УТС3.5 (Лекционный курс)
Описание файла
Файл "УТС3.5" внутри архива находится в следующих папках: Лекционный курс, Разд_3. Документ из архива "Лекционный курс", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "управление техническими системами (утс)" из 8 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "управление техническими системами (утс)" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "УТС3.5"
Текст из документа "УТС3.5"
Колебательное звено является наиболее “интересным” из всех типовых звеньев, во-первых, за счет “сильной похожести” по своим динамическим свойствам на более сложные реальные САУ (САР), во-вторых, близкой идентичности переходных процессов в звене к аналогичным в реальных САР, и, в-третьих, существенной зависимости динамических свойств от величины параметра звена.
Уравнение динамики звена описывается уравнением, аналогичным рассмотренном в предыдущем разделе (апериодическое звено второго порядка):
причем T1 < 2T2, т.е. D = T12 − 4T22 ≤ 0
Учитывая, что D ≤ 0, удобнее представить уравнение динамики в другой форме, а именно:
Введем новые параметры: T ≡ T2 и β = T1 / 2T2 , где β − параметр (коэффициент) затухания (демпфирования (0 ≤ β ≤ 1)).
Будем в дальнейшем называть “β” − коэффициентом демпфирования или параметром затухания. Подставляя новые параметры в (3.5.1)
Наиболее удобная форма представления уравнения динамики.
Учитывая, что x(t) X(s); y(t) Y(s) и т.д.
− уравнение динамики в изображениях Лапласа.
Отсюда выражение для передаточной функции:
передаточная функция колебательного звена.
Еще раз подчеркнем, что параметр (коэффициент) затухания (демпфирования) 0 ≤ β ≤ 1, причем при β = 1 − свойства колебательного звена совпадают с аналогичными свойствами соответствующего апериодического звена 2-го порядка, а при β = 0 − звено выражается в консервативное, в котором могут существовать незатухающие гармонические колебания.
Выражение для АФЧХ получается после подстановки в (3.5.3) значения s = i·ω =>
Выражения для вещественной и мнимой частей принимают вид:
Опуская выкладки запишем выражение для A(ω) и φ(ω)
Анализ формул (3.5.7 − 3.5.9) показывает, что:
Одной из главных особенностей АФЧХ является возможность существования экстремума в зависимости A(ω) => Выполним исследование на экстремум =>
Очевидно, что ωм существует (т.е. є Rе), если (1-2β2) ≥ 0 =>
Если β < − A(ω) имеет max, если β > − экстремума в зависимости A(ω) − нет.
Анализ вышеприведенных соотношений показывает, что при β < ( β ≤ 0,707 ) график A(ω) имеет “горб”, который при уменьшении β “усиливается” и при β → 0 A(ω) → ∞, что означает “разрыв” в зависимости A(ω).
Частоту ωм будем отождествлять с тем значением частоты входного гармонического воздействия при которой имеет место максимальное значение амплитуды выходного сигнала.
Подставляя выражение для ωм (формула (3.5.10)) в выражение (3.5.8), получаем:
Данная формула работает только при
Очевидно, что если β ↓ , A(ωм) ↑, а при β → 0, A → ∞.
Поскольку β = T1 / 2T2 , то очевидна ‘роль’ постоянных времени : => T2 – ‘раскачивает’ колебания, а T1 − ‘демпфирует’ их. => рассмотрим соответствующие графики :
Обозначения: 1 - = 1; 2 - = 0.8; 3 - = 0.707; 4 - = 0.6; 5 - = 0.4; 6 - = 0.2;
Данные графики аналогичны для случаев резонансов в теоретической механике, физике, электротехнике и т.д.
Величину ω = 1 / T принято называть частотой свободных колебаний и обозначать: ω0 = 1/T
В звене при β = 0 устанавливаются незатухающие колебания с частотой ω0, а само звено вырождается в консервативное.
Подставляя различные значения ω в формулу (3.5.6) или (3.5.7) построим годограф АФЧХ на комплексной плоскости:
годограф консервативного звена. ‘легко показать’, что ω4 = 1 / T
Построение ЛАХ ≡ Lm(ω) не может быть сделано так просто, как для предыдущих позиционных звеньев, т.е. отрезками прямых.
Будем использовать для построения графика ЛАХ нормированную (безразмерную) частоту , где ω0 − частота свободных колебаний, имеющим место в консервативном звене со следующим уравнением динамики:
Введя новую переменную в выражение для Lm(ω) =>
Такая форма представления позволяет ‘свести’ различные ЛАХ при различных Т к автомодельному виду (‘универсальному’ виду графиков).
На рисунке ниже представлен график Lm(ω) в форме (3.5.12), построенный фактически в логарифмических координатах, причем коэффициент усиления K=1.
Подчеркнем, что при такой форме представления все ЛАХ при различных T1 и T2 можно “собирать вместе”.
Величина Hm (см. рис.) называется превышением:
− превышение при частоте ω = ωm
Если , то в упрощенных расчетах величину превышения Hm можно оценить, как:
при ω = ωm (эта формула для “ярко выраженных” “горбов”).
Вычислим переходную функцию звена h(t) =>
воспользуемся формулой Хэвисайда.
т.к. нет повторяющихся полюсов, т.е. Kj = 1 =>
Для вычисления составляющей при j = 1 удобнее использовать второй вариант формулы (3.5.15) =>
Замечая много общих сомножителей в слагаемых для j = 2, 3 => суммируем составляющие при j = 2 и j = 3 =>
подставляя значения m и n =>
подставляя все составляющие в формулу (3.5.15) =>
Величина называется частотой собственных колебаний (0 < β < 1).
Таким образом в описании колебательного звена появилось три “новых” частоты =>
ωm < ωc < ω0
Рассмотрим предельные случаи для β (т.е. β = 1 и β = 0)
Если т.е. собственных колебаний в звене нет, т.е. процесс без колебательный.
− переходная функция консервативного звена
=>
Если возникают “трудности” со вторым слагаемым в круглых скобках формулы (3.5.16) => раскрываем неопределенность типа
эта формула соответствует
также аналогичной формуле
для апериодического звена 2-го
порядка при D = 0
(совпадающие полюса).
− необходимо доказать (вывести) эту формулу!!!!!
Дифференцируя во времени формулы (3.5.16 − 3.5.18) найдем соответствующие весовые ( w(t)) функции:
Примерами колебательного звена можно считать:
-
R − C − L – цепь =>
-
упругие механические передачи;
-
гироскопический “маятник”;
-
управляемый двигатель постоянного тока (при некоторых условиях).