оборот (1020018)
Текст из файла
2. 5)Потенциал однородно заряженного шара. r1 и r2 – расстояния от центра шара (но внутри шара). 5)Потенциал однородно заряженного шара. r1 и r2 – расстояния от центра шара (но внутри шара). | 1. 6)Поле равномерно заряженной плоскости. Бесконечная плоскость заряжена с постоянной поверхностной плотностью +Ϭ(Ϭ= В качестве замкнутой поверхности мысленно построим цилиндр, основания которого параллельны заряженной плоскости, а ось перпендикулярна ей. Так как образующие цилиндра параллельны линиям напряженности ( 7) Поле заряженного цилиндра. Бесконечно заряженный цилиндр радиуса R заряжен равномерно с линейной плотностью τ (τ = 8) Поле заряженного шара. Шар радиуса R с общ. зарядом Q заряжен равном. с объемн. плотностью ρ(ρ= E= Внутри шара напряженность поля другая. Сфера радиуса r'<cR охватывает заряд Q’= E= | ||
4. 2)Условия на границе раздела двух диэлектрических сред Рассмотрим связь между векторами E2τl=E1τl (1) => На границе раздела двух диэлектриков построим прямой цилиндр ничтожной высоты, одно основание которого находится в первом диэлектрике, другое — во втором. Основания ΔS настолько малы, что в пределах каждого из них вектор (нормали n и n' к основаниям цилиндра направлены противоположно). Поэтому D1n = D2n (3) Заменив проекции вектора
Таким образом, при переходе через границу раздела двух диэлектрических сред тангенциальная составляющая вектора Из условий (1) — (4) для составляющих векторов E2τ= E1τ ; ε2E2n= ε1E1n => Получим закон преломления линий напряженности
Эта формула показывает, что, входя в диэлектрик с большей диэлектрической проницаемостью, линии | 3. Вектор напряжённости переходя через границу диэлектриков, претерпевает скачкообразное изменение, поэтому поле характеризуют вектором эл. смещения D=0E=0E+P. Вектор D характеризует поле создаваемое свободными зарядами при таком их распределении в пространстве, какое имеется при наличии диэлектрика. | ||
6. 4)Объемная плотность энергии электростатического поля (энергия единицы объема) w=W/V=εε0E2/2=ED/2 Выражение справедливо только для изотропного диэлектрика, для которого выполняется соотношение:
| 5. Емкость цилиндрического конденсатора: Емкость сферического конденсатора: Емкость плоского конденсатора: | ||
8. Рассмотрим однородный проводник, к концам которого приложено напряжение U. За время dt через сечение проводника переносится заряд dq=Idt. Так как ток представляет собой перемещение заряда dq под действием электрического поля, то работа тока: Если сопротивление проводника R, то, используя закон Ома, получим Если ток проходит по неподвижному металлическому проводнику, то вся работа тока идет на его нагревание и, по закону сохранения энергии: Таким образом, получим: Это выражение представляет собой закон Джоуля-Ленца. Выделим в проводнике элементарный цилиндрический объем dV=dSdl (ось цилиндра совпадает с направлением тока), сопротивление которого Количество теплоты, выделяющееся за единицу времени в единице объема, называется удельной тепловой мощностью тока. Она равна Используя дифференциальную форму закона Ома ( Это и есть обобщенное выражение формулы Джоуля-Ленца в дифференциальной форме. | 7. устройства, способного создавать и поддерживать разность потенциалов за счет работы сил неэлектростатического происхождения. Физическая величина, определяемая работой, совершаемой сторонними силами при перемещении единичного положительного заряда, называется электродвижущей силой (э. д. с.) ε, действующей в цепи: ε =A/Q0. Напряжением U на участке 1—2 называется физическая величина, определяемая работой, совершаемой суммарным полем электростатических (кулоновских) и сторонних сил при перемещении единичного положительного заряда на данном участке цепи. Таким образом, U12=φ1-φ2+ε12. 3)Закон Ома для участка цепи, не содержащего источника ЭДС: сила тока в проводнике прямо пропорциональна приложенному напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводник: I=U/R [Ом]. Закон Ома для полной цепи: I = 4) Работа тока: dA=U dq= IU dt [Дж] 5)Мощность тока: P= 6)Закон Джоуля-Ленца : dQ=dA=IU dt. Мощность тепла, выделяемого в единице объема среды при протекании электрического тока, пропорциональна произведению плотности электрического тока на величину электрического поля. w= | ||
