Теплообмен при наружном обтекании одиночной трубы
§ 12. 13. Теплообмен при наружном обтекании одиночной трубы
На рис. 12.9 показано изменение коэффициента теплоотдачи по периметру трубы. По вертикали отложено отношение местного значения коэффициента теплоотдачи а к среднему по окружности аСр-
Для технических целей наибольший интерес представляет определение именно среднего коэффициента теплоотдачи по всей окружности трубы, для вычисления которого можно пользоваться формулой
Nu = CReJPr-(^)°'=5.
Эта формула получена для случая, когда угол между осью трубы и направлением потока составлял 90°. Если
246
же этот угол отличен от прямого, то говорят, что труба обтекается под некоторым углом атаки т| В этом случае в расчет вводится поправочный коэффициент е так, что
Рис. 12.9. Изменение коэффициента теплоотдачи по окружности цилиндра:
Рекомендуемые материалы
местный коэффициент теплоотдачи в то'гке поверхности цилиндра, определяемой углом Ф; «ср—среднее значение коэффициента теплоотдачи по периметру цилиндра
С(<р
ср
so
180 у
Величина критерия Nu рассчитывается по одной из вышеприведенных формул. Зависимость от угла атаки берут из справочных таблиц.
§ 12.14. Теплообмен при поперечном обтекании пучка труб
Пучок — система из параллельно расположенных труб, обтекаемых потоком жидкости. Современная техника широко использует пучки труб в качестве поверхности нагрева для различных теплообменников. Характер обтекания труб в пучках определяется взаимным расположением труб. Наиболее распространены коридорные и шахматные пучки (рис. 12.10). Характер обтекания первого по ходу потока ряда труб не зависит от типа пучка Последующие ряды в шахматных и коридорных пучках обтекаются по-разному.
В коридорных пучках, начиная со второго ряда, трубы находятся в вихревой зоне впереди стоящих труб. И "лобовая, и кормовая части этих труб обтекаются менее интенсивно, чем в первом ряду.
В шахматных пучках для каждой трубы, независимо от того, в каком ряду она находится, максимум теплоотдачи сохраняется в лобовой точке. В этих пучках характер обтекания труб первого ряда мало отличается от характера обтекания последующих рядов. Все трубы обте-
9*
247
каются лучше, чем в коридорном пучке, поэтому коэффициент теплоотдачи в таких пучках выше, компоновка считается в тепловом отношении более рациональной. Рост интенсивности теплообмена в шахматных пучках
Рис. 12. 10. Схемы расположения труб в пучках:
с—шахматное; б—коридор кое
обусловлен увеличением турбулентности потока при прохождении его через пучок.
Когда круглые трубы, составляющие пучок, обтекаются воздухом или продуктами сгорания, теплообмен в каждом из рядов труб может быть рассчитан по формуле Литвинова:
Формулой можно пользоваться, если 5 • 103<СЯеж<| <70-103, а геометрические характеристики пучков находятся в пределах
It d
d
248
Величина С в формуле зависит от отношения sjd: при ^=1,2ч-3, C = 1+0.1-ЈL; при-1 = 3-1-5, C=l,3=const.
d d d
Значения em и n зависят от типа пучка и номера ряда. После третьего ряда режим движения в пучке устанавливается окончательно и коэффициент теплоотдачи дальше не изменяется.
Если по результатам расчетов для отдельных рядов понадобится определить коэффициент теплоотдачи для всего пучка в целом, то это можно сделать, усреднив значение а пропорционально поверхности теплообмена каждого из рядов:
ctjFi + a2f2 + . . . + aaFn
i-=n *
i = l
где Fi — поверхности каждого из рядов труб.
Величина скорости в критерии Рейнольдса определяется по узкому сечению между трубами.
При расчете теплообмена в пучке также следует учитывать влияние угла атаки введением коэффициента щ.
§ 12.15. Теплообмен при обтекании плоской поверхности
Если плоская поверхность (плита, пластина), обтекается ламинарным потоком воздуха, то теплообмен рассчитывается по формуле
Nu^CRe™
В этой формуле определяющим размером служит длина плиты по направлению потока. Размер относится к поверхности плиты, участвующей в процессе теплообмена.
При турбулентном потоке теплоотдачу считают по формулам Михеев а. Для воздуха
для капельных жидкостей
NuK = CRe™.Pr^^jMS.
