Одномер.,73-75 (Лекции (много вордовский файлов))
Описание файла
Файл "Одномер.,73-75" внутри архива находится в папке "Лекции (много вордовский файлов)". Документ из архива "Лекции (много вордовский файлов)", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "механика жидкости и газа (мжг или гидравлика)" из , которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "механика жидкости и газа (мжг или гидравлика)" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Одномер.,73-75"
Текст из документа "Одномер.,73-75"
Раздел. 6. | ОДНОМЕРНОЕ СТАЦИОНАРНОЕ |
Если все динамические и термодинамические величины газового потока являются функциями только одной координаты и времени, то такой поток называют одномерным.
Для приближенных расчетов газовых потоков по трубам пользуются упрощенной схемой: принимая вектор скорости в данном сечении трубы (или канале) направленным вдоль оси, а величины w, p, , Т постоянными по сечению, рассматривают их изменяющимися от сечения к сечению канала, причем закон изменения площадей сечения вдоль оси известен. В этом случае система уравнений одномерного течения будет:
Поток будем считать адиабатическим, а газ совершенным и идеальным. При этих условиях движение газа можно называть изоэнтропическим. Тогда уравнение движения перейдет в уравнение Эйлера:
С
помощью этих уравнений установим дифференциальные соотношения между изменением скорости и площади сечения трубы. Приведем (6.2) к виду
и
возьмем от (6.3) логарифмический дифференциал. Тогда
П
одставив (6.5) в (6.4), запишем:
– уравнение Гюгонио.
Из уравнения (6.6) вытекают следствия:
-
если М < 1, то знак при dwx противоположен знаку при dS, т. е. в случае дозвукового течения газа (так же, как и в случае несжимаемой жидкости) с возрастанием площади сечения трубы скорость его движения уменьшается и, наоборот, при уменьшении сечения скорость увеличивается;
-
если М > 1, то знаки при dwx и dS одинаковы по значению, т. е. в случае сверхзвукового течения газа в сужающейся трубе скорость его движения уменьшается, а в расширяющейся трубе – увеличивается. Этот парадоксальный на первый взгляд результат объясняется тем, что при расширении газа плотность его настолько сильно уменьшается, что произведение S в равенстве (6.3), несмотря на S, все же тоже уменьшается, что и приводит к w;
-
если М = 1, w = aзв, то dS = 0; соответствующее сечение трубы будет критическим. Условие dS = 0 совпадает с необходимым условием экстремума площади сечения. Нетрудно понять, что Sкр будет минимальным, так как при подходе к максимальному сечению дозвуковое течение газа замедляется, а сверхзвуковое – усиливается. Это никак не может привести к течению со скоростью звука в критическом сечении;
-
если dS = 0 и сечение экстремально (максимально или минимально), то либо М = 1, w = aзв и, следовательно, это сечение критическое, либо М 1, а dw = 0.
В последнем случае, каким бы ни было движение – дозвуковым или сверхзвуковым, скорость в экстремальном сечении становится тоже экстремальной: при дозвуковом течении газа – минимальной в максимальном сечении и максимальной в минимальном сечении; при сверхзвуковом течении, наоборот, в максимальном сечении скорость максимальная, в минимальном – минимальная.
Из п. 4 становится ясной идея профилирования сопла в ЖРД. В камере сгорания ЖРД дозвуковой разгон достигает Sкр, а затем идет сверхзвуковое расширяющееся сопло.
Р
Рис. 40. Жидкостной ракетный двигатель
ассмотрим изменение параметров по длине сопла ЖРД (рис. 40). Конструктивно ЖРД выполняются следующим образом. Жидкое горючее и
окислитель подаются в камеру сгорания двигателя, где в результате горения топлива образуются газообразные продукты высокой температуры. В сопле они расширяются от давления в камере P0 до давления на срезе сопла P1
и вытекают в окружающую среду с большой скоростью. Истечение газов из сопла и является причиной возникновения реактивной силы двигателя. Обозначим параметры в камере сгорания, в критическом сечении и на выходе. Если в камере сгорания будет предварительный тепловой разгон, то необходимо брать параметры заторможенного потока.
С
вязь между основными параметрами в камере сгорания и на выходе дается известными изоэнтропическими формулами:
где – показатель изоэнтропического расширения газа определенного рабочего тела (т. е. при заданном топливе).
В
жидкостном реактивном двигателе
В
критическом сечении струи М1 = 1. Следовательно, из (6.7) получим связь между параметрами в критическом сечении и в камере:
И
з уравнений (6.7) и (6.8) можно получить связь между параметрами в критическом сечении и на выходе:
74