Дж. Прескилл - Квантовая информация и квантовые вычисления. Тома 1-2, страница 28
Описание файла
PDF-файл из архива "Дж. Прескилл - Квантовая информация и квантовые вычисления. Тома 1-2", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "квантовые вычисления" из 7 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. .
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 28 страницы из PDF
180)и, следовательно, применяя правило Бейеса, получитьP(A 0 IB).Но если мы будем считать, что теория вероятностей дает количественное определение достоверности при данном состоянии знаний. то мы обязаны спроси11~ (Шри состоянии чьих знаний»? Чтобы построить обье:ктивную теорию, мы должны интерпретировать вероятность в квантовой теории не как предсказание, основанное на нашем текущем состоянии знаний,а скорее как предсказание, основанное на самом пошюм во:шож1юм знаниио квантовом состоянии.
Если мы готовим состояние 1 i х)• а измеряем и 3 •то мы rоворим, чrо с вероятностью 1/2 резулътаrом является 1 i z), не поrому, что эrо лучшее предс:казание, которое можно сделать, опираясь наro,что нам извесmо, а потому, что это лучшее предс:казание, mторое кто-либо может сделать. независимо от тоrо, как много он знает. В зтом смыслерезультат истинно случайный; его невозможно предсказать с уверенностью,даже если наше знание является полным (в nротшюптюжностъ псевдослучайности, возникающей в классической физике вследствие неполнотынаших знаний).Как же теперь нам извлечь вероятности из детерминистской Вселенной Эверетта? Вероятности возникают, поrому что мы (часть системы) неможем с уверенностью предсказать наше будущее.
Я знаю формализм, мнеизвесmы гамильтониан и вотrовая функция Вселенной, я знаю свою ветвьволновой функции. Теперь я собираюсь следить за коrом. Мгновение спусrя я буду определенно знать, что кот мертв, или я буду уверен в том, что онжив. Даже со всеми своими знаниями я не могу предсказать будущее.
Дажеимея полное знание о настоящем, невозможно сказать, каким будет состояние моего знания после того, как я понаб.'lюдаю за :котом. Самое лучшее.144I)IABA 3что я могу, это приписать вероятности результатам. Итак, несмотря на то,что волновая функция Вселенной детерминистская, я, как часть системы,не способен на большее, чем делать вероятностные прсдскюания.Конечно, главным героем :ной истории яшmстся декогерептизация.Мы можем последовательно приписать вероятности альтернативамиAlive,Dcadесли только интерференция между ними невозможна (нди покрайней мере пренебрежима). Вероятности имеют смысл, только когдамы можем исчерпывающим образом идентифицировать множества взаимно исключающих альтернатив.
Поскольку это сложный вопрос, реально ливозникновение интерференции в более позднее время, мы не можем решить, нриемлсма JШ теория вероятностей, рассматривая квантовое состояние в данный момент времени; мы до~-пкны проttсрить множество взаимно исключающих (сотаженпых) историй IL-ш поспедовательностей событий.Существует утонченная техника («фунщионалы декон:рснтизацию>) определения того, являются :т различные истории в достаточной степени некоJ·срентными, чтобы им можно бы~'10 корректно приписать вероятности.Итак. позицию Эвереттамuж7Ю нримирип. с набтодаемым квантовыминдетерминизмом, однако, насколько я понимаю, в зrой картине остаетсятревожащее белое nятно. Я собираюсь набпюдюъ за котом, и я знаю, чrомгновение спустя матрица ILlопюсти rJримст ВИJ~/dead)catlkпow it's dead)щe'Prob/alive)catlkпow it's alivc)щe>Prob-= Pa!ivc·= Рdead'(3.181)По как я узнаю, что Pdead и Paiive действительно янняются теми вероятностями, которые я (в моей бейесовской картине) моrу приписать своимбудущим ощущениям? Мне по-прежнему необходимо правило иреобразования этого оператора плотности и приписываемые алы-ернативам иероятности.
Предположение о таком правиле выглядит противоречащим философии Эверетта; мы предпочли бы сказать, что е]\инствснным прави;юм,необходимым 11-'Я форму:тировки теории, ЯjjJIЯСтся уравнение Шредингера(и, возможно, предписание, указывающее начальную волновую функцию).Постуотрование формулы вероятности находится в опасной блюости к допущению. что, в конце концов, существует ведетерминированный нроцессизмерения.
Это сложная, касающаяся фундамента теории, проблема, по.lностью удовлетворительного решения которой я не знаю.Поскольку, касаясь природы вероятности в квантовой теории, мы псв состuянии полностью избавиться от замешательстиа, может быть, полезнопрокомментировать интересное предложение Хартла. Чтобы осуществитьего предложение, мы должны вернуться (возможно, с сожалением) к ча-3.6.
П ЧЕМ ПРОБЛ!'МА? (ЗДЕСЬ ЕСТЬ ПРОБЛЕМА?)145стопюй интсрнрстации вероятности_ Идея Хартла состоит в том, что намне нужно считать интерпретацию вероятности как часть постулата об из·:\-!'срспии. Па самом деле nостаточно сдс;шть более слабое предположение:la)Нели мы rотовим квантовое состояниепlа), и сразу вслед за э·•им измеряем А,Ala)такое, что~результатом изме-mрения ЯВ;lЯСТСЯ а.Эю выпiЯцит как прецположение о том, что во Вселенной Эверепа дСЙ·ствуст бейесовский подход. Я собираюсь измерить набтодаемую, и по.шюфnая функuия бу/{СТ ветвиться, но если наблюдаемая имеет одно и то же'Шачение н каждой ~етви, то я могу нре;~сказать результат.Чтобы реализовать частотную интерпретацию вероятности, нам сле){уст, строго говоря, рассмотреть бecкoJrcчFroc множество испытаний.