249
§ 12.16. Теплопередача
Теплопередачей называется теплообмен между двумя жидкостям и-теплоносителя ми, разделенными стенкой (рис, 12.11). В этом случае можно разделить весь процесс на три составляющих. *
Во-первых, конвективный теплообмен между жидкостью, имеющей постоянную температуру tm, и стенкой
Рис. 12. 11. Передача теплоты одного жидкого теплоносителя к другому через разделяющую их стенку
с температурой гст. Условия этого теплообмена характеризуются коэффициентом теплоотдачи си; математически эта составляющая может быть описана уже известным уравнением Ньютона (12.1):
Q = v- (Aki-*cti)-
Во-вторых, через стенку тепло будет распространяться за счет теплопроводности, что можно математически описать также известным уравнением
? = 4-('ст1-'ст2).
о
И, наконец, третья составляющая теплопередачи — также конвективный теплообмен между поверхностью стенки, имеющей температуру /стг, со второй жидкостью с постоянной температурой /ж2. Условия теплообмена будут определяться коэффициентом теплоотдачи 02, а мате-
250
матическое описание теплообмена также дается формулой Ньютона:
При расчете теплопередачи бывают заданы величины сп, а2, /Ж1. ^ж2. Я и б. Требуется найти плотность теплового потока q и температуры поверхностей стенки tcn и гст2. Решая каждое из написанных выше уравнений относительно разности температур, получим
1
(12.14)
«2
Сложив эти уравнения, находим величину q;
откуда
или
'«.-4*=W-r+-f-r-
«i Л а2
t-ACl--^Зк
ж 2
-L+-L+JL
emJM2,
где
1
(12.15)
(12.16)
К
Величина К называется коэффициентом теплопередачи. Зная а,, а2 и величину q из формул (12.14), легко определить значения /с-н и /сх2:
»
4т1 — ^к!
^ст2— *ж2~Г"
а2
Уравнение (12.16) называется уравнением теплопередачи. Каждое из слагаемых, которое находится в знаменателе правой части формулы (12.15), называется терми-
251
чсским сопротивлением. Если термическое сопротивление стенки 6Д мало по сравнению с остальными, то
К=
а]02
а! -f а2
Из этой формулы видно, что величина К всегда меньше наименьшего из коэффициентов теплоотдачи. Если а] = 50 втм2-град, а а2=1000 вт/м2 град, то Х = =47,6 вт/м* град. Причем увеличение большего значения а незначительно сказывается на величине Л'. Так, увеличив а2 в 5 раз, получим К=49,5, в 10 раз — К= =49,6 вт/м2-град. Следовательно, для увеличения коэффициента теплопередачи целесообразнее добиваться повышения того коэффициента теплоотдачи, который имеет меньшее значение.
В случае, когда стенка, разделяющая две обменивающиеся теплотой жидкости, состоит не из одного слоя, а из нескольких, то формула для подсчета коэффициента теплопередачи будет иметь вид
1
К
i — n
5;
где Jj-i--термическое сопротивление многослойной
/=1
стенки.
Если теплопередача происходит через многослойную цилиндрическую стенку (трубу), то, используя результаты, полученные в гл. 11, можно написать такую формулу для подсчета коэффициента теплопередачи, отнесенного к 1 м длины трубы:
Ki—_--.----вт/м • град.
i— I
Общее количество теплоты, передаваемой в процессе теплопередачи в единицу времени (за 1 сек), подсчитываете» по формуле
Q=KMF em, (12.17)
где дг=гж1 — /ж2—температурный напор;
F — поверхность нагрева.
252
При проектировании различных машин и аппаратов проектировщики обычно заинтересованы либо в интенсификации процесса теплопередачи, либо в торможении этого процесса, т. е. уменьшении тепловых потерь. Рассмотрим, как влияют величины, входящие в правую часть уравнения (12.17), на интенсивность теплопередачи.
Коэффициент теплопередачи К- Величина коэффициента теплопередачи зависит в основном от значений коэффициентов теплоотдачи сн и аг, так как теоретическое сопротивление стенок обычно невелико (если нет специальной тепловой изоляции).
Формулы для расчета конвективного теплообмена показывают, что коэффициент теплоотдачи (который входит в значение критерия Нуссельта Nu) увеличивается с ростом скорости потока (которая входит 'В критерий Рейнольдса Re). Но при вынужденном движении жидкости скорость можно увеличить только за счет повышения мощности насоса или компрессора. Увеличение же мощности этих машин повышает расходы на эксплуатацию машины. Поэтому возможность повышения интенсивности процесса теплопередачи за счет роста всегда требует тщательного экономического анализа.
