Диссертация (Исследование печатных плат с многослойными диэлектрическими подложками и разработка микрополосковых СВЧ устройств на их основе), страница 13
Описание файла
Файл "Диссертация" внутри архива находится в папке "Исследование печатных плат с многослойными диэлектрическими подложками и разработка микрополосковых СВЧ устройств на их основе". PDF-файл из архива "Исследование печатных плат с многослойными диэлектрическими подложками и разработка микрополосковых СВЧ устройств на их основе", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "технические науки" из Аспирантура и докторантура, которые можно найти в файловом архиве НИУ ВШЭ. Не смотря на прямую связь этого архива с НИУ ВШЭ, его также можно найти и в других разделах. , а ещё этот архив представляет собой кандидатскую диссертацию, поэтому ещё представлен в разделе всех диссертаций на соискание учёной степени кандидата технических наук.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 13 страницы из PDF
Токи в направлении Y, будут представлены другимнабором базисных функций по оси Y. Когда в расчете применяются«треугольные» функции как базисные, то их максимальные значениясовпадают в одной точке, и они равны нулю в остальных узловыхточках.1004.2.3 Формулировка и алгоритм метода моментовРассмотрим случай, когда несколько проводящих объектовнаходятся в слоистой среде. Эта среда состоит из N параллельныхслоев между верхним полупространством z > 0 (обычно воздух) иземляной плоскостью z d N .Предположим, что плоскость соприкосновения двух слоевможет быть смоделирована как импедансная граница, на которойсуществует простая связь между тангенциальными составляющимиэлектрического и магнитного поля, а именно:E t ez Z s H t ,(4.4)где Z s – поверхностный импеданс.
Электрические и магнитныестенки включены в уравнение (4.4) как частные случаи при Z s 0 илиZ s соответственно [54, 78]. Существование импедансной стенкиподразумевает, что задача может быть решена без знания фактическихполей, которые могут существовать ниже конечной плоскостиz d N .Каждый слой считается изотропным, однородным и свозможнымипотерями,т. е.материалимееткомплекснуюдиэлектрическую проницаемость и комплексную магнитнуюпроницаемость .Аналогично предполагаем, что металлические проводники вслоистой среде характеризуются граничными условиями на своихповерхностях:n E Zs n J s ,(4.5)где Z s - поверхностный импеданс, равный нулю для идеальныхэлектрических проводников, n – вектор, нормальный к поверхностиS (рисунок 4.4),Js–поверхностныйток,существующийв101eпроводнике. Этот ток возбуждает поле E и, в свою очередь, создаетdотраженное поле E .
Суммарное поле в уравнении (4.5) – суммавозбуждаемых и рассеиваемых полей.Дифракционное поле E d в каждой точке может быть выраженос помощью двухмерной функции Грина GE ( r| r' ) :dE d (r ) G E (r| r ' ) I (r ' )dl' ,(4.6)где r – система полярных координат. Суммарное дифракционное полеполучаетсяинтегрированиемуравнения(4.6)поповерхностипроводников S.Рисунок 4.4 - Многослойная среда, которая включает несколькопроводящих объектов. Эти N слоев соприкасаются со средой, наполовинузаполненной воздухом, 0 < z < и импедансной стенкой при z d N102Строго говоря, включенные в данную среду проводникидолжны рассматриваться как диэлектрики, имеющие очень высокиеdомические потери, и каждое частное поле E явилось бы результатомэквивалентных магнитных токов, определенных на поверхностяхпроводников.
Однако, если проводимость очень высокая, этимимагнитными токами можно пренебречь.Окончательно граничное условие (3.5) приводится к видуn E e (r ) n G E (r| r ' ) J s (r ' )ds' Zs n J s ,S(4.7),которое является обобщенной формой интегрального уравненияэлектрического поля для неизвестного тока J s . Функция ГринаGE ( r| r' ) известна для простых форм, например, для прямоугольнойплощадки, это диаграмма направленности поля источника, близкого кточечному. Знак интегрирования в (4.7) – это суммирование полей отвсех площадок, по которым текут токи.Численные методы решения интегрального уравнения (4.7)сводятся к проекционным методам, к которым относится и методмоментов, являющийся развитием метода Галеркина [54].
В методеГалеркина базисные функции и функции тестирования идентичны. Вметоде моментов используется базисная треугольная функция идельта-функции, применяемые как весовые функции. Если базисные ивесовые функции различны, как в методе моментов, то правая частьсистемы уравнений приобретает как бы «момент», вместо нулевойправой части.Метод моментов преобразует интегральное уравнение (4.7) всистему алгебраических уравнений, которая решается численно.Отметимещераз,чтосначаламеталлическаяобластьразбивается на малые элементарные ячейки, и задаются простые103аппроксимации для поверхностного тока на каждой ячейке. Размерячеек зависит от характера и геометрии задачи. В любом случаелинейный размер ячейки не должен превышать одну десятую отдлины волны.Неизвестные токи нужно разложить в системе базисныхфункций. Чтобы заряд в пределах площадки был постоянным, токрастет линейно от одного края к другому.
