02 (Лекции все (в Ворде))
Описание файла
Файл "02" внутри архива находится в следующих папках: lekcii doc, Лекции. Документ из архива "Лекции все (в Ворде)", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "02"
Текст из документа "02"
Лекция 2
Сила взаимодействия между заряжеными телами определяется : законом Кулона, принципом суперпозиции.
Принцип суперпозиции – сила взаимодействия между двумя заряжеными телами не зависит от третьего тела. Сила взаимодействия между телами может иметь любое направление.
1
.3 Напряжённость эл-стат поля с заданным распределением заряда.
П
омещаем пробный заряд в различные точки пространства :
Н
апряженность не есть функция пробного заряда. Напряженностью электрического поля, создаваемого заданным распределением заряда в рассматриваемой точке, называют силу, действующую на еденичный точечный положительный заряд, помещённый в данную точку.
Реально E(r) находится интегрированием по объему заряженного тела.
Пример (бесконечная однородно заряженная плоскость). Здесь - поверхностная плотность заряда.
d
S=drdl=rddr
Для последнего равенства: в силу того, что существует диаметрально противоположный элемент:
П
ример (поле однородно заряженного диска)
d<<R, следовательно, E=/(20) (максимально приблизились - плоскость),
d>>R,следовательно, Е0
(пришли к точечному заряду)
Силовые линии электрического поля – линии, в каждой точке которых вектор Е касателен к ним.
При 21: rdr E (секущая касательная)
Пример: Найти уравнение силовых линий
Cиловые линии всегда имеют источники в виде заряда.
1.4 Потенциал электрического поля заряженного тела.
Рассмотрим х-овую компоненту:
Математически: градиент – производная по направлению.
1.5 Физический смысл электрического потенциала.
Перенесём единичный положительный заряд q из точки N в точку M квазиравновесным образом (через цепь равновесных состояний).
Тогда :
Е
сли рассматривать работу сил электрического поля (которые антипараллельны со внешними), то :