Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 3)

ε₂/ε₁=3/1; ε₃/ε₁=1/2; R₀/R=2/1

По результатам вычислений построить графически зависимости D(r)/D(R), E(r)/E(R), P(r)/P(R), ρ’(r)/ρ’(R) в интервале значений r от R до R₀.

Решение:

Определим диэлектрическую проницаемость, как функцию радиуса

Для данного варианта .

По теореме Гаусса

и не зависит от диэлектрической проницаемости ε,

. Т.к. , то . Поэтому ,

.

Т.к. , а , то , поэтому

, .

Определим поверхностную плотность связанных зарядов

, где - косинус угла между нормалью между рассматриваемой поверхностью и поляризованностью, для внутренней поверхности , а для внешней поверхности . Тогда .

Поэтому , а .

Объёмная плотность связанных зарядов , для полярных координат . Поэтому

, .

Для определения ёмкости вычислим напряжение на его обкладках

Поэтому .

Вариант 13

Условие:

Цилиндрический бесконечно длинный диэлектрический конденсатор заряжен до разности потенциалов U и имеет радиусы внешней и внутренней обкладок R₀ и R соответственно. Величина диэлектрической проницаемости между обкладками меняется по линейному закону от значения ε₁ до ε₂ в интервале радиусов от R до R₁, и ε₃=сonst в интервале радиусов R₁ до R₀. Построить графически распределение модулей векторов электрического поля E, поляризованности Р и электрического смещения D между обкладками конденсатора. Определить поверхностную плотность зарядов на внутренней и внешней поверхностях диэлектриков, распределение объёмной плотности связанных зарядов ρ’(r), максимальную напряжённость электрического поля Е и ёмкость конденсатора на единицу длины.

ε₂/ε₁=2/1; ε₃/ε₁=3/1; R₀/R=2/1

По результатам вычислений построить графически зависимости D(r)/D(R), E(r)/E(R), P(r)/P(R), ρ’(r)/ρ’(R) в интервале значений r от R до R₀.

Решение:

Определим диэлектрическую проницаемость, как функцию радиуса

Для данного варианта .

По теореме Гаусса

и не зависит от диэлектрической проницаемости ε.

Т.к. , то . Поэтому ,

.

Т.к. , а , то , поэтому

, .

Определим поверхностную плотность связанных зарядов

, где косинус угла между нормалью между рассматриваемой поверхностью и поляризованностью, для внутренней поверхности , а для внешней поверхности . Тогда

.

Поэтому , а .

Объёмная плотность связанных зарядов , для полярных координат . Поэтому

, .

Для определения ёмкости вычислим напряжение на его обкладках

Поэтому

.

Вариант 14

Условие:

Цилиндрический бесконечно длинный диэлектрический конденсатор заряжен до разности потенциалов U и имеет радиусы внешней и внутренней обкладок R₀ и R соответственно. Величина диэлектрической проницаемости между обкладками меняется по линейному закону от значения ε₁ до ε₂ в интервале радиусов от R до R₁, и ε₃=сonst в интервале радиусов R₁ до R₀. Построить графически распределение модулей векторов электрического поля E, поляризованности Р и электрического смещения D между обкладками конденсатора. Определить поверхностную плотность зарядов на внутренней и внешней поверхностях диэлектриков, распределение объёмной плотности связанных зарядов ρ’(r), максимальную напряжённость электрического поля Е и ёмкость конденсатора на единицу длины.

ε₂/ε₁=1/2; ε₃/ε₁=3/1; R₀/R=3/1

По результатам вычислений построить графически зависимости D(r)/D(R), E(r)/E(R), P(r)/P(R), ρ’(r)/ρ’(R) в интервале значений r от R до R₀.

Решение:

Определим диэлектрическую проницаемость, как функцию радиуса

Для данного варианта .

По теореме Гаусса

и не зависит от диэлектрической проницаемости ε.

Т.к. , то . Поэтому ,

.

Т.к. , а , то , поэтому

, .

Определим поверхностную плотность связанных зарядов

, где - косинус угла между нормалью между рассматриваемой поверхностью и поляризованностью, для внутренней поверхности , а для внешней поверхности . Тогда

.

Поэтому , а .

Объёмная плотность связанных зарядов , для полярных координат . Поэтому

,

.

Для определения ёмкости вычислим напряжение на его обкладках

Поэтому .

Вариант 15

Условие:

Цилиндрический бесконечно длинный диэлектрический конденсатор заряжен до разности потенциалов U и имеет радиусы внешней и внутренней обкладок R₀ и R соответственно. Величина диэлектрической проницаемости между обкладками меняется по линейному закону от значения ε₁ до ε₂ в интервале радиусов от R до R₁, и ε₃=сonst в интервале радиусов R₁ до R₀. Построить графически распределение модулей векторов электрического поля E, поляризованности Р и электрического смещения D между обкладками конденсатора. Определить поверхностную плотность зарядов на внутренней и внешней поверхностях диэлектриков, распределение объёмной плотности связанных зарядов ρ’(r), максимальную напряжённость электрического поля Е и ёмкость конденсатора на единицу длины.