10. Для нахождения магнитной индукции В выберем замкнутый прямоугольный контур. Циркуляция вектора по замкнутому контуру ABCDA, охватывающему все N витков равна 2)Поле тороида. Магнитное поле сосредоточено внутри тороида, вне его поле отсутствует. Линии магнитной индукции в данном случае, как следует из соображений симметрии, есть окружности, центры которых расположены по оси тороида. В качестве контура выберем одну такую окружность радиуса r. Тогда, по теореме о циркуляции B B= | 9. | ||
12. При малом перемещении в магнитном поле проводника конечной длины l с током I силы Ампера совершают работу δA=IdФm , где dФm-магнитный поток сквозь поверхность, которую прочерчивает весь проводник при его перемещении на dr. Если проводник, сила тока в котором поддерживается постоянной, совершает конечное перемещение в магнитном поле из положения 1 в положение 2, то работа сил Ампера на этом перемещении равна A12= Где Фm- магнитный поток сквозь поверхность, прочерчиваемую всем проводником при рассматриваемом перемещении. 3) Работа перемещения контура с током в магнитном поле. Найдем работу сил Ампера по перемещению произвольного контура L с током I в магнитном поле. Выберем элемент dl контура. При его перемещении на dr работа по перемещению всего контура будет равна δAэл=IdФm эл=IdФэл Где dФm эл – магнитный поток сквозь поверхность, которую проверчивает элемент dl при его перемещении на dr. Работа по перемещению всего контура будет равна δA= Здесь dФm-изменение магнитного потока через контур L. A12= Т.е. работа по перемещению контура с током в магнитном поле равна произведению силы тока в контуре на изменение магнитного потока, сцепленного с контуром. | 11. | ||
14. Электромагнитом, однородно и перпендикулярно плоскость полуцилиндров.
Радиуса. Для непрерывного ускорения частицы в циклотроне необходимо выполнить условие синхронизма – периоды вращения частицы в магнитном поле и электрическом должны быть равны. | 13. откуда r= Если скорость
Направление, в котором закручивается спираль, зависит от знака заряда частицы. | ||
16. 3) На границе двух достаточно протяженных (бесконечных) магнетиков с различными магнитными проницаемостями Если среды не являются ферромагнитными, то на границе их раздела с учетом связи Поэтому где | 15. намагниченость прямо пропорциональна напряжённости поля вызывающего намагничение J=H, - магнитная восприимчивость вещества. 6)Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость. Магнитная проницаемость среды показывает во сколько раз магнитное поле макротоков усиливается за счёт микротоков среды. =1+ | ||
18. отличается от нуля, т. е. в ферромагнетике наблюдается остаточное намагничение Jос. Намагничение обращается в нуль под действием поля Нс, имеющего направление, противоположное полю, вызвавшему намагничение. При дальнейшем увеличении противоположного поля ферромагнетик перемагничивается (кривая 3—4), и при Н=-Ннас достигается насыщение (точка 4). Затем ферромагнетик можно опять размагнитить (кривая 4—5—б) и вновь перемагнитить до насыщения (кривая 6-1).При действии на ферромагнетик переменного магнитного поля намагниченность J изменяется в соответствии с кривой 1—2—3—4—5—6—1, которая называется петлей гистерезиса. Для каждого ферромагнетика имеется определенная температура, называемая точкой Кюри, при которой он теряет свои магнитные свойства. При нагревании образца выше точки Кюри ферромагнетик превращается в обычный парамагнетик. Переход вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное, происходящий в точке Кюри, не сопровождается поглощением или выделением теплоты..Ферромагнетики при температурах ниже точки Кюри обладают спонтанной намагниченностью независимо от наличия внешнего намагничивающего поля. Спонтанное намагничение, однако, находится в кажущемся противоречии с тем, что многие ферромагнитные материалы даже при температурах ниже точки Кюри не намагничены. Для устранения этого противоречия введена гипотеза, согласно которой ферромагнетик ниже точки Кюри разбивается на большое число малых макроскопических областей — доменов, самопроизвольно намагниченных до насыщения. