Автореферат (Эластомерные оболочки при больших деформациях теория и эксперимент), страница 2
Описание файла
Файл "Автореферат" внутри архива находится в папке "Эластомерные оболочки при больших деформациях теория и эксперимент". PDF-файл из архива "Эластомерные оболочки при больших деформациях теория и эксперимент", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физико-математические науки" из Аспирантура и докторантура, которые можно найти в файловом архиве СПбГУ. Не смотря на прямую связь этого архива с СПбГУ, его также можно найти и в других разделах. , а ещё этот архив представляет собой кандидатскую диссертацию, поэтому ещё представлен в разделе всех диссертаций на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 2 страницы из PDF
Объем диссертации 132страницы, общее количество рисунков —80, таблиц — 2, список литературысодержит 124 наименования.СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫВо введении дается краткий обзор экспериментальных и теоретическихисследований по теме диссертации.В первой главе дано краткое описание механических свойствэластомеров и приведены наиболее часто встречающиеся упругие потенциалы.Описана методика проведения экспериментов по растяжению мембран иэкспериментальная установка. Приведены экспериментальные данные поодноосному растяжению резиновых образцов. По результатам экспериментов вкачестве основного используемого в работе потенциала был выбран потенциалследующего вида:2 n 2n 3n 3 .2 1n(1)Глава 2 посвящена большим деформациям криволинейных стержней.Дан вывод уравнений сильного изгиба криволинейных стержней:Ts Tn 0, Tn Ts 0,M sTn 0,x s cos , z s sin 02 h 1 nTs s sn ,n s1 03M h n 4 .3Здесь Tn – перерезывающее усилие, а Ts – усилие, действующее вмеридиональном направлении, M – изгибающий момент; x и z – координатыточек срединной поверхности, угол между осью z и нормалью к срединнойповерхности.
Дифференцирование осуществляется вдоль дуги меридианасрединной поверхности.Решались задачи о сжатии прямоугольной пластины и круговых стержнейсосредоточенными силами и поверхностной нагрузкой (рис. 2). Полученоусловие сохранения прямолинейного положения равновесия для пластины(стержня). Для сжатой пластины с применением численных методов построеныбифуркационные ветви решения (рис. 1).61.5k=2k=1(0)10.5k=00-0.4-0.35-0.3-0.25-0.2P-0.15-0.1-0.050Рисунок 1Решения задачи о сжатии колец представлены в квадратурах:00*x R R 0*0cos d2 2 sin c 0z z0 R ,0*d2 2 sin c 0*sin d2 2 sin c ,.Рисунок 2Проведены и описаны эксперименты по сжатию пластин и стержней и посжатию резиновых колец кругового сечения сосредоточенными силами иплоскостями, проведено сопоставление экспериментальных результатов стеоретическими.Третья глава посвящена безмоментной теории оболочек, за основу взятаследующая система разрешающих уравненийr, ij ri rj , i1122 11 A 22, 22 111 , 12B321I A 32 , II, 21 ,3 B, III0 11 .0 220 2r 12 21ijij 0 1 0 2TTa2h.a T aq h 2 .ij aT 2 a 1 tijri 0r r00u0T000 T T r r T0 .0Здесь r и r — радиус-векторы срединной поверхности оболочки до ипосле деформации соответственно, 1, 2 , 3 — главные кратности удлинения,вектор нормали к срединной поверхности после деформации — n , орт7касательной к кривой t и орт тангенциальной нормали (нормали к кривой,лежащей в касательной плоскости) ν , Ti T i1r1 T i 2r2 — векторы усилий,0действующие в сечениях 1 const и 2 const , h — толщина00недеформированной оболочки, а — плотность её материала, t — время.
u0— часть граничного контура, на котором заданы перемещения, а —граничного контура, на котором заданы усилия, T — главный вектор усилийв расчёте на единицу длины срединной линии недеформированногонормального сечения, r0 r0 st , T0 T0 st — заданные векторные функции.В этой главе решены задачи о действии сосредоточенной силы исжимающих плоскостей на растянутые равномерным давлением балку-полоскуи цилиндрическую оболочку, а также рассмотрена динамическая задача орастяжении нормальным давлением балки-полоски. Динамические уравнениядля балки-полоски имеют вид:Tx2 x 1qx h 2 ,x10Tz2 zqh,1 zx10 2здесь q x , q z — проекции поверхностной нагрузки на оси x, z .Для динамических уравнений проведено исследование зависимостичастот малых колебаний в окрестности стационарного положения равновесияот нагрузки для различных потенциалов.
