Dmitriev4 (Лекции Дмитриева), страница 2
Описание файла
Файл "Dmitriev4" внутри архива находится в папке "Лекции Дмитриева". Документ из архива "Лекции Дмитриева", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "математический анализ" из 4 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. .
Онлайн просмотр документа "Dmitriev4"
Текст 2 страницы из документа "Dmitriev4"
Предположим, что существуют две собственные функции и . Тогда они должны быть линейно независимы. Но при выполняется граничное условие
Т.к. отличное от нуля решение , то однородная алгебраическая система должна иметь определитель, равный нулю. Следовательно,
возможна только одна собственная функция для данного .
Т е о р е м а 25.2. Собственные функции и для разных собственных значений ортогональны с весом , т.е.
Д о к а з а т е л ь с т в о.
Т.к. и удовлетворяют одним и тем же краевым условиям, то из формулы Грина имеем
что и требовалось доказать.
Т е о р е м а 25.3. Для граничных условий I или II рода (или ); (или ) и при все собственные значения задачи Штурма - Лиувилля положительны, .
Д о к а з а т е л ь с т в о.
Умножим уравнение Штурма - Лиувилля при на и проинтегрируем по . Тогда
Откуда найдем:
Проинтегрировав по частям и учитывая граничные условия, получим;
Окончательно получим:
Д о п о л н е н и е. Результат теоремы 25.3 переносится и на третье краевое условие , если и на условие , если .
п.26. Редукция задачи Штурма-Лиувилля к
интегральному уравнению.
Запишем задачу Штурма - Лиувилля в виде неоднородной задачи:
Т.к. не является собственным значением, следовательно, с помощью функции Грина (22.7) имеем:
Если ввести новую функцию , то интегральное уравнение запишется в виде:
Т.к. , то ядро , т.е. (26.2) – интегральное уравнение с симметричным ядром, и мы можем использовать теорию Шмидта.
Интегральное уравнение (26.2) является интегральным уравнением Фредгольма второго рода с симметричным ядром. Интегральное уравнение (26.2) эквивалентно задаче на собственные значения (26.1), т.е. решение (26.2) является решением (26.1) и наоборот.
Из теории интегральных уравнений с симметричным ядром:
1. Если число собственных значений интегрального уравнения (26.2) конечно, то ядро уравнения называется вырожденным и представимо в виде:
2. Справедлива теорема Гильберта - Шмидта: если правая часть интегрального уравнения
функция истокообразно представима, т.е. такая, что
то может быть разложена в абсолютно и равномерно сходящийся на ряд по собственным функциям интегрального уравнения
Т е о р е м а 26.1. Ядро интегрального уравнения (26.2) является невырожденным, а, следовательно, у него и у задачи Штурма - Лиувилля существует бесконечное (счетное) множество собственных значений и соответствующая им бесконечная последовательность собственных ортонормированных функций.
Д о к а з а т е л ь с т в о.
Предположим, что ядро вырожденное
Интегральное уравнение (26.2) имеет собственные функции те же, что и дифференциальное уравнение они непрерывны и дифференцируемы на .
Тогда из (26.4) тоже непрерывная дифференцируемая функция, но это противоречит условию скачка при . Следовательно, – невырожденное ядро и имеет и – счетное число собственных значений и собственных функций. Функции – ортонормированные
п.27. Решение неоднородного интегрального уравнения с симметричным ядром. Теорема Стеклова.
Используя теорему Гильберта-Шмидта, мы можем получить решение неоднородного интегрального уравнения (26.4) в виде разложения по собственным функциям . Умножив скалярно (26.4) на , получим
Т.к. ядро симметрично, то, согласно определению собственных функций (26.6), получим:
Подставив (27.2) в (27.1), найдем
или
Откуда получаем
Зная , мы можем найти решение неоднородного интегрального уравнения:
Эта формула работает для истокообразно представимых .
Разложением решения задачи по можно решать неоднородные дифференциальные уравнения. Обоснованием этого является следующая теорема.
Т е о р е м а 27.1. Теорема Стеклова.
Если дважды непрерывно дифференцируемая на функция удовлетворяет однородным граничным условиям и , то она разлагается в абсолютно и равномерно сходящийся на ряд по собственным функциям задачи Штурма - Лиувилля.
Д о к а з а т е л ь с т в о.
Т.к. – дважды непрерывно дифференцируемая функция, то , где – непрерывная функция. Т.к. удовлетворяет краевым условиям, то она представима через функцию Грина в виде:
т.е. – истокообразованное представление функции по теореме Гильберта-Шмидта
Используя теорему Стеклова, мы можем решать неоднородную краевую задачу разложением по собственным функциям.
Имеем задачу
и не является собственным значением.
Учитывая, что
получим
Откуда находим
или
Мы получили выражение для решения нашей задачи через правую часть и собственные функции, соответствующей задачи Штурма-Лиувилля.
п.28. Поведение решения задачи Штурма-Лиувилля при , если .
Тогда относительно и – линейно независимых решений задачи Штурма - Лиувилля. можно доказать следующее утверждение.
Л е м м а 28.1.
Если при и – ограничена, при , а ограничено (или может при ), то для ограниченного в точке решения задачи Штурма - Лиувилля выполняется условие
Д о к а з а т е л ь с т в о.
Откуда
Покажем, что – непрерывно и ограничено на , причем .
2. Случай при , – дифференцируемая функция. Легко показать, что ограниченная монотонна при , где , (т.к. , то такое, что при ), Если немонотонна при , то она имеет или отрицательный или положительный .
Пришли к противоречию монотонна при
– монотонна ( – монотонна) и имеет конечный или бесконечный предел. Если предел , то согласно случаю 1 он Окончательно
Л е м м а 28.2.
Если и – линейно независимые решения уравнения , а , то, если – ограниченная функция, , то – неограниченная функция при .
Д о к а з а т е л ь с т в о.
Если при , то интеграл расходится при – неограничена при . Если при , то имеем неопределенность, которую раскрываем по Лопиталю
согласно лемме 28.1.
Л е м м а 28.3.
Если в лемме 28.2 функция при , а , то
Д о к а з а т е л ь с т в о.
по теореме о среднем . Интегрируя получим искомое.
п.29. Уравнение Бесселя. Построение решения в виде степенных рядов.
Уравнением Бесселя называется уравнение
– называется цилиндрической функцией -го порядка. Т.к. , то одна цилиндрическая функция ограничена, а другая имеет особенность при .
Решение уравнения Бесселя легко получить в виде степенного ряда. Из (29.1) имеем
Представим
Подставим в уравнение, тогда
или
Таким образом определяется с точностью до постоянного множителя.
При выборе получим Бесселеву функцию первого рода -го порядка.
имеем
Это при , а при отрицательных имеем – целое)
Это продолжение Г(х) на отрицательное, но нецелое. – ограниченное решение, – неограниченное решение. Это линейно независимые решения.
Если , то легко показать, что ,
При целых линейно независимой функцией к является функция Неймана или функция Бесселя второго рода n-го порядка.
73