Поверхность нагрева F. Количество передаваемой теплоты, как видно из формулы (12.17), прямо пропорционально величине поверхности нагрева, т. е. поверхности, через которую проходит тепловой поток. Поверхность, воспринимающую или отдающую теплоту, можно увеличить, если сделать ее оребренной (рис. 12.12). На поверхность трубы можно плотно насадить (или приварить к ней) круглые (а) или прямоугольные (б) пластины (ребра). Такие ребра можно увидеть, например, на ци* линдрах мотоциклетного, лодочного или велосипедного двигателей-, на цилиндрах компрессоров. Увеличить поверхность нагрева можно, приваривая к внешней поверхности труб цилиндрические или конические шипы.
Температурный напор. При выводе основного уравнения теплопередачи (12.16) предполагалось, что температуры обменивающихся теплотой жидкостей tm и tm2 постоянны во всех точках поверхности нагрева. Такое предположение может иметь место, но встречается оно в технических задачах довольно редко. В теплообменниках одна жидкость отдает теплоту, другая непрерывно ее получает, и температура сред tm и (ж2, а следовательно,
253
и температурный напор Д^ = /Ж1—tm2 меняются по ходу движения жидкостей-теплоносителей.
Характер такого изменения поверхности определяется расходом теплоносителей, их теплоемкостями и взаимным направлением движения.
На рис. 12.13 показаны две основные схемы движения теплоносителей. Если теплоносители движутся относительно поверхности нагрева в одну сторону, то схема иа-
Рис. 12. 12. Два типа оребрения трубы
зывается прямотоком (см. рис. 12.13, а). Когда они движутся навстречу друг другу, схема называется противотоком (см. рис. 12.13,6). В первом случае при входе в теплообменник температура горячего теплоносителя имеет наибольшее значение, а холодного — наименьшее. На выходе из теплообменника — наоборот. Следовательно, наибольшая разность температур Д^б = ^ж1 —4а ПРИ прямотоке будет на входе в теплообменник, наименьшая AfM=Ci —'ia ~ на выходе из него. В противоточной схеме место наибольшей и наименьшей разностей заранее определить нельзя, оно зависит от многих причин.
Если температуры теплоносителей вдоль поверхности нагрева меняются незначительно (если — > 0,5 или
<1,7), то температурный напор можно считать как средний арифметический:
254
Во всех остальных случаях температурный напор считают как средний логарифмический по формуле
й) 5)
Рис. 12. 13. Изменение температуры вдоль поверхности нагрева при различной организации движения теплоносителей:
а—прямоток; 6— противоток
Значение среднеарифметического температурного напора всегда больше среди ел огарифмического. В случае организации движения теплоносителей противотоком требуемая поверхность нагрева всегда будет меньше, чем при прямотоке (при прочих равных условиях). Кроме того, только при противотоке можно получить температуру нагреваемой жидкости выше, чем конечная температура горячего теплоносителя.
ПРИМЕР
12. t. В теплообменнике типа «труба в трубе» (см. рис. 12. 13,6) за счет теплоты продуктов сгорания (газов), которые движутся по внутренней трубе со скоростью ю,. = 12 м,'сек, подогревается вода, движущаяся противотоком между наружной и внутренней трубами со скоростью шв = 1,5 м/сек. В процессе теплообмена газы охлаждаются от f,=400°C до *г=14<ГС, а вода нагревается от fj = 15°C До /J = 85eC. Внутренний диаметр наружной трубы Di = 48 мм, внутренняя труба имеет размеры d= 35X32 мм. Коэффициент теплопроводности материала труб X = 45,6 вт/м ■ град.
255
Найти коэффициент теплопередачи от газов к воде. Решение. Расчетная формула имеет вид
Л'
1 8 1
—— + —
вт/м2-град.
Неизвестны значения коэффициентов теплоотдача от газов к внутренней трубе щ и от внутренней трубы —к воде а£ Средняя арифметическая температура газов
^i' -ср
400+140
2
- 270Г; С.
Средняя арифметическая температура воды
85+15
= 50° С.
Физические константы для води н газов при соответствующих средних температурах берут из справочных таблиц.
Вода
Г.13Ы
Х„ — 65,2-10—2 вт/м-град; vR = 0,556-10-6 мЦсек; Рг = 3,54.
Хг = 4,87-10-2 вт/м-град; vr=--: 45,8-Ю-е мЦсек; Рг = 0,65.
Найдем значения критерия Рейнольдса. Для газов
Для воды
Re0 =
wrd 12-3,2-10-2
vr 45,8-10-6
wnd» 1,5-1,3-10-2 0,556-10-6
0,84-104.
c= 3,52' 104;
d3 = Oi — d ~ 48 — 35 = 13 мм.
Величины критерия Рейнольдса показывают, что для определения обоих коэффициентов теплоотдачи сц и dj> можно использовать формулу (12. 13)
N4^0,021 РеГ-РгГ(~
ст /
Для газов
л о 1ч/0.« 5