На рисунке 3 отражена зависимостьпервых частот собственных колебаний от максимального статического прогибадля различных потенциалов.2n=3.01.5n=2.51n=2.0n=1.00.50012345z(0)Рисунок 3Таким образом, было показано, что нелинейные динамические моделидают более сложную картину колебаний мембран, чем линейные.Были решены задачи о круговой цилиндрической оболочке подвнутренним давлением и о растяжении в плоскости круглой мембраны.Решение представлено в квадратурах. Для случая потенциала Черныха дляплоской мембраны получено аналитическое решение.8Глава 4 посвящена осесимметричным деформациям оболочки вращения.За основу взяты следующие уравнения:d 0 1 dr dz r T1 0 T2 qr 0 0,0d r 1 d r drd 0 1 dz dr r T1 0 qr 0 0,0d r 1 d r drdrdz 1 cos , 1 sin .00drdr(2)В этих соотношениях — угол между осью вращения и нормалью ксрединной поверхности в деформированной конфигурации, T1 ,T2 — усилия,действующие в срединной поверхности в меридиональном и окружномнаправлениях, а 1 , 2 — кратности удлинений, x и r — координатысрединной поверхности.
Для случая потенциала (1) связь между напряжениямии деформациями будет иметь следующий вид:002h n2h nT1 1 3n , T2 2 3n n1n2Решение уравнений (2) строилось с применением численных методов.Проведено исследование влияния параметра n в упругом потенциале (1) назависимость «нагрузка-максимальный прогиб». Эта зависимость имеет точкуэкстремума для всех n 3 . Для случая n 2 эта зависимость представлена нарисунке 4 сплошной линией. Символом «0» отмечены экспериментальныеточки.Безразмерное давление (qR/h)2Эксперимент1.5Расчет10.5000.511.522.533.5Безразмерный прогиб в центре (z(0)/R)Рисунок 4Вид сбоку деформированной мембраны, полученный расчетным путемотображен на рисунке 5 в виде сплошных линий. Символом «звездочка»отмечены экспериментальные точки.91.5Q=1.801zQ=1.84Q=1.200.5Q=0.17000.20.40.60.811.2rРасчетная формаРеальный объектРисунок 5Аналогичные результаты получены для кольцевой мембраны,защемленной по внешнему и внутреннему контуру.
Для случая мембраны сжестким центром, нагруженной нормальным давлением (конструкциярассматривается как амортизирующее устройство) построены зависимости«осадка-вертикальная нагрузка на жестком центре». Для различных значенийдавления эти зависимости отображены на рисунке 6.6r0=0.55q=0.543Pq=1.52q=210-1q=2.500.511.52z02.533.54Рисунок 6В задаче о растяжении мембраны с жестким центром без поверхностнойнагрузки расчетные зависимости между осадкой и вертикальной нагрузкойбыли линейными, в отличии от результатов, представленных на рисунке 6.Форма растянутой мембраны представлена на рисунке 7. Символом«звездочка» отмечены экспериментальные данные.10Расчетная формаРисунок 7Реальный объектСферическая оболочка.
Для замкнутой сферической оболочкизависимость между внутренним давлением и относительным изменениемрадиуса определяется из соотношения 2T1 , R0 q 2 .Эта зависимость имеет точку экстремума для случая n<3. Для случая n=2на рисунке 8 эта зависимость изображена сплошной линией, символом«звездочка» отмечены экспериментальные точки. Аналогичные зависимостиполучены и для эллипсоидальных оболочек.600500q400300n=22001000012345Рисунок 8Задача о сжатии сферической оболочки растянутой нормальнымдавлением между двумя плоскостями и задача о растяжении сферическойоболочки в цилиндрической трубке решались с применением численныхметодов.
Зависимость между относительным изменением радиуса оболочки ивнутренним давлением для задачи о контакте с плоскостями отражена нарисунке 9. Символом «звездочка» отмечены экспериментальные точки.1187Давление65432100.20.40.60.81z(0)/z0Рисунок 9Вид сжатой плоскостями сферической оболочки при конкретномдавлении отображен на рисунке 10.P2Зона контактаz1Q=1.070-1-2-3-2-1P0x123Рисунок 10Зависимость междуотображена на рисунке 11.поперечнымиразмерамиизоной3Зона контакта2.521.510.5011.522.5Поперечный размерРисунок 111233.5контактаЗависимость между внутренним давлением и максимальным поперечнымразмером при растяжении сферической оболочки в трубке отображена нарисунке 12.1.5Q10.5Контакт0051015z(0)Рисунок 12Зависимость между поперечными размерами и зоной контакта такжеявляется линейной. Расчетные данные с точностью до 10% согласуются сэкспериментальными.Также в этой главе описана методика проведения эксперимента порастяжению сферической оболочки с отверстием нормальным давлением,решена соответствующая задача и проведено сопоставление теоретическихрезультатов с экспериментальными.
Приведены численные методы,используемые в работе, а также отмечены некоторые особенности численногорешения нелинейных краевых задач.Глава 5 посвящена прямоугольной мембране, растягиваемой в плоскостикраевыми нагрузками. Решается задача наложения малых деформаций набольшие в предположении, что основное напряженное состояние являетсяоднородным. Задача сводится к построению решения системы уравнения11 2 x10 2 A x10 2 2 x200 x1 x2 A 2 x20 2 0,0 x1 x2 x2 2 x10 2 x1 22 x1 2 x20 2, 0. x2в которой x1 , x2 — смещения в направлении координатных осей, апостоянные коэффициенты 11, A , , 22 выражаются через частныепроизводные от упругого потенциала.