Дж. Прескилл - Квантовая информация и квантовые вычисления. Тома 1-2, страница 98
Описание файла
PDF-файл из архива "Дж. Прескилл - Квантовая информация и квантовые вычисления. Тома 1-2", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "квантовые вычисления" из 7 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. .
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 98 страницы из PDF
На первом этапе Алиса кодируетвыбранное ей состояние в большом п-кубитовом блоке, используя согласованный с Бобом (случайный) внешний код. На втором этапе Алиса кодируеткаждый из этихnкубитов в блоке из т кубитов, используя внутренний код.Подобным образом, когда Боб получаеткаждый внутренний блок изm,а затемnm кубитов, он сначала декодируетблок из n кубитов.-Очевидно, эту процедуру можно описать на альтернативном языке:Алиса и Боб используют лишь внешний код, но кубиты передаются посоставному каналу:хтЭтот модифицированный канал включает в себя (как показано на рисунке):во-первых, внутреннее кодирование, во-вторых, распространение по исходному каналу с помехами и, наконец, внутреннее декодирование и внутреннее восстановление. Скорость воспроизведения, которая в исходном каналеможет быть достигнута с помощью каскадного кодирования, такая же, каки скорость, которая может быть достигнута с помощью случайного кодирования в модифицированном канале.В частности, предположим, что внутренним кодом является m-кубитовый код повторения со стабилизатором(7.266)96ГЛАВА 7Это далеко не лучший квантовый код; он имеет единичное расстояние, таккак нечувствителен к фазовым ошибкам- каждый операторZj коммутирует со стабилизатором.
Но в данном случае для нас важнее высокая высокаястепень его вырождения, все ошибкиZiэквивалентны.Кодирующая (и декодирующая) схема для кода повторения состоитлишь из т- 1вентилейCNOT,так что наш составной канал выглядитследующим образом (в случае т=3):(Здесь не изображен заключительный восстановительный этап декодирования; например, если оба измеренных кубита показывают1,то следуетинвертировать информационный кубит.
В действительности, чтобы упростить исследование составного канала, мы пренебрегаем этим шагом.)ПосколькуCNOT распространяетинвертирование вперед (от управляющегокубитак цели), а обращение фазы назад (от цели к управляющемукубиту), нетрудно понять, что для каждого возможного результата измерения вспомогательных кубитов составной канал является каналом Паули.Представим, что это измерение тняется для каждого изn- 1кубитов внутреннего блока выполкубитов внешнего блока. Тогда на каждый изnкубитов действует независимый канал Паули, характеризуемый своим набором параметров (вероятностей ошибок p}i), рУ(, р~), р~) для i-го кубита).Таким образом, количество действующих на n кубитов операторов типичных ошибок равноп2:2i=lн,'(7.267)гден.
= H(p(i) P(i) P(i) p(i)),-l'X'Y'Z(7.268)энтропия Шеинона канала Паули, действующего на i-й кубит. Cornacнoзакону больших чисел, для большогоnмы получимnЕнi =n(H),(7.269)i=lгде (Н) -энтропия Шеннона, усредненная по 2m-l возможным классическим результатам измерения дополнительных кубитов внутреннего кода.7.16.ПРОПУСКНАЯ СПОСОБНОСТЬ КВАНТОВОГО КАНАЛА97Следовательно, скорость воспроизведения, которая может быть достигнутас помощью случайного внешнего кода, равнаR=_1----'-(Н-'-)(7.270)т.(мы делим ее наm.,потому что каскадный код имеет длину, в т.
раз большую, чем случайный код).Шор и Смолин обнаружили, что существуют (т.-кратные) коды повторения, для которых (в подходящем диапазоне р)1-(Н) является положительной величиной, тогда как 1- Н2 (р)- plog 2 3- отрицательной. Тогда,в этом диапазоне, пропускная способность Q(p) ненулевая, следовательно,нижняя граница(7 .262)не является строгой.Асимптотически неисчезающая скорость воспроизведения достижимапосредством случайного кодирования при 1- Н2 (р) - plog 2 3 > О, или< Ртах '='=' 0,18929. Если случайный внешний код каскадируется с 5-кур(m.
= 5 оказывается оптимальным1- (Н) >О при р < P:Uax '='=' 0,19036; максимальная веробитовым внутренним кодом повторениявыбором), тогдаятность ошибки, для которой достижима иенулевая скорость воспроизведения, возрастает примерно на0,6%.То, что в этом диапазоне вероятностейошибки каскадный код должен превзойти случайный, не является очевидным, хотя, как мы отметили, этого можно было ожидать, из-за (фазового)вырождения кода повторения. Не очевидно также и то, что т. =5должнобыть лучшим выбором, но это можно проверить явным вычислением (Н).