В общем случаеповерхностный ток будет зависеть от двух координат x, y, но можноиспользовать базисные функции, которые внутри каждой ячейкипостоянны вдоль поперечной координаты. Это позволяет разложитьJ sx и J sy по координатам x и y, соответственно, но имеющийсясвязанный заряд в этом случае несингулярен.Матрицамоментовформируетсянаоснованиивесовойфункции. Существуют, по крайней мере, три возможные комбинациибазисных и весовых функций. С точки зрения использования видааппроксимации решения, можно считать, что метод моментов этосочетание треугольных базисных функций и метода Галеркина.Треугольная функция для двух составляющих поверхностноготока состоит также из двух компонентов J sx и J sy .
Согласноуравнению непрерывности, базисные функции для заряда q s имеютвид ступенчатых функций. Уравнения проверяются в этом случае,используя те же самые «треугольные» функции, в отличие от методаГалеркина, где базисные и весовые функции разные. Определимфункцию Ti как векторную треугольную функцию, связанную с двумясмежными ячейками Si и Si (рисунок 4.5). Границу этих двух ячеекобозначим как S j . В общем случае, нужно рассмотреть N x функций в104направлении x, и N y функций в направлении y.
Таким образом, общеечисло базисных функций равно N N x N yTi i 1,..., N xi N x 1,..., Nex Tix ,e y Tiy ,(4.8)Ток и заряд представляются в виде:NNq s i i ,J s i Ti ,гдеi(4.9)i 1i 1являются неизвестными коэффициентами, а функцииi Ti / jwстандартныйимеютметодформупрямоугольныхмоментовпозволяетмеандров.записатьДалеематричноеуравнение, которое получается подстановкой (4.9) в (4.7):M b .(4.10)Рисунок 4.5 - Продольные сегменты тестирования Ci , связывающиецентры смежных ячеек S i и S i . Поперечные сегменты Ci и Ciсодержат линии плотности зарядов в точках согласования105Элементы матрицы моментов M описываются выражением:mij aij vij I ij ,(4.11)где вклады излучаемых a, отражаемых v и омических (тепловых)потерь I равны соответственно:aij jw Ti ( ) G A ( | ') Tj ( ' )dS ' dS ,Sivij (4.12)Sj1 ( ) GV ( | ') j ( ')dS ' dS ,jw Si iSj(4.13)I ij Z s Ti ( ) Tj ( )dS .(4.14)SiТакимобразом,численнаяпроцедураформированияисоставления матрицы С является процессом создания, заполнения ирешения матрицы моментов.4.2.4 Формирование и численное решение матрицымоментовПрименениеметодамоментовдлярешенияэлектродинамической задачи – это применение вариационногоподхода, сводящегося к оптимизации вектора всевозможных решенийс целью минимизации сформулированной целевой функции.
В нашемслучае цель состоит в удовлетворении граничным условиям награницах каждой ячейки, на которые разбита анализируемаяструктура.Чтобы провести начальную аппроксимацию искомой функциираспределения тока J sx и J sy , необходимо выбрать набор базисныхтреугольных функций. Обозначим этот набор f1, f2, f3,...в областикорпуса по координатам M и L, и положим:106f n f n ,(4.15)nгде n – неизвестные постоянные коэффициенты, M и L – линейныеоператоры (матрицы), описывающие скалярную среду и связанныечерез собственные числа :L( f ) M ( f ) .(4.16)Операторы M и L зависят от формы проводника и корпуса.Подставляя (4.16) в (4.15), имеем: L( fnn) n M ( f ) .(4.17)Теперь предположим, что определена операция скалярногопроизведения (или проекция) [f, ], где – весовая функция.Тогда выбираем набор весовых функций 1, 2, 3 в области L иM и проводим тестирование для m областей (m – все ячейки, которыенужно «пересечь» со всеми другими с тем, чтобы удовлетворитьграничным условиям на всех границах).
Считаем, что для каждойточки m (т. е. на внутренних границах ячеек) эти проекции равны:n m , Lf n n m , Mf n ,n(4.18)nгде m = 1, 2, 3, ... могут быть записаны как элементы матрицы:l m .mnnmnn(4.19)Тем самым, матрица моментов имеет вид:107 1 ,M f1 1 ,M f 2 ... ... ,M f ,M f ... ...22, m mn 2 ... 1...... ............ ...(4.20)левая матрица lmn имеет вид (4.19), но с заменой M на L, векторстолбец n – вектор постоянных чисел.Уравнение (4.18) имеет решение, если:det| lmn mmn| 0 .(4.21)Итак, элементы матрицы [mmn] есть <i, Mf1>.
Эта проекция –интеграл каждой базисной (треугольной) функции, умноженной навесовую функцию i. Эта матрица трехмерная. Сначала находятсясвязи на первом слое, затем межслойные связи на основании условий(4.4) и (4.5).Так как матрицы моментов могут быть очень большими, то вкаждый момент времени только одна матрица моментов можетуместиться в оперативной памяти компьютера. Размер задачи, котораяможет быть решена EM Sight, определяется только общим объемомфизической памяти, доступной для хранения матрицы моментов.Матрица моментов - всегда симметричная матрица.