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитные моменты отдельных доменов ориентированы хаотически и компенсируют друг друга, поэтому результирующий магнитный момент ферромагнетика равен 0 и ферромагнетик не намагничен. Внешнее магнитное поле ориентирует по полю магнитные моменты целых областей спонтанной намагниченности. Поэтому с ростом H намагниченность J и магнитная индукции В уже в довольно слабых полях растут очень быстро. Этим объясняется также увеличение μ ферромагнетиков до максимального значения в слабых полях. Эксперименты показали, что зависимость B от H не является плавной, а имеет ступенчатый вид. Это свидетельствует о том, что внутри ферромагнетика домены поворачиваются по полю скачком. | 17. | ||
20. Аналогично, при протекании в контуре 2 тока I2 магнитный поток пронизывает первый контур. Если Ф12 – часть этого потока, пронизывающего контур I, то Если ток I2 изменяется, то в контуре1 индуцируется э.д.с. Явление возникновения э.д.с. в одном из контуров при изменении силы тока в другом называется взаимной индукцией. Коэффициенты пропорциональности Эти коэффициенты зависят от геометрической формы, размеров, взаимного расположения контуров и от магнитной проницаемости окружающей контуры среды. Измеряется в Генри (Гн). | 19. | ||
22. Это уравнение показывает, что магнитные поля могут возбуждаться либо движущимися зарядами (электрическими токами), либо переменными электрическими полями. | 21. Интеграл в правой части является функцией только от времени. Неравенство нулю циркуляции вектора напряженности электрического поля по замкнутому контуру означает, что возбуждаемое переменным магнитным полем электрическое поле является вихревым, как и само магнитное поле. Из первого уравнения Максвелла следует, что всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве вихревое электрическое поле. По теореме Стокса в векторном анализе где ротор вектора Е выражается определителем что позволяет записать первое уравнение Максвелла в дифференциальном виде | ||
24. дополняют граничными условиями, которым должно удовлетворять электромагнитное поле на границе раздела двух сред. Интегральная форма уравнений Максвелла содержит эти условия: D1n= D2n ; E1τ= E2τ ; B1n= B2n ; H1τ= H2τ | 23. Величины, входящие в уравнения Максвелла, не являются независимыми и между ними существует следующая связь: соответственно электрические и магнитные постоянные, Из уравнений Максвелла вытекает, что источниками электрического поля могут быть либо электрические заряды, либо изменяющиеся во времени магнитные поля, а магнитные поля могут возбуждаться либо движущимися электрическими зарядами, либо переменными электрическими полями. Уравнения не симметричны относительно электрического и магнитных полей, это связано с тем, что в прирое существуют электрические заряды, но нет зарядов магнитных. | ||
26. 4) Добротность Чем больше, тем медленнее. Добротность колебательного контура: 5) Апериодический процесс В итоге: | 25. 4)Колебательный контур Колебательный контур - цепь, состоящая из включенных последовательно катушки индуктивностью L, конденсатора емкостью С и резистора сопротивлением R. | ||
28. 4)Метод векторных диаграмм. Гармонические колебания изображаются графически | 27. частоты вынуждающей силы . 3) Явление резонанса – явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебания при приближении частоты вынуждающей силы(частоты вынуждающего переменного напряжения) к частоте Wр. Рассмотрим зависимость амплитуды вынужденных колебаний от частоты внешней силы. Эта зависимость называется резонансной кривой. При ≪ 0 из следует, что В случае, когда ≫ 0, получаем Если = 0 и = 0 , то, амплитуда колебаний обращается в бесконечность. Ясно, что реально такая ситуация возникнуть не может. Это связано с тем, что всегда есть потери, связанные с трением. С A ![]() ![]()
| ||
