Лепёшкин Гидравлика (1003560), страница 27
Текст из файла (страница 27)
10.8.! ра$)а!ческая йллюсйьа$щя зм$$чы $!ЛЯ!!ха ОчсвиднО, »по В со!У!'Ветствии с закОИОМ сОх)ънюния знс)авгий А+ л+ П= 1. (!0,12) В заайсймсстй От ф$$згв$ссю$Х свойств аеи$ссзв одно $С$й два СЛ$ивемых в уравнении (10.12) могут быть равны !гулю. Если $) = 0 н А + л = 1, то такое тело называется яслрозрачлым Подавляющее большинство твердых тел и жйакоетсй НЕПроэраЧНО.
Если Ю =. 1) = О и А = ! „то такое тело, поглощающее всю лучистую энсрппо, называется $хг$соал$ла$О чар!!ам!, В случае, когда ь) = А = О и л = 1, т.е. тсло Озражасг асс падаю!пес на нщо излу»$С$$$$с, ОнО $$азывастся абсолттяо белым. Когда А = й = 0 н 1) = ! „т. с, тело $$ропускасг вес палающис на него лучи, оно $$азываетгз$ $$бсоают$ю $$розрлчль$$$. »»$$6СОЛКПМЫХь ТЕЛ В ПрнрОЛЕ Пе СущЕСП$уст, ХОТЯ ИМЕЮтея тапа, близкие к ним по своим свойствам.
Например, двухатомные газы практйчески абсолктпю прозр$!»Ип»ь Почтй $кж тепловые лучи Отражает тщательно отполированная мель, Около 95% падаю!Пей энергии ПОГЛО$цаст нефтяная сажа. Рассмотрим Ос$$ОВ$И*$С законь! '$еорьп! Теплообые$$а излучением. В 1900 г. немецкий физик-теоретик Макс Планк усчщювнл закон (элка!! 1ьллкл), определяющий спектралы$ую интенсишнхчь изл)л$ения абсолк$тно чс!!ного т$$$$а по да!!!!ам Волй $$рй р$с$$$ых тсыпсРВТУгх$Х. Спсктпаль$$$В$ $$нтс$$С$$В$$ость )м ПРсдстагьаяст Собой поток луч!!стой з$$ергйи с ллйпой $юлйы )., йзл$$чаемой с ! м' повсрхз$остт! тсла, н имеет размсрнОсгь Вт/м . Иллюстрация закона Планка $$рсдсп$влс$$а на рис, 10.8.
Приведенные графические зависимости показывак$Т, что интенсивность йзл)чснйя 1„В Областй ХО1$опо$Х Волн быстро воз!!встает ло мак- $, Вт,»„! симумв, а затем, по мере у$йл$$- ЧЕНИЯ ДЛИНЫ ВОЛН МЕЛЛСННО 25.!0!а убывает, стрсмясь к н)л$О при бОльшнх ллйнах ВОлн. Найбоаь" П$ая интснсианостьте$$ловюго из Очвй л)чення абсол$ОтнО чс!!ного тела лежит при длине волн )., Нахо- $з.!С!а ляппгхся в пределах 1 ... 3 мкм, Если вычислить площадь пол ючвм лля 7:= 1200 К. Эта плогиадь числснно равна кол ичсстау энсргии, которос булсг излучать абсолкпно чсрнос тедо, нагрстос до тсмпсратуры Т. !200 К, с слипицы плошали в сдиницу арсмснн. Указанная знсрпгя йожст быть в»1числсна такжс по формула (10.13) глс Оа = 5,67 РЗ ", Вт/(м' К') — постоянная излучсния абсолкггно чсрнОю тала, получившая иазваннс постоянная Ст«фана- Больцмана.
Зависимость (10,13), экспсримситальио уеп~ноалсиная Стефаном, а ипднсс теоретически полученная Больцманом, называется захааои Сажала — Бал»Инала. Законы П танка и Стефана — Болывиана пол)чаны для абсолютно черного тела. Для реальных тсл зависимость иитснсивности излучсния гх от тсмпсратуры У'и ллины волны ), мож«т быть у«загкя«ясна только иа Основа огигга. Экспсримснтальныс лаиныс показывают, по кривыс Гх --,Г(Х) лля болыпинства твсрдых тсл полобны сгкттвстствуюШНМ к!Ягаьва ллл абсОЛЮТНО ЧсрНОЮ тала.
Таина тала прнняю называть ссрыиа, Для них при олинаковых ТСГапсратурах ОТН01ЛСИИС Гх/)ах О«ЗВСТСЯ ПОСТГЯППГЫМ: ( а )ах Козффицисит с опрсдсляст стспснь чарноты тела, сто значснис меняется от 0 лля абселаляо белого тала до 1 для абсолкпно чсриого тела. Большинство тсхничсских матсриалов, как показываст опьп, яваякзтся серыми талями. К ннм также можно примснять С ф' — Б ', ' в к фф и' с„,, = сс = скаат" = Су'", (10.!4) Лбсолютно чернос тало излучает энсрппо а количсствс са. Часть этой знсргни в количссгвс Аса поглошастся ссрым илом, а о«тальная энергия в количестве (1 — А)са им отражается и ватам целиком по~лошастся абозлкпно чарным талом.
