63359 (Характеристики компонентов волоконно-оптических систем передачи), страница 4
Описание файла
Документ из архива "Характеристики компонентов волоконно-оптических систем передачи", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "коммуникации и связь" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "книги и методические указания", в предмете "коммуникации и связь" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "63359"
Текст 4 страницы из документа "63359"
а) Ступенчатое многомодовое волокно
б) Ступенчатое одномодовое (слева)
в) Одномодовое волокно волокно со смещенной дисперсией или NZDSF (справа)
Рис. 15. Типы оптических волокон
В многомодовом волокне используется окно прозрачности 850 и 1310 нм.
Основные стандарты, использующиеся в ВОЛС
-
многомодовое градиентное волокно 50/125
-
многомодовое градиентное волокно 62,5/125
-
одномодовое градиентное волокно >SF 8-10/125
-
одномодовое волокно со смещенной дисперсией 8-10/125
-
одномодовое волокно с ненулевой смещенной дисперсией (схоже с предыдущим типом) (табл.1).
Таблица 2.1
Стандарты оптических волокон и области их применения
Волокно | ||||
Многомодовое волокно | Одномодовое волокно | |||
Стандарт | Область применения | Стандарт | Область применения | |
ММF 50/125 Градиентное волокно | ЛВС (Ethernet, Fast/Gigabit Ethernet, FDDI, ATM) | SF (NDSF) Cтупенчатое волокно | Протяженные сети (Ethernet, Fast/Gigabit Ethernet, FDDI, ATM, магистрали SDH) | |
MMF 62.5/125 Градиентное волокно | ЛВС (Ethernet, Fast/Gigabit Ethernet, FDDI, ATM) | DSF Волокно со смещенной дисперсией | Сверхпротяженные сети, супермагистрали (SDH, ATM) | |
NZDSF Волокно с ненулевой смещенной дисперсией | Сверхпротяженные сети, супермагистрали(SDH, ATM), полностью оптические сети |
3. ОСНОВЫ ФОТОМЕТРИИ
3.1. Свет и его основные свойства
Спектр электромагнитных излучений представлен на рисунке. К оптическому диапазону традиционно относят электромагнитные волны длиной м. Однако практически из данного диапазона средствами оп-тоэлектроники используется область 0,1-100 мкм. Это обстоятельство не является случайным. По энергетической шкале данному диапазону соответствует область энергий 0,01-10 эВ. Кванты света с такой энергией способны возбуждать только валентные электроны в собственных и примесных полупроводниках. Действительно, ширина запрещенной зоны широкозонных полупроводников составляет единицы электронвольт, а энергия возбуждения примесных атомов в германии и кремнии - сотые доли электронвольт. Вне этого интервала энергий взаимодействия света с веществом носят качественно иной характер. Так, при углублении в коротковолновую область спектра начинает сказываться возбуждение электронов внутренних оболочек атома, а в длинноволновой области, когда фотоны уже не способны ионизировать атомы вещества, их воздействие проявляется в виде экситонной и фотонной генерации. Весь оптический диапазон разбит на три основные области:
1) 0,75 мкм - инфракрасная (ИК);
2) 0,395 0,75 мкм - видимая (видимый свет);
3) 0,395 мкм - ультрафиолетовая (УФ).
Каждая из этих областей делится на несколько поддиапазонов (см. рис. 1.1).
Как известно, свет обладает одновременно волновой и корпускулярной природой. В волновом аспекте он представляет собой электромагнитные колебания, излучаемые атомами вещества при изменении их энергетического состояния. Эти волны распространяются в вакууме со скоростью с = 299792458 м/с, а в веществе с меньшей скоростью где показатель преломления среды. Частота V и длина волны А. связаны соотношением т.е. в вакууме
Световая монохроматическая волна создается взаимно ортогональными и синусоидально изменяющимися во времени и пространстве электрическим и магнитным полями, перпендикулярными направлению ее распространения. Световая волна может быть когерентной, если все атомы вещества излучают волны, фаза и направление распространения которых совпадают, либо некогерентной, если каждый атом излучает оптическую волну, имеющую независимые фазу и направление распространения, случайным образом меняю щиеся во времени. Фотоны рассматриваются как корпускулы, когда речь идет о взаимодействии света с веществом. В этом случае монохроматическое излучение можно представить как поток элементарных частиц, каждая из которых обладает элементарной энергией , где = 6,626 • 10-34 Дж • с - постоянная Планка. В веществе электроны связаны с атомами, и чтобы стать свободными, они должны получить энергию , равную энергии их связи. При поглощении фотона атомом происходит освобождение электрона, если т.е. . Максимальная длина волны излучения, способная вызвать освобождение электрона, называется пороговой длиной волны т. е. [мкм] = 1,237/ [эВ].
