Юрасов Е.В. Ламповые генераторы и передатчики (1938) (1095873), страница 18
Текст из файла (страница 18)
Все эти явления будут выражаться тем резче, чем меньше декремент затухания контура. КОНХРОЛБНЫЕ ВОПРОСюл 1. Каквми характерными оеобеввостммп отлпчаетсв репим работы генератора при сиеюапком (комплскспом) характере нагрузки? 2. При каких условиях прпходитсв иметь дело в генераторах обычной схемы с комплевспым характером иагрузвв? 3.
Как зырапаются мощности Р,, Р п Р, гевератора прв работе его ыа расстроевппй гоетур? 4. Какими явлениями сопрозомдается расстройка генератора везазисимога зозбуидевпя? е. С помощью каках ипдикаториих приборов моиио провззодвть настройку ковтурое генераторов пезазисвмого возбуидепяя? 6. Моиво ли при колебаниях 1-го рода использовать вводный миллвамперметр для настройки геыераторау 7. Построить графически динамическую характеристику генератора при Ж„ = 500 е, бг . = 200я, сок ф = 0,5, Ег — — 55в, уг„г гл 75 о, харакгервсгвкв лампи— фиг. 27 ~идсалызирозаввмех Глава )г1 Лвииовые генервторы невввисииого возбуждении сложной схеиы 1.
Общие замечания При рассмотрении электрических процессов в ламповых генераторах независимого возбуждения мы исходили до сих пор из так называемой простой схемы, отличительным признаком которой является включение нагрузочного сопротивления Я непосредственно в анодную цепь генератора. Однако, в современных передатчиках нередко приходится сталкиватьсп и с такими схемами, в которых нагрузка генератора осуществляется с помощью более сложной системы двух (или нескольких) связанных между собою электрических цепей, из которых одна является в прямом смысле нагрузочной, а остальные выполняют роль передаточных звеньев (н фильтров). Генераторы такого типа носят название генераторов сложной схемы. По сравнению с генераторами простой схемы генераторы сложной схемы отличаются несколько большей устойчивостью режима работы и значительно лучшей фильтрацией гармоник, но так как эти преимущества покупаются ценой усложнения конструкции генераторов и методов их эксплоатации, то применение сложных схем ограничивается почти исключительно последними (выходными) каскадами передатчиков.
Одной из наиболее часто встречающихся сложных схем ламповых генераторов является схема с двумя резонансными контурами, связанными между собою индуктнвно, из которых один (У) включается непосредственно в цепь анода генераторной лампы (фиг. 59), а другой(л1) располагается поблизости от первого и связывается с ним индуктивно. Первый контур в этом случае носит навваиие промежуточного, а второй — нагрузоч ного, нли основного.
110 г И Филь йр. Ламповый геыератор слезной схемы с ивдувтиавой саааью его вовтуроа Уо Фмг. 60. ьломнаа схема генератора с ввдуктмавоетью в аводвой цепи ~с травсборматорвмм вмходом) Фиг. 61. Слоквае схема гсиератора с автотравсформаторыой слизью елсмевтоа его вагруаочвой системы 2. Краткие сведении из теории связанных цепей Пусть два'контура (Г„(),, В,) и (Гт, ьт, В), 'из которых первый (1) питается непосредственно ог источника токов высокой частоты ге, будут связаны между собою ивдуктивно, причом коэфициент взаимной индуктивности между ними будет равен М (фиг. 63).
Допустим далее, что под воздействием внешнего источника э. д. с. в индуктивной ветви контура Г будет циркулировать переменный ток высокой частоты Хг '. Под влиянием магнитного поля этого тока в катушке Ге оудет индуктироваться электро- движущая сила Г;г =,У;геМ, которая воз- Фиг. ав. Сиегеие ееееенннх инлтетиене иеитурое будит в контуре 11 переменный ток жт,угару Хт = . =, той же частоты ег, что и в контуре 1.
Прохождение Н, Лт тока 1, в контур 1 будет сопровождаться затратой мощности в его ' Порея ткись ефйентиеине енатенин теиее и ненряиений. Фиг. ай. Сяеанея сиена генератора е еииеетней еенеье его иеитурее Точно также довольно часто встречается схема с трансформаторным выходом, изображенная на фиг. 60, в которой генератор нагружается контуром не непосредственно, а через трансформатор высоков частоты (Гч, Гг). Нередко в схеме фиг.
69 вместо индуктивной связи между контурами применяется автотрансформаторная и емкостная, и тогда сложная схема генератора принимает вид, изображенный на фиг. 61 и 62. При изучении электрических процессов в ламповых генераторах сложной схемы во всех случаях исходным пунктом является анализ режимов связанных систем, на которые генераторы работают. Для удобства изложения дальнейшего материала напомним основныо положения и выводы ив этого анализа в общем случае.