Кром«того, ссрос тало испускаст знсргиго собствсннОГО излучсния в количсствс с,„,д, кото !заа поглонгастся абсолкттно чарным талом. КОГла в разул»тата Обмана энсртнсй тсмпсратуры тсл сравняются, то каждое тало дожкио булат Опв«вать столько жс энергии, скОлькО ОНО пол)хгаст. При этих услОвийх ЛлЯ чарного тала можно заггисать: Сам са ю А Из послсдисй формулы слсдуст, что отношение излучатсльной способно«тн с ссрого тала к его поглощатсльной способности А при юй жс температуре одинаково лля вссх тсл и равно нзлучатсльной способно«ти аа абссагютно чарною тсаа.
Это положснис называ«тся закалом )(аразофа, Замсняя еа по формуле (10. ! 3), а с„„по формула (10А4), полу- А — -г„ т. с. Стспснь чсрноты а ссрого тола равна СГО поглоцьггсльной способности А. Так как стспснь чсрноты а серою тела мсныис единицы, то ихт) чатсльиая ~~~~~б~о~т~ ссрого т~~ мсиыис нзлучатсльной споСобностн абсолахтно чсрногО тала. Слслгштсльно, при ванной т:ипсрагурс знсрп«я, иэлуЧЯСМая абсолютно черним плом, всспга болытгс знсргии излучсния ссрого тала.
Рис.!0.9. Схема теп."аюбмсиа излтчсиисм мажлт лаумя телами с параалальиыми бсскоисчно балъ$аими плоскими по" асрхг юсгя ми Глс С вЂ” кгоффицисит изаучсггия ссргяо тсла (мснястся от О ло Оа). Длл устанойлсний связи мсжлу излучатсльной н поглошатсльной способностями тала рас«мо*рим лучистый тсплообмси мсжау Двумя тслааи1 с параллсльными бссконечно большими плоскими повсрхностямн (рис.
10.9). В этом случае асс излучснис одной из них обязкжльно попалжт на лруГук) ДОЩстим, чгО п«1асрхиость ! — Сарая с поглои!атал»Ной способиостьго А, повсрхность 2 — абсолютно чарная, а срсла, разлслякнцая обс поасрхиости, абсолютно прозрачная. чдсть рй ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ СИСТЕВЯЬ1 Глава 11 ОВЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ 11.1. Общие сведения о гидросистемак В современной технике в Основном использу1СТСЯ $тглрос$$стеМЫ ДВУХ ТИПОгй Г$$ДР$$систел1ы для подачи жидкости; гьл$равл$$чсские приводы. ДЛЯ гифос11сл1ел1, 1$беслеч$1аал$1аих подачу з1гидкослги к потребителлм«х$$рактсрно Опфтста1$с устройств„преобр1$зующих э$1ерпгю жидкости в механическую работу. К таким гйдросйстемам относлтса: сйсгемы ВОЗО$Л1абже1$$$Я й воляного теплоснаб1КЕНИЯ зданий, системы жидкОСТНО1 О ОХлаждення и смазывания различных мащ1$н, а также системы подачи смазочно-охлажл«ак$$1$их жидкос$ей (л ОЖ) л1еталлорежу11пгх сщ1$ков и др, $ «$К$$е гидрОсистемы ОтнОсятся к классу Разомкщ"п«$х г1$д)х$сисзсм«В ко$орых как $$)Язвило«движение жилкОсти Обеспечивает" ся за счет р~ботм насоса.
Метод аналитического расчета этих гйлросис$ем базируетса на уравнении (7.13), Я 1$рй рсщеийи залачи г(мфоайзлйтическйм методом слелует искать рабочую точку как точку пересечениа характеристики насоса с суммарной характер$$стикой потребного щшора тру(хй1РОВОда (СМ. ПОДР$гла. 7.4). П1д)хмлкчеслии лрлеодол$1$азываетсл совокупйо1чь устройств« прелназначеннал дли перелачн механической энерп$и и преобраЗОВаййл дайжснйл ПОсредстаом рабочей жйдхостй.
Г1ьзракл$$ческис приводы«кзк п)ягВЙЛО«ОТИОсятся к кл«ассу замкйутмх п$др$$- снстсм. В некоторых Л1$тературн$лх нсчоч$$иках 1$С$1ользуется также тер- МИН Г$$ЛРОПЕРС«т«эча. ПОД глЩРОПЕРЕДЗЧЕЙ в 6$Я1ЬШ1$$1стве сЛУчаев ПОНИМЗЮТ СИЛОВ)'Ю ЧЗСТЬ Г$ЩРОПР$$ВОЛВ«СОСТОЯЩУЮ ИЗ НЗСОСЗ« гйдродвигателл и соединительных трубопроводов с рабочей жид- КОСИ Ю.
