Средние поверхностные температуры незамкнутой оболочки и помещённого в неё тела
Лекция 32. Средние поверхностные температуры незамкнутой оболочки и помещённого в неё тела
Пусть известна мощность Р источника тепла, действующего в теле З, геометрические параметры системы тел, средняя температура среды С, а также массовый расход Gr и средняя температура среды В, поступающей в оболочку. Нужно определить средние поверхностные температуры tз и tк тела источника тепла и оболочки, а также среднюю объёмную температуру tв среды внутри оболочки.
Процессы теплообмена, протекающие в рассматриваемой системе можно изобразить в виде тепловой схемы (рис.5.19.). Здесь узловые точки соединены тепловыми проводимостями: sзв и sкв – обусловлены конвекцией; sзк – кондукция и излучение; sкс – излучение и конвекция.
Р – источник энергии; Q – сток энергии. Эту схему можно выразить через систему уравнений:
(5.54)
Так как сток тепла обусловлен изменением энтальпии потока, то его мощность будет равна
Q=GrCr(nвых - nвх), (5.55)
где Gr - массовый расход среды В через оболочку; Сr - удельная теплоёмкость среды В при постоянном давлении; nвых и nвх – среднерасходные перегревы относительно температуры среды С на входе а оболочку и выходе из неё.
Рекомендуемые материалы
Так как , то подставляя вместо Q и производя перестановки получим:
-sзвnв + (sзв + sкв + 2W)nв -sквnк =2Wnвх , (5.56)
где 2W=2GrCr [Вт/град] – тепловая проводимость между tв (или nв) и средой. Тогда правая часть уравнения может рассматриваться как источник тепла, мощность которого равна Q=2Wnвх. При nвх=0, т.е. tвх = tс мощность этого источника очевидно равна 0. Тогда тепловая схема может быть представлена в другом виде (рис.4.20.), в которой ранее неопределённый сток тепла Q заменён на параллельно включённую проводимость 2W и источник тепла 2Wnвх. Приведём уравнение (5.56) к другому виду, вынося за скобки одинаковые тепловые проводимости:
sзв=(nз - nв) + sкв(nк - nв) + 2W(nв - nвх) = 0. (5.57)
Тепловую схему можно ещё раз преобразовать в схему с дополнительной узловой точкой с заданной температурой tвх (или nвх), соединённой проводимостью 2W с узлом схемы tв (рис.4.21.). Определим перегревы nз,nв и nк решив для этого систему уравнений, считая все тепловые проводимости и свободные члены уравнений известными:
, (5.58)
где Азс, Fзс, Акс и Fкс – тепловые коэффициенты, определяемые как:
(5.59)
Рассмотрим несколько случаев:
I. Общая принудительная вентиляция ЭВА.
Исходные условия те же, но делаются следующие допущения:
1. Пусть кондуктивная тепловая связь между нагретой зоной и корпусом аппарата незначительна, и, следовательно теплообмен между ними происходит только излучением.
2. Если расход воздуха через аппарат достаточно велик, то интенсивность конвективного теплообмена нагретой зоны с воздухом выше, чем лучистого теплообмена нагретой зоны с корпусом, т.е. можно приближённо считать, что sзк << sзв; sкс << GrCr .
3. При тех же условиях теплообмен между нагретой зоной и корпусом, а также корпусом и окружающей средой слабо влияет на тепловой режим аппарата. Поэтому проводимости sзк и sкс в Вт/град определим по формулам:
sзк = 6Sзл ; sкс = 9Sкс , (5.60)
где 6 и 9 – средние значения коэффициента теплообмена.
4. В диапазоне температур от –20°С до +60°С удельная теплоёмкость воздуха практически не зависит от температуры и равна 103 Дж/кг×град. Тогда
W = Gr Cr = 103 Gr Вт/град (5.61)
5. В приближённых расчётах можно не учитывать разницу площадей внутренней и внешней поверхностей корпуса и считать
Бесплатная лекция: "Комбинированные препараты" также доступна.
Sкв = Sкс = Sк = 2L1L2 + 2h(L1 + L2), (5.62)
где L1, L2, h – длина, ширина и высота корпуса.
С учётом этих допущений систему (5.59) можно преобразовать к виду:
(5.63)
Средний перегрев воздуха внутри аппарата составит:
. (5.64)