ε₂/ε₁=1/3; ε₃/ε₁=1/2; R₀/R=2/1

По результатам вычислений построить графически зависимости D(r)/D(R), E(r)/E(R), P(r)/P(R), ρ’(r)/ρ’(R) в интервале значений r от R до R₀.

Решение:

Определим диэлектрическую проницаемость, как функцию радиуса

Для данного варианта .

По теореме Гаусса

и не зависит от диэлектрической проницаемости ε,

. Т.к. , то .

Поэтому , .

Т.к. , а , то , поэтому

, .

Определим поверхностную плотность связанных зарядов

, где косинус угла между нормалью между рассматриваемой поверхностью и поляризованностью, для внутренней поверхности , а для внешней поверхности . Тогда

.

Поэтому , а .

Объёмная плотность связанных зарядов , для полярных координат . Поэтому

,

.

Для определения ёмкости вычислим напряжение на его обкладках

Поэтому .

Вариант 16

Условие:

Цилиндрический бесконечно длинный диэлектрический конденсатор заряжен до разности потенциалов U и имеет радиусы внешней и внутренней обкладок R₀ и R соответственно. Величина диэлектрической проницаемости между обкладками меняется по линейному закону от значения ε₁ до ε₂ в интервале радиусов от R до R₁, и ε₃=сonst в интервале радиусов R₁ до R₀. Построить графически распределение модулей векторов электрического поля E, поляризованности Р и электрического смещения D между обкладками конденсатора. Определить поверхностную плотность зарядов на внутренней и внешней поверхностях диэлектриков, распределение объёмной плотности связанных зарядов ρ’(r), максимальную напряжённость электрического поля Е и ёмкость конденсатора на единицу длины.

ε₂/ε₁=1/2; ε₃/ε₁=2/1; R₀/R=3/1

По результатам вычислений построить графически зависимости D(r)/D(R), E(r)/E(R), P(r)/P(R), ρ’(r)/ρ’(R) в интервале значений r от R до R₀.

Решение:

Определим диэлектрическую проницаемость, как функцию радиуса

Для данного варианта .

По теореме Гаусса

и не зависит от диэлектрической проницаемости ε.

Т.к. , то . Поэтому ,

.

Т.к. , а , то , поэтому

, .

Определим поверхностную плотность связанных зарядов

, где косинус угла между нормалью между рассматриваемой поверхностью и поляризованностью, для внутренней поверхности , а для внешней поверхности . Тогда

.

Поэтому , а .

Объёмная плотность связанных зарядов , для полярных координат . Поэтому

,

.

Для определения ёмкости вычислим напряжение на его обкладках

Поэтому .

Задача 1.4

Вариант 17

Условие:

Цилиндрический бесконечно длинный конденсатор заряжен до разности потенциалов U и имеет радиусы внешней и внутренней обкладок R₀ и R соответственно. Величина диэлектрической проницаемости между обкладками меняется по закону ε(r)=f(r). Построить графически распределение модулей векторов электрического поля E, поляризованности Р и электрического смещения D между обкладками конденсатора. Определить поверхностную плотность зарядов на внутренней и внешней поверхностях диэлектриков, распределение объёмной плотности связанных зарядов ρ’(r), максимальную напряжённость электрического поля Е и ёмкость конденсатора.

R₀/R=2/1, n=2.

По результатам вычислений построить графически зависимости D(r)/D(R), E(r)/E(R), P(r)/P(R), ρ’(r)/ρ’(R) в интервале значений r от R до R₀.

Решение:

. Определим диэлектрическую проницаемость, как функцию радиуса

По теореме Гаусса

и не зависит от диэлектрической проницаемости ε.

Т.к. , то . Поэтому

Т.к. , а , то , поэтому

Определим поверхностную плотность связанных зарядов

, где - косинус угла между нормалью между рассматриваемой поверхностью и поляризованностью, для внутренней поверхности , а для внешней поверхности . Тогда .

Поэтому , а .

Объёмная плотность связанных зарядов , для полярных координат

,поэтому

Для определения ёмкости вычислим напряжение на его обкладках

.

Поэтому .

Вариант 18

Условие:

Цилиндрический бесконечно длинный конденсатор заряжен до разности потенциалов U и имеет радиусы внешней и внутренней обкладок R₀ и R соответственно. Величина диэлектрической проницаемости между обкладками меняется по закону ε(r)=f(r). Построить графически распределение модулей векторов электрического поля E, поляризованности Р и электрического смещения D между обкладками конденсатора. Определить поверхностную плотность зарядов на внутренней и внешней поверхностях диэлектриков, распределение объёмной плотности связанных зарядов ρ’(r), максимальную напряжённость электрического поля Е и ёмкость конденсатора.

R₀/R=2/1, n=3/2.

Характеристики

Список файлов учебной работы