Переписывая последнюю формулу в виде Р=,У", (В, + ЬВ2), (88) где (89) иы приходим к заключению, что результат связи первого контура со вторым эквивалентен внесению вторым контурои в первый дополнительного активного сонротивления ЬВа, численное значение которого является функцией парйиетров второго контура, его настройки н связи его с нервыи. Рассуждая точно таким же образом в отноапенин запаса энергии в полях системы н относя ес затеи к первому кон- я ттру, можно показать, что результат связи его со вторым оудет эквивалентен изменению ве только его активного сопротивлеФиг.
Вй. Проетан сверена, эввнния В, но н реактивного '2 а, кричев эааевтвэи свитена сэнэавви* «епоследнее получит приращение ией Л=лт а ах, 2 Я=Я, е,з, 2 190) В соответствии с этяи при анализе сложной системы двух связанных контуров 1фиг. 63) ее можно будет заменить значительно более простой эквивалентной схемой (фиг. 64) с одним контуром (Ь, С, В), у ко- торого Х=Х,+аХ, Х,— „Х, ~2 191) В=В,+аВа=В,+, Вз Яэз В тои случае, когда в оистеис связанных цепей связь осуществляется не нндуатввно, а каким-либо иным способом, картина электрических процессов в отдельных цепях несколько видоизменится, однако, конечный результат во всей системе всегда можно будет свести, как и прн нндуктивной связи, к процессаи в некоторой простой эквивалентной 113 3 Лаипоаые генераторы н переаатаиаи ахтизнои сопротивлении В,, равной Р, .=,72аВ,.
Точно таким же обра- 2 ыалх зов в к|антурс 2/ буарг поглощаться мощность Рэ =-- У Вэ =,Уаз, В, 4 Р.з1 льтврующая мощнонгь, расходгеиая в связанной системе, будет равна сунне мощност й Р, и Р„, т. е. Р= Р, + Рэ =.у', -'(В, + — '-'2.'-' В.) . 187) Я., сх!ме с одним колебательным контуром (Ь, С, В) (фнг. 64), причем в общем случае В = В, + ЬВ! = В, +" ,В (92) Х = Л!+ аХ! — — Х! — ! Х2, В соответствии с чем !««ЗХ! ЛВ! — — л -— — щах, ~! В = В! + = и!ах, Я, Ы =О, Х=Х,. (93) В этом случае, при условии постоянотва полной мощности в системе Р =- сопз4, мощность, выделяющаяся во втором контуре, а следовательно, и ток в нем будут максимальными, мощность же, расходуемая в первичной цепи, а вместе с теи и ток в ней, наоборот,— минимальныии. 3.
Особенности резкима работы лампового генератора сложной схимы Применял приведенные выше выводы из теории связанных систем к анализу режимов работы ламповых генераторов сложной схемы и заменяя сложную схему связанных контуров системой эквивалентного контура (Х~, С, В), мы приходим к изученной уже нами схеме лампового генератора с одним колебательным контуром в вводной цепи (фиг. 66).
Из анализа режимов работы генераторов для этого случая (си. гл. П, 111 и !") следует, что наиболыная мощность Р„в контуре н наибольший ток в нем у„будут получаться тогда, когда эквивалентное 'со- 114 гдо Х„ — сопротивление связи системы. Рассматривая эквивалентную схему (фиг. 64) н характеризующие ее формулы (91) и (92), нетрудно заметить, что режим работы связан- ной системы в очень сильной степени зависит от настройки вторичной цепи.
В самом деле, при изменении настройки вторичной цепи (см. фиг. 63) будут изменяться ее реактивноо (Х ) и гголнос (Лз) сопротивления, а это повлечет за собой изменение вносимых сопротивлений аВ! и ЬХ!, в соответствии с чем изменится н режим работы системы. В частности, особый интерес представляет случай настройки вторичного контура, в резонанс. При этом Х =.«!Ь вЂ” — =О, 1 «!Сз Л; = Э!Вэ+ Х,', = Вз = ппп, пргтнвление 2 контура будет равно наивыгоднейп!ему (Я = Я )' в « а«г! а его характер будет чисто активным. Но для выполненил последнего условия необходимо, чтобы собственное реактивное сопротивленке кон- Фиг.ай. Ланповнй ге«ератор с конг!риси на.
грувкой, вквивавентной систеие сввваиннк немку собою вдектрическик цепей тура Х было равно нулю, т. е. чтобы контур (Х,, С, В) был настроен в резонанс. В этом случае (см. формулы 91 и 92) Х = Х,+аХ, =О, (94) в отличие от условий собственного резонанса первичной цепи х, =о. В ламповых генераторах сложной схемы'полезной мощностью является мощность Р«„выделяющаяся во вторичной цепи. Мощность Р„затрачиваемая в первичной цепи, является мощностью вредной. Общая колебательная мовдность Р„, развиваеман генератором в системе, распределяетсн между обеими цепями, причем ' —" Вв = Тв, (В! + ЬВ!) . С б) носит название коэфициента полезного действия промежуточного контура. ! Принииаен ддв простота токи в ветввт первого контура одивавовнив и равними Г ! (,!' ! — вфйевтивное ввачевие тока в контуре).
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
