Юрасов Е.В. Ламповые генераторы и передатчики (1938) (1095873), страница 23
Текст из файла (страница 23)
Схема параллельного аклвченнл к алектроеннх ламп иагрузочном сопротивлении, не представляется возможным. В этом случае решение задачи может быть достигнуто применением параллельного включения нескольких однотипных ламп меньшей мощности, которое осуществляется по схеме фиг.
73. В самом деле, в электрическом отношении гг-ых однотипных ламп, вклю ченных параллельно, эквивалснпгы одной большой лампе, поверхности анода, катода и сетки у которой в тг раз болыпе, чем у каждой из них, а расстояния между электродзмн — те же. Поэтому для параллельной группы из и-ых ламп Р = плв, Р,„= и Р, и Р = мР, а при анализе режимов генератора в этом случае можно исходить из обычных статических и динамических характеристик г„= Г(в ) составляющих ламп, изменив только масштаб пх ординат а, в гч рая (умножив на и значения токов г„нанесенные на графиках е, = Г(в )1. ЛХРтвльер.
'Требуется получить в контуре мощность Р„= 100 впе при и = 0,6; .Е,= 750 в. Подобрать лампу. г Т. е. с такими характеристиками г, = у(ее), больное часть которнх лежит а областн положмхельннх ер (см., например, характеристики ламин ГБ-ЭО, ГД-400 н т. л.). 140 Подходящей лампы, которая одна могла бы удовлетворить заданным условиям, нет, поэтому придется применить параллельное включение нескольких ламп. Определяем потребный ток эмиссии (для триодов): 1е 7 о — ', 1з~~0,67 а; Хг) 670 ма. 5 100 Взяв лампу ГК-20 с током эмиссии Хз) 200 ла, определяемпотребное количество их: 670 я = — = 3,35' в — 4.
воо Проверяем по мощности, рассеиваемой на аноде: Р„( — — 1) = 100( —, — 1)=67 вш. Каждая лампа ГК-20 допускает рассеивание на аноде не более 20 вяь Следовательно, потребное количество ламп определится как я,вэо, я.в3,36;. ~=4. Зт Таким образом, поставленная задача может быть разрешена путем включения четырех ламп ГК-20 в параллель.
Кроме указанного выше обычного метода параллельного включения ламп, в прахтике радиопередающих устройств нередко находит место метод включения их по так называемой пуши ульной, или д вухтактной, схеме, изображенной на фиг. 74. Лампы в этом случае работают поочередно, причем нормально им задается режнм с нижней отсечкой тока 6 = 90о. Питание контура источником анодного тока а, осуществляется здесь в два такта за каждый период: один такт — через порвую лампу и второй такт — через вторую, причем через элементы контура питающий ток г„(основной частоты) проходит за первый и второй такты во взаимно противоположных направлениях, но так как самые такты сдвинуты по фазе на 180с, то результирующий эффект для каждого момента времени будет характеризоваться сложением составля~ощкх токов основной частоты (г',) в контуре (и всех нечетных гармоник).
В то жс время для токов четных гармоник сдвиг фаз токов импульсов (с учетом частоты гармоник) будет не 180с, а 360о, 720с и т. д., и создаваемые этими импульсами токи четных гармоник в контуре (г",) будут взаимно компенсироваться. Все указанные выше моменты отчетливо видны на диаграмме изменения тока в контуре за период, изображенной на фиг. 74 снизу. Основное пренмущество пушпульного метода включения ламп в параллель перед обычным заключается именно в способности этих схем к естественной фильтрации всех четных гармоник токов в контуре, а основной недостаток — в необходимости строгой симметрии схемы, высокой идентичности ламп и удвоенного по сравнению с ооычным напряжения возбуждения (на всей сеточной катушке).
141 Фиг. та. Пумпулвная схема включения ламп е генераторе н лиаграмма изменения тока в его контуре (в ковлекса|оре Су — лля основной частотм и и-й гармоника 2. Реализация заданного значения ~ . Аноднаи связь Для получения определенного режима генератора необходимо правильно выбрать и реализовать величину того нагрузочного сонрстивле. Ъия Я, на которое генератор работает. В том случае, когда нагрузкой генератора является одиночный контур (А, С, ле) простейшего вида, его Ь эквивалентное сопротивление равно Я„= — „,, и необходимзл величина ого е =ып может быть получена путем соответствующего подбора параметров контура Х, С и Л. Прн этом должны быть выполнены одновр пенно два условия: 1) Произведение Л С должно быть равно л С= — „где ю — рабо- 1 чая частота (угловая) генератора, т. е. контур должен быть иастроон в резонанс.
2) дквивалентное сопротивление контура должно быть равным задан- Ь ному значению сопротивления нагрузки Я,, т. е. — = Я . В практических условиях очень часто Х, нли С контура будут зарансо заданными. В этои случае, выполняя первое из упомянутых вьппе. требований, мы часто но можем удовлетворить второе. Так, например, пусть рабочая частота генератора ~ = 4 500 мгм, индуктивность контура Л = 10 ммгн, сопротивление ль = 2 ом, а эквивалентное сопротивление контура должно быть равным Я =10000 сш.
При контуре элементарного вида в этом случае мы получим: 1 1 — — — 125,3 лсмммф; ю Ь бкз)ч.г, 4 ° 6,28з.4 бооз.10з.10.10 1, аз ге — 40000 ель) 10000 ож, т. еч выполняя первое условие, мы нс выполняем второго. Обратно, подобрав С таким образом, чтобы сопротивление контура Я соответствовало заданному, мы не будем иметь резонансной настройки, т. е. не выполним первого требования. Таким образом, при заданных условиях с применением контура элеиентарного вида решить поставленную задачу мы не сможом '.