30. частоты), описываемые уравнениями Еу=Е0cos(t-kx+), Hz= H0cos(t-kx+), где е0 и Н0 — соответственно амплитуды напряженностей электрического и магнитного полей волны, — круговая частота волны, k=/v— волновое число, — начальные фазы колебаний в точках с координатой х=0. В уравнениях и одинаково, так как колебания электрического и магнитного векторов в электромагнитной волне происходят с одинаковой фазой. Энергия электромагнитных волн. Объемная плотность w энергии электромагнитной волны складывается из объемных плотностей wэл и wм электрического и магнитного полей:w = wэл+wм=0E2/2+0H2/2. Плотность энергии электрического и магнитного полей в каждый момент времени одинакова, т. е. wэл = wм. Поэтому w =2wэл=0Е2 =00ЕН. Умножив плотность энергии w на скорость v распространения волны в среде, получим модуль плотности потока энергии:S=wv=EH. Так как векторы Е и Н взаимно перпендикулярны и образуют с направлением распространения волны правовинтовую систему, то направление вектора [ЕН] совпадает с направлением переноса энергии, а модуль этого вектора равен ЕН. Вектор плотности потока электромагнитной энергии называется вектором Умова— Пойнтинга:S = [EH]. Вектор S направлен в сторону распространения электромагнитной волны, а его модуль равен энергии, переносимой электромагнитной волной за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения волны. Из теории Максвелла следует, что электромагнитные волны должны оказывать на тела давление. Давление электромагнитных волн объясняется тем, что под действием электрического поля волны заряженные частицы вещества начинают упорядоченно двигаться и подвергаются со стороны магнитного поля волны действию сил Лоренца. Однако значение этого давления ничтожно. Существование давления электромагнитных волн приводит к выводу о том, что электромагнитному полю присущ механический импульс. | 29. 5)Для характеристики волн используется волновое число Волновой вектор — вектор, направление которого перпендикулярно фазовому фронту бегущей волны, а абсолютное значение равно волновому числу. | ||
Электрическое поле внутри проводника и у его поверхности(5) Электроемкость уединенного проводника(5) Электронная и ориентационная поляризация(3) Элементарная теория диамагнетизма и парамагнетизма(17) Энергия гармонических колебаний(25) Эффект Холла(14) Явление самоиндукции(20) Явление электромагнитной индукции(19) | Закон полного тока (теорема о циркуляции вектора магнитной индукции) и его применение к расчету полей соленоида и тороида(10) Закон Ома(7) Закон электромагнитной индукции и первое уравнение Максвелла(21) Закон электромагнитной индукции Фарадея-Максвелла и его вывод(19) Индуктивность(20) Конденсаторы(5) Кривая намагничивания(18) Логарифмический декремент и коэффициент затухания(26) Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость(15) Магнитное поле(9) Магнитные моменты атомов(15) Магнитный гистерезис(18) Магнитный момент атома(17) Магнитный поток(12) Механизм образования механических волн в упругой среде(29) Микро- и макротоки(15) Напряженность магнитного поля(16) Напряженность электрического поля(1) Объемная плотность энергии(6) Описание магнитного поля в веществе(15) Опыты Столетова(18) Основные свойства электромагнитных волн(30) Плоская электромагнитная волна(30) Полярные и неполярные молекулы(3) Потенциал точечного заряда, заряженной тонкостенной сферы, однородно заряженного шара(2) Потенциал электрического поля(2) Постоянный электрический ток, его характеристики и условия существования(7) Правило Ленца(19) Принцип суперпозиции(1) Продольные и поперечные волны(29) Работа, мощность и тепловое действие тока(7) |
Характеристики
Тип файла документ
Документы такого типа открываются такими программами, как Microsoft Office Word на компьютерах Windows, Apple Pages на компьютерах Mac, Open Office - бесплатная альтернатива на различных платформах, в том числе Linux. Наиболее простым и современным решением будут Google документы, так как открываются онлайн без скачивания прямо в браузере на любой платформе. Существуют российские качественные аналоги, например от Яндекса.
Будьте внимательны на мобильных устройствах, так как там используются упрощённый функционал даже в официальном приложении от Microsoft, поэтому для просмотра скачивайте PDF-версию. А если нужно редактировать файл, то используйте оригинальный файл.
Файлы такого типа обычно разбиты на страницы, а текст может быть форматированным (жирный, курсив, выбор шрифта, таблицы и т.п.), а также в него можно добавлять изображения. Формат идеально подходит для рефератов, докладов и РПЗ курсовых проектов, которые необходимо распечатать. Кстати перед печатью также сохраняйте файл в PDF, так как принтер может начудить со шрифтами.