Таблица 3.1 Основные энергетические и фотометрические величины
Рис. 3.1. Спектр электромагнитных излучений [1]
3.2 Энергетическая фотометрия
Величины, относящиеся к оптическому излучению, можно оценивать либо с учетом произведенного зрительного впечатления (визуальная фотометрия), либо исключительно по количеству энергии, ее распределению в пространстве и времени (энергетическая фотометрия). Основным параметром системы энергетических величин является поток излучения - средняя
мощность, передаваемая оптическим излучением за время, значительно большее периода электромагнитных колебаний.
Спектральный состав излучения характеризуется спектральным распределением потока излучения - функцией . Таким образом, мощность, переносимую потоком излучения во всем интервале длин волн, определяют
Основные величины, характеризующие энергетические и визуальные параметры оптического излучения, приведены в табл. 1.1 [2, 3].
В некоторых случаях, когда в качестве основного параметра при описании энергетической системы принимают энергию излучения, связь энергии с потоком излучения можно записать в дифференциальной форме
Оба варианта описания равнозначны и отличаются разве что формой написания основных формул. Рассмотрим подробнее основные фотометрические величины.
Энергетическая сила света (сила излучения) - пространственная плотность потока излучения, определяемая отношением потока излучения к телесному углу (в стерадианах), в пределах которого заключен этот поток
где - телесный угол, имеющий в вершине источник излучения, определяется как отношение площади сферической поверхности внутри конуса этого угла к квадрату радиуса сферы (рис. 1.2)
Энергетическая светимость Мс(поверхностная плотность потока излучения) - поток излучения, отнесенный к единице площади излучающей поверхности
где - площадь поверхности источника излучения. Необходимо отметить,
что светимость недостаточно полно характеризует параметры излучателя, и для полной характеристики необходимо знать направленность потока излучения.
Энергетическая яркость -сила излучения с единицы излучающей поверхности в данном направлении, отнесенная к площади ортогональной проекции излучающей поверхности на плоскость, перпендикулярную указанному направлению (рис. 3.2)
где - угол между нормалью К излучающей поверхности и направлением, в котором производится изме-
„с. 3.2. Пояснения к определению силы света
рение силы излучения; - энергетическая сила света в направлении
- площадь элемента поверхности источника. Необходимо отметить, что яркость не является основной характеристикой источника. Например, у двух излучателей, обладающих одинаковой яркостью, но разной площадью светящейся поверхности, можно с помощью оптической системы уравнять наблюдаемые площади свечения. В этом случае излучатель с большей активной площадью окажется ярче в число раз, равное отношению (если
Энергетическая освещенность (плотность мощности) - мощность потока излучения, приходящаяся на единицу площади облучаемой поверхности
где - площадь облучаемой поверхности.
В случае, когда приходится иметь дело с равнояркими источниками, для определения силы света и потока излучения от тел простой формы легко получить следующие расчетные формулы:
Рис. 1.4. Диаграммы направленности равноярких излучателей: а - плоского; б - шарообразного; в – цилиндрического
-
для плоской излучающейв одну сторону площадки (рис. 1.4, а)
-
для цилиндра с неизлучающимиторцами (рис. 1.4,в)
Связь между интегральными и спектральными характеристиками определяется выражениями
3.3 Визуальная фотометрия
При определении мощности излучения по производимому им световому ощущению, т.е. по реакции глаза человека, пользуются световым потоком и другими соответствующими величинами (см.табл.1.1). Причем учет чувствительности глаза к различным участкам видимого спектра производится с помощью кривой относительной спектральной световой эффективности У(Х) (старое название - кривая дневной видности) (рис. 1.5).
Для длины волны = 0,555 мкм эта чувствительность максимальна: = 1,0. Различные величины в визуальной фотометрии можно оценить умножением соответствующей энергетической величины на коэффициент где - кривая видности, а - эмпирический коэффициент, который взят из определения канделы*. Тогда
для монохроматического излучения с диной волны можно записать
Для непрерывного спектра излучений полный поток можно получить суммированием потоков, соответствующих различным длинам волн спектра
где величина представляет собой поток заключенный в диа-
пазоне от Если в качестве пределов интегрирования подставить
значения 0,38 и 0,76 мкм, соответствующие границам видимого диапазона, то можно оценить эффективный поток для человеческого глаза. Аналогичным образом может быть проведена оценка и для любого другого селективного фотодетектора. В этом случае в формулу (1.17) необходимо подставить вместо кривой видности функцию относительной спектральной чувст-
Выражения, аналогичные (1.16) и (1.17), можно записать для любой величины в визуальной фотометрии из соответствующей ей энергетической величины Тогда для монохроматического излучения