Но осли вместо контура элементарного вида (порвого вида) взять более сложный контур второго вида (фпг. 75), то оба условия, поставленные з задаче, фвг. 75. Генерачор с колебалелькнм конлумогут быть выполнены очень рон з-го вида в анод й цепи 1с регулмрулегко. смой вводной связью) В самом деле, здесь, как и при элементарном контуре, шз = †, где Х вЂ” индуктивность всей катушки, входящей в контур (той части ее, в которой течет ток контура Х„), а (шЬ,) з е 11 л,СА' где Ль — индуктивность части этой катушки, составлзющей индуктивную ветвь контура (с учетом взаимнои индуктивности между частями ' Уменывазь Е пулем увеличения Л нервциовально, так как взо связано с бес* полезннчи почерпни мощности.
Позтому решение задачи включением добавочного сопротивления В, = 6 ом не будет правильннм. катушек Хг и Х/„т. е. Х=Хг + Хз =Х/, +Хгз+ 2Л; Хг= = Х' г + . 'Х Х'з = Х з + з"Х). Поэтому, подобрав вначале С таким образом, чтобы контур был на- строенным, т. е. выполнив первое из поставленных выше условий, вто- рое мы сможем легко осуществить путем простого подключения анод- ного провода не к верхнему концу катушки Хч а к некоторой вполне определенной промежуточной точке ее. Г!ереатавляя конец а анодного провода по виткам катушки вверх (см. фиг. 75), мы будем увеличи- вать Хч, а следовательно, и Я„, а пря перемещении его вниз, наобо- рот, уменыпать и то и другое, причем при всех этих положениях и кон- тур будет сохранять свою резонансную настройку ' (так как ХС = сопзС).
Рассматривая контур (Х, С) и цепь анод — катод лампы как две самосто- ятельные цепи, связанные между собою через автотрансформатор (Х„ Х), мы приходим к выводу, что изменением связи между ними можно изме- нять и эквивалентное сопротивление нагрузки генератора Я . Связь эта носит название анодной, а самый метод изменения величины Я, основанный на описанном выше принципе, — метода и з м е н е н и я а нодной связи генератора. В силу большой простоты и гиб- кости этот метод лвляется одним из наиболее часто встречающихся поли во всех типах генераторов современных передающих устройств.
Им обычно пользуются н в лабораторных условиях при исследовании зависимости режимов генераторов от величины эквивалентного сопроти- вления их нагрузок л,; он же чаще всего применяется и при подборе наивыгоднейшего режима генератора по мощности и по к. п. д. при за- данных постоянных .Е„.Ер и ХУ Присложной схеме генератора с промежуточным контуром Ь, Хг с,(л,+лл,) у х„~ ' с,~л, + — ") Лз) т.
е. зависит как от параметров промежуточного контура (Х„ С„ Л,), так и от связи его с нагрузочным контуром (Х„ Сю Лт). Поэтому реа- лизация заданного значения Я„ здесь может быть достигнута или путем соответствующего подбора соотношения между вндуктивностью и ем- костью в промежуточном контуре, илн путем выбора соответствующей связи между хонтурами, или использованием обоих этих методов одно- временно, причем наиболее рациональным из них является, коночно, последний. В этом случае параметры промежуточного контура подбирают обычно таким образом, чтобы необходимую мощность во втором контуре можно было получить прн слабой связи его с первым и чтобы потери мощности в первом были возможно малыми.
Для этого ХГг следует брать возможно малым, отношение —, наоборот, возможно большим' (конечно, Ь, с,' ' В дейстзительиых условиях ввиду валичия побочвых емкостей лампы и проводки, подкяючевиых к ковдевсатору вовтура через автотравсформатор (Ье Ь), измевевие В, влечех иекоторое маруыеиие резоиакса контура, и поэтому при переставовках щипка а ковтур првходится слегка дополвительяо падстравзать.
з В практических условиях, исходя из двапазова частот генератора, плаввости настройки и т. д., Сг особо малой быхь ве может> но все же выгодвей ос брзхь мав- 1 иевьыей из возиожвых; величвыа Ь, тогда определихся иа соотиоыевия юз = — ° Х,~ Гйб при соблюдении основного условия — настройки контура в резонанс, 1 т. е. при выполнении равенства А,С,= — а), а связь между контурами— такой величины, чтобы результиру1ощее сопротивление нагрузки Я было равно заданному его значению(чаще всего — оптимальному, или близким к оптимальному).
В практических условиях подбор заданного режима осуществляется обычно настройкой обоих контуров и дальнейшей регулировкой связи между нимидотакой величины, при которой и прибор во второи контуре (амперметр) и анодный миллиамперметр дадут соответствующие показания (при наивыгоднейшем режиме по полезной мощности Х„1 будет максимальным). 3. Реализации заданного угла отсечки 8 и напряжений воабуждепия и смещающего. Уридлик.
Явление блоккинга Задавая тот или иной режим ламповому генератору, мы в конечном счете исходим из трех факторов: амплитуды импульса анодного тока а„ угла отсечки с и эквивалентного сопротивления нагрузки Я . Вопрос о последнем факторе нами был разобран в предшествующем параграфе, и каким образом реализуется то или иное значение ~ мы уже достаточно хорошо знаем из ряда предыдущих глав. Реализация определенной амплитуды импульса е,, (при заданном типе ламп и постоянном нанряжении на аноде Х.) достигается соответствующим выбором амплитуды колебательного напряжения б' на сетке генераторной лампы (амплитуды напряжения возбуждения) по ее характеристикам и обеспечением подачи этого напряжения от возбуждающего источника.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