Допустим. мы хотим сделать уrвержцение относительно вероятности получепиярезуJПпата1Т.)при измеренииI>P)17 3 вal=состоянииr,)fbll,).(3.182)Тогда мы должны нрсдставить, что припУюв.;Iено бесконечное чисдо копий,то есть состояние имеет вид1"'(=)) = (IФI)""=I>PI ® IФ)и мы мысленно представляем измерениеu3® IФI ® ·· ·,(3.183)в каждой из ко1rий. Форма.."lЬно случай бесконечного числа испытаний можно сформулировать какиспытаний в вределеJ\'N--+ оо.Идея Харпа состоит в том, чтобы рассматривать оператор <<срелпсюСШiна»u_3----".1IПl!\' -->QO1н1'fI:N(i)С.Тз(3.184)1i=lи доказывать, что (lф))N при N-> оо стремится к собстветюму cocmoJmuю оператора iТ 3 с собственным значением la1 2 -IЬ1 2 Тог;щ мы можем,сс1.
.сщясь на с.забый посту.'Iат измерения, сделать вывод, что измерение ffэнанерияка ласт резу.1ьтатla.1 2 -наших спинов, которые ориентированы вверх.вероятностьюmro, чтоlal 2 равно той частиВ этом смысле, lal 2 являетсяIЬI 2 , и, сле!IОRате.1ьно,измерение "'з дает резу,lьтат 1r,).Рассмотрим в качестве nримера частный с.аучай(3.185)ГЛАВА 3146Мы можем вычислить(,Pj:")litзiФ1N)} =О,(,piN)Iit~IФ),N)} = ,~2 ( ФiN) ~".~i)".~j) wj,N)) ==~2I;o,j,, = 1~2 =~·(3.186)Формально переходя к ПреТJ.елу при N ~ 00, мы прихо;:~;им к выноду, что и~имеет исчезающую дисперсию вокруг его средиего значения (& 3 } =О, следовательно, по крайвей мере в Э11JМ смысле, IФ~=)} явдяется «собственнымсостоянием» оператора it 3 с пулевым собственным значением.Коулмен и ..lеснисвски отметили, что в доказательстве Хартла можнопойти дальше и наказать, что результат измерения 1 Т z) не только появляется с правильной частотой, но •rro результаты 1 i ,} случайпым обра·юм рас:предеr,ены.
Чтобы придать смыс."' эmму утверж~ению, мы должнысформу>шровать определеiШе случайносrn. Мы говорим,•rroбесконечнаяпоследовательность битов случайна, если она ltесжи.чае.ма; нет проще способа rенерировшъ первыеNбитов, чем просто выписать их. Мы формализуем эту Иl\еЮ, рассматривая длину кратчайшей компьютерной программы(для векоторого компьютера), 1·енерирующей первыеNбитов последовательносrn. Тогда для случайного рядаднина кратчайшей программы>N -coнst,(3.187)где константа может зависеть от конкретного используем:шu компьютераи.."lи от конкретной последовательности.
но не отN.Коулмен и Лесниевски рассмотрели ортогональный проскционныйоператорE,.ndom• 11ействие I<Оторого наратора".~') уловлетворяет условиямIФ}E,·=domiФ} ~-собсrвенное состояние опе11/J},(3.188)сели нослсдоватслъность собственных значений u~i) случайна, иE,.ndomi.P}=О,(3.189)если эта последовательность не случайна. Одного этого свойства недостаточно лля определения того. как Erandoш действует на всем пространстве (1i 2)=, но с учетом допоmштельиого, имеющего технический характер, прслпо;Jожения они HiШLlИ, что Erandom существует, единственный3.6. В Ч~М ПРОБЛЕМА? (ЗДЕСЬ ЕСТЬ ПРОБЛЕМА?)\47и обладает свойством(3.190)Таким обра:юм, мы «также можем сказать», что j'lj..·ioc:>)) является случайным,что касается измерений 0' 3 , -процедура, отличающая случайные сосrоя~ния от неслучайных, которая прекрасно работает д.пя последовательностисобственных значений оператора о- 3 , столь же надежно будет идентифици-ровать IФ~"')) как случайный вектор.Эти аргументы интересны, но они не приносят мне полного удоВJiетворения.
Бо:п,ше всего беспокоит необходимость рассматривать бесконечныен оследонательности(обшаячерта любой частотной интерпретации вероятности). При любом конечномNмы не можем применить ослабJ"IенныйпОС'!Улат измерения Хартла, и даже в IJРеделеN---'!-оо применение зтого постулата содержит некоторые тонкости.
Желательно было бы иметьусиленный слабый постулат измерения, применимый к конечномуN,ноя не знаю, как сформулировать такой посrулат илн как его объяснить.В заключение: Физика должна описывать объективный физическиймир, и лучшим из известных нам представлений физической реальностиямиется квантово-механическая воmювая функция. Фюика должна стремиться обьяснять все наблюдаемые явления как можно более экономично,в частности, не апеruшруя к пос1улату, что процесс измерения управляетсяиными динамическими принципами, неже;ш другие процсссы.