez A., Bermel P., Johnson S. G., Joannopoulos J. D.,Soljačić M. Enhanced nonlinear optics in photonic-crystal microcavities //Opt. express.
— 2007. — т. 15, № 24. — с. 16161–16176. 41[104] Wood D. L., Nassau K. Refractive index of cubic zirconia stabilized withyttria // Appl. Opt. — 1982. — т. 21, № 16. — с. 2978–2981. 44, 100, 115[105] Johnson P. B., Christy R. W. Optical constants of the noble metals // Phys.Rev. B. — 1972. — т. 6. — с. 4370–4379. 44, 60, 100, 115[106] Malitson I. Interspecimen comparison of the refractive index of fused silica //J. Opt. Soc. Am. — 1965. — т.
55, № 10. — с. 1205–1209. 44, 100, 115[107] Bright T. J., Watjen J., Zhang Z., Muratore C., Voevodin A. A., Koukis D.,Tanner D. B., Arenas D. J. Infrared optical properties of amorphous andnanocrystalline Ta2 O5 thin films // J. Appl. Phys. — 2013. — т. 114, № 8. —с. 083515. 44[108] Kischkat J., Peters S., Gruska B., Semtsiv M., Chashnikova M.,KlinkmüllerM.,FedosenkoO.,MachulikS.,AleksandrovaA.,Monastyrskyi G.
и др. Mid-infrared optical properties of thin films ofaluminum oxide, titanium dioxide, silicon dioxide, aluminum nitride, andsilicon nitride // Appl. Opt. — 2012. — т. 51, № 28. — с. 6789–6798. 44[109] Stambolov T. The corrosion and conservation of metallic antiquities and worksof art-a preliminary survey. — Amsterdam: Central research laboratory forobjects of art and science, 1985. — с. 182–198.
46Список литературы139[110] Yariv A., Yeh P. Optical waves in crystals. — Wiley, New York, 1984. — т. 10.47, 121[111] Lu W., Xie P., Zhang Z.-Q., Wong G. K. L., Wong K. S. Simultaneousperfect phase matching for second and third harmonic generations in ZnS/YF3photonic crystal for visible emissions // Opt. Express. — 2006. — т. 14, № 25. —с. 12353–12358. 47[112] Yee K. S.
и др. Numerical solution of initial boundary value problems involvingMaxwell’s equations in isotropic media // IEEE Trans. Antennas Propag. —1966. — т. 14, № 3. — с. 302–307. 62[113] Борн М., Вольф Э. Основы Оптики. — М.:Наука, 1973. — с. 55–114. 67[114] Aktsipetrov O. A., Fedyanin A. A., Murzina T. V., Borisevich G.
P.,Kononenko A. A. Electroinduced and photoinduced effects in optical secondharmonic generation and hyper-Rayleigh scattering from thin films ofbacteriorhodopsin // J. Opt. Soc. Am. B. — 1997. — т. 14, № 4. — с. 771–776. 83[115] Boyd R. W. Nonlinear optics. — Cambridge: Academic press, 2008.
100[116] Chen R. Y., Charlton M. D., Lagoudakis P. G. Chi 3 dispersion in planartantalum pentoxide waveguides in the telecommunications window // Opt.Lett. — 2009. — т. 34, № 7. — с. 1135–1137. 100[117] Heavens O. S. Optical properties of thin films // Rep. Prog. Phys. — 1960. —т. 23, № 1. — с. 1. 141[118] Bethune D. Optical harmonic generation and mixing in multilayer media:analysis using optical transfer matrix techniques // J.
Opt. Soc. Am. B. —1989. — т. 6, № 5. — с. 910–916. 141[119] Weinstein W. The reflectivity and transmissivity of multiple thin coatings //J. Opt. Soc. Am. — 1947. — т. 37, № 7. — с. 576–577. 141Приложение140ПриложениеМетод матриц распространенияДля расчета коэффициентов отражения света от исследуемых слоистых структур использовался метод матриц распространения [117–119].
Суть метода заключается в следующем. Рассмотрим систему, состоящую из слоев толщиной diс диэлектрической проницаемостью εi (Рис. 4.11). Падающая на среду электро-yk ...(f-1) f1 2 ... i jxE fp kfz-E 1p+E 1pk1-kj+k1+Рис. 4.11: Схема многослойной среды. Отмечены волновые вектора падающего, прошедшего и отраженного излучения и соответствующие им вектора напряженностейэлектрического поля [118].магнитная волна определяется частотой ω и вакуумным волновым вектором k0с тангенциальной компонентой kx .
Электрическую компоненту в слое i запишемв виде:±E±i (r, t) = Ei exp{(±iNi k0 z) + (ikx x − iωt)},где Ni =kzi;k0(4.4)kzi — z компонента волнового вектора в i-том слое. Знаки «+» и«−» определяют волны, распространяющиеся вправо и влево соответственно.Величина Ni может быть переписана через параметры слоя и геометрическиеПриложение141параметры задачи в виде: Ni =pεi (ω) − κ2 , где κ =kx.k0В случае слоя с действи-тельным показателем преломления n, Ni = n cos θ, где θ — угол падения волны.Из условий непрерывности на границе слоя получаем уравнение, связывающеенапряженности полей в i-том и j-том слоях:~ j,~ i = Mij EE(4.5)~ обозначены двухкомпонентные векторы, элементами которых явгде через E−ляются положительная E+i и отрицательная Ei волны. Можно показать, чтоматрица перехода M имеет вид:Mij =1 1 rij ,tij rij 1(4.6)где rij и tij — коэффициенты отражения и прохождения соответственно.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