1Деполяризующий канал является одним из наиболее простых квантовых каналов. Но даже для этого случая проблема характеристики и вычисления пропускной способности во многом не решена. Этот пример показывает, что из-за возможности вырожденнога кодирования проблема пропускной способности для квантовых каналов оказывается куда более острой,чем для классических каналов.Мы видели, что (если ошибки хорошо описываются деполяризующимканалом) квантовую информацию можно извлечь из квантовой памяти сосколь угодно высокой точностью воспроизведения, пока вероятность ошибки на один кубит меньше10%-ой19%.Это является улучшением относительночастоты появления ошибок, которой, как мы обнаружили, можнопользоваться при каскадном соединении кода [[5, 1, 3]]. В действительности, коды [[n, k, d]], которые могут исправить вплоть до пр ошибок любо1Насамом деле можно достичь дальнейшего очень незначительного улучшения путемкаскадного соединения случайного кода с описанным в упражнениях 25-кубитовым обобщенным кодомШора-тогда иенулевая скорость достигается при р0.1% лучше<Р:Пах с:=0,19056 (еще намаксимально допустимой вероятности ошибки в коде повторения).ГЛАВА 798го распределения, согласно границе Рейпса не существуют при р> 1/6.Иенулевая пропускпая способность возможна для частот появления ошибок в интервале от16.7%до19 %,потому что для КККО достаточно бытьспособным исправлять типичные ошибки, а не все возможные.Однако утверждение о том, что восстановление возможно, даже если19%кубитов подвергаются разрушению, весьма обманчиво в одном важном отношении.
Этот результат применим, если кодирование, декодирование и восстановление могут быть выполнены безупречно. Но эти операции на самом деле представляют собой очень сложные квантовые вычисления, которые на практике, конечно, будут чувствительны к ошибкам. Мыне сможем полностью понять, насколько хорошо кодирование может защитить квантовую информацию от повреждений, пока не научимся составлятьпротокол исправления ошибок, надежный, даже если исполнение самогопротокола неидеально. Такие помехоустойчивые протоколы обсуждаютсяв приложении.7.17.ИтогиКвантовые коды коррекции ошибок. Коррекция квантовых ошибокможет защитить квантовую информацию от декогерентизации и «унитарных ошибок», возникающих вследствие неидеальной реализации квантовых вентилей. В (двоичном) квантовом коде коррекции ошибок (КККО)2k-мерное гильбертово пространство k закодированных кубитов Н.соdе вложено в 2n-мерное гильбертово пространствоnкубитов.
Действующие наnкубитов ошибки обратимы при условии, что ('ФIMiMI'I'Ф)/('ФI'Ф) не зависит от I'Ф) для любого I'Ф) Е Н.соdе и любых двух операторов Крауса Mll,"'возникающих в разложении супероператора ошибки. Супероператор восстановления преобразует запутывание окружения с кодовым блоком в запутывание окружения со служебным кубитом, который затем может бытьвыброшен.Квантовые стабилизирующие коды.
Большинство КККО, которыемогут быть построены, представляют собой стабилизирующие коды. Двоичный стабилизирующий код характеризуется своим стабилизатороми абелевой подгруппой п-кубитовой группы Паули(где Х, У,Z-SGn = {1, Х, У, Z}®nоднокубитовые операторы Паули). Кодовое подпространство представляет собой пространство состояний, одновременно являющихся собственными векторами всех элементовничному собственному значению; еслираторов, тогда существуетkSS, соответствующими едиn - k независимых генеимеетзакодированных кубитов.
Стабилизирующийкод может исправить каждую ошибку из подмножества Е группыGn,если7.17.99итогидля каждого Еа, Еь Е [оператор ЕlЕь или принадлежит стабилизатору S,или не принадлежит нормализатору стабилизатора SJ.. Если для Еа ь Е [некоторый оператор ЕlЕь принадлежит S, то код вырожден; в прот~вномслучае - невырожден. Операторы изsJ. \ sпредставляют собой «ЛОГИческие» операторы, действующие на закодированную квантовую информацию. СтабилизаторSнечным полемсамоортогональным относительно симплектическоGF(4),может быть связан с аддитивным кодом над кого внутреннего произведения.
Весом оператора Паули является количествокубитов, на которые он действует нетривиально, а расстояниемdстабилизирующего кода- минимальный вес элемента из SJ. \ S. Код, имеющийдлинузакодированных кубитов и расстояниеn, kкодом [[п,k, d]].d,называется квантовымЕсли код осуществляет восстановление от любого супероператора ошибки с носителем на операторах Паули с весами, не превышающимиt,стояниемито мы говорим, что код «может исправитьd- 1 ошибокошибок». Код с расв известных позициях. Можно построить «хорошие» семейства стабилизирующих кодов, в которыхнуля приtd может исправить (d - 1) /2 ошибок в неизвестных позицияхn--tdjnиk/nостаются отличными отоо.Примеры. Квантовый код [[5, 1, 3]], связанный с классическим кодом Хэмминга над GF( 4), представляет собой код минимальной длины,способный исправить одну ошибку.
По заданному классическому линейclclному кодуи его субкоду с2 ~можно построить квантовый кодКолдербенка~Шора~Стина (КШС-код) с k = dim(C1 ) - dim(C2 ) закодированными кубитами. РасстояниеdКШС-кода удовлетворяет неравенствуd ): min(d 1 , d~ ), где d 1 -расстояние С1 , а d~ -расстояние Cf, дуального коду С2 • Простейшим КШС-кодом является квантовый код [[7, 1, 3]],построенный из классического кода Хэмминга [7, 4, 3] и его четного субкода. Каскадное соединение квантовых кодов [[n 1 , 1, d 1 ]] и [[п 2 , 1, d 2 ]] даетвырожденный код [[п 1 n 2 , 1, d]] с d): d 1 d 2 .Пропускпая способность квантового канала. Пропускной способностью квантового канала (квантового канала с помехами) является максимальная скорость воспроизведения, с которой квантовая информация может быть передана по каналу и декодирована со сколь угодно высокой точностью воспроизведения.