11.2. Гидромашины, их общая классификация и основные параметры Осйовйымй элел1еи$ал$Н гидрос$1С$ем Явлаютсл $$$Л(юма$п$$ны. 711$1З$$$$ЛЯ1ила — 1ПО устройство, созлакх1$ее нли испальзувйгее поток жйдкой СГ$ед$«$. Посрелством этого устройства про$$схолит преобразова$ше пол- щ$лимой механической энергии в зйергню потока ж$$дкост$$ илн использование энергии потока рабочей хптлкос$Т1 ДЛЯ совергпениа ПОЛЕЗйОЙ Работм. К гилромап1$$$1ЗМ отйсслтся йасосм й Г$$дродайГЗТСЛИ.
г$лсосел$ $1азь$ваезса г$$лрол$З$$1йна«пре1$61$азую1$$ЗЯ мсхаййче- ску1О энер $ пр л в энер Р,б й Дк щ. О-- новнымн параметрчмн, характеризух1щилги работу насоса, пргпюд котогх1го осу'щесталяется От йсточййка механйческой эйерп$й ара- щательногО движения, явля$отся", леле)$ йзсоса О„, и -- $1Р1$рз$пен$$С пол$$О1$ удельной мехаййче- ской э$$ер йй жидкосгя в насос~,* л$Х)е«1е йзсоса ()и«м1/с — Обьел1 жйдкостй, полаааемый йасо- СОМ В $1З$1$$рный$ ТРУ6ОПРОВОД В СД$$$11$пу В(ъ"мс$$$$; ч11сл$ота ералхе1Я1л вала насоса л, об/с, нли с ', уГ1еедя гл$($х$г$ль$«$, Рад«с (угловая ско)юсть и частота Враще$$$$я а а а 1ежлу бо1$ ен = 2 ); 11О$лргбалел1ал лгоя$лаел1ь насо$Л$ Ф, Вт — мощность, полводимая к Валу $1асгхл$; л$л$$О$1ал л1огклгхт$1ь на$ххл$ Ж„ВТ вЂ” мгхцностеь сообщаемаа на- СОСОМ ПОТОКУ 1КИДКОСП$; казф$РЯИ$1е11л$ лолезлсео де$1СЛ$еаа (К1$$2) насоса 11Л вЂ” отиоще- - ние полезной мощности насоса к потреблвемой.
Некоторые йз отмеченных параметров $$еобходимо рассмотрегь по$$робнее. Олнйм йз аах$$1ей$ ийх параме$ров на$Х$са ЯВЛЯСТСЯ его напор. Ой Равен разности пОлных напОРОВ жидкости на Выхоле насоса и нз ВХОДС а й1.го, т,е. зависит От $пщел$$Р$$ых Высот г„даклен$$Й р, ско- ростей течеина жидкости о, з также коэфх)$И$$$$енгов Кориолисз о и плотности жидкости $$. После алгебраических преобразований эта разнОсть приводится $: формуле Н„=(~~ - г$) р$ — д О111 -111ь1 (1!.1) ра 28 $де йнлексы 1 От$$оскгса к парамет)х1л1 на Вхоле в насос««$2 — йа ВЫХОДЕ. Для суи$есп$ую$$$1$Х ко$$С$руки1$й нжосов раз$$ость высот (г,- Т$) РВСНОложения пентрОВ тяжести ВходногО и ВыходногО прОходных сечений ййчтожйо мала й сю В Р$$счетдх прснсбрега$от. 141 Разность скоростных напоров (третье сла1 лемос в формзт1е (11.
Ц! можно принимать во внимание только в низконапорных насосах при )тловий, что у йих площалй вхолп01 О й выхолпого огасрсптй Отлйч»зазтея по размера»м. Для пцаавляю!пего большинсплт нйсОсов ОСНОВНОЙ вели»итнОЙ» Оп(х.'Леляклцей значсннс напора насоса, является разттость пьсзотрттч Гх ! Нтр «с ВФО гу (11.1)1. Оче ьч то разнос'ть лак чей йй на выхолс и входе насоса Н1гзтлвактт лакчетптем, с«цлаиаемым натззсом» или просто лавтсниех1 насоса Р„РЗ-Р,. Таким ОбразОМ, с учетОМ сказанного выше для 60лыиинстяа насО- СОВ можно считать Рт Р1 Рл (11.2) рй рй ' Необхолймю та10КС РВССМОтрстЬ такой Ватхиытт па!Хтметр насоса, как козФфициент полезного действия. КПД, илп полный КПД, насоса определяется отношением полезной н потребляемой мощностей.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
