1_1_Литографические методы в нанотехнологии (Лекции от Цветкова), страница 4
Описание файла
Файл "1_1_Литографические методы в нанотехнологии" внутри архива находится в папке "Лекции от Цветкова". Документ из архива "Лекции от Цветкова", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "технология и оборудование микро и наноэлектроники" из 6 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "технология и оборудование микро и наноэлектроники" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "1_1_Литографические методы в нанотехнологии"
Текст 4 страницы из документа "1_1_Литографические методы в нанотехнологии"
Для оценки Z используют второй критерий Рэлея, который формулируется следующим образом: в оптической системе, создающей сферическую волновую поверхность с центром в точке M, можно допустить расфокусировку Z = MM1 при условии, что расстояние между волновой поверхностью и сферой сравнения S с центром в точке M1, измеренное по краю выходного зрачка, не превосходит величину /4 (рис. 16).
Д
ля этого необходимо, чтобы предельное значение Z составляло
Из формул (4) и (5) следует, что повышение разрешения оптической системы за счет увеличения апертуры ведет к резкому уменьшению глубины резкости объектива. Часто этот параметр не превышает 1…3 мкм, поэтому для компенсации неплоскостности пластин необходимо применять системы автофокусировки.
Следует подчеркнуть, что разрешающая способность и глубина резкости, рассчитанные по вышеприведенным формулам, описывают теоретические пределы этих параметров.
Качество реальной оптической системы характеризуется степенью соответствия основных параметров объекта и его изображения, сформированного системой.
Т
иповым тестовым объектом микролитографии является решетка с одинаковыми прозрачными и непрозрачными полосами (линиями) (рис. 17, а).
В этом случае разрешение эквивалентно пространственной частоте решетки с шагом P: .
Как показано на рис. 17, б пространственное изображение фотошаблона после прохождения оптической системы размывается в зависимости от ее основного параметра - числовой апертуры.
Для оценки качества пространственного изображения в оптике используют понятие модуляция, т.е. отношение амплитуды распределения интенсивности Ia к среднему значению Im (рис. 17, в). Часто применяется также эквивалентное понятие контраст, выражаемое через максимальное Imax и минимальное Imin значение интенсивности изображения (рис. 17, в):
При определении разрешающей способности фотолитографии особое значение приобретает граница проявленного и непроявленного участков - клин проявления.
Поэтому к числу основных параметров фоторезиста относится контраст. Для позитивного фоторезиста этот параметр определяется относительной разницей между экспозицией E1, после которой фоторезист начинает проявляться, и экспозицией E0, получив которую фоторезист проявляется полностью, на всю толщину пленки.
По мере увеличения экспозиции толщина слоя фоторезиста, остающегося после проявления, уменьшается (рис. 18, а). Зависимость, связывающая остаточную толщину этого слоя с величиной экспозиции (обычно ее логарифмом) называется характеристической кривой (рис. 18, а).
Наклон касательной к нормированной характеристической кривой используют для количественной оценки контраста (рис. 18, б):
где E1 - доза начала проявление фоторезиста,
E0 - доза полного проявления фоторезиста
Контраст фоторезиста является количественным показателем того, насколько хорошо он преобразует размытое пространственное изображение в четкий микрорельеф. Обычно контраст позитивных резистов составляет
. В этом случае экспозиция E0 в 101/3 - 102/3 больше, чем E1.
В микролитографии контраст (модуляция) оптического изображения совместно с контрастом фоторезиста существенно влияют на разрешение всего литографического процесса. Изображения с высоким оптическим контрастом имеют меньший клин проявления. С другой стороны, уменьшение разницы между E0 и E1 (показано пунктиром), т.е. повышение контраста фоторезиста, также делает изображение более резким.
Часто значения E0 и E1 используют для получения параметра, аналогичного модуляции изображения в оптической системе. Модуляцию фоторезиста Tf можно определить как
Чем меньше значение Tf , тем более резкими получаются края микрорельефа и, соответственно, возможно достижение более высокого разрешения. В любом случае, для получения микрорельефа в фоторезисте необходимо обеспечить T > Tf . У фоторезистов, согласованных с источниками излучения в диапазоне g, h, i линий, контраст составляет , при этом модуляция равна Tf = 0,36...0,5. Поэтому на значение оптического контраста накладывается ограничение .
3.4. Моделирование деструкции и проявления позитивного фоторезиста
Позитивные фоторезисты, наиболее широко применяющиеся в прецизионной фотолитографии, обычно состоят из трех компонентов: базового полимера, светочувствительной составляющей (ингибитора), легко испаряющегося растворителя.
Процесс формирования изображения в фоторезисте делится на два этапа: экспонирование и проявление. Экспонирование - это оптический процесс, который вызывает в фоторезисте необратимые химические видоизменения, для позитивного резиста - разрушение светочувствительной составляющей ингибитора.
Для количественного описание профиля формируемого изображения необходимо однозначно преобразовывать результат оптического экспонирования в профиль фоторезиста после проявления, т.е. необходимо моделирование физико-химических процессов, происходящие в фоторезисте при экспонировании.
Особенностью позитивных фоторезистов на основе нафтохинондиазидов является то, что в них поглощение излучения определяется концентрацией ингибитора и уменьшается по мере его разрушения. Этот процесс локализован в пределах того участка фоторезиста, в котором произошло разрушение ингибитора. Таким образом, коэффициент поглощения в данном случае будет зависеть от расположения участка фоторезиста по толщине слоя и от времени экспонирования.
Введем параметр M(z,t) , характеризующий концентрацию ингибитора (для любой координаты z и времени t) по отношению к его концентрации перед экспонированием. Пренебрегая малым рассеянием света в пленках фоторезистов можно записать следующее общее выражение для коэффициента поглощения:
В этом выражении A и B - экспериментально определяемые для каждого фоторезиста параметры, характеризующие, соответственно, зависящую и независящую от экспозиции составляющие коэффициента поглощения.
В соответствии с моделью Dill'a законы Бугера - Ламберта – Бера для анализа фотохимических процессов в позитивном фоторезисте имеют вид:
где I(z,t) – интенсивность излучения на глубине z в момент времени t;
a1, а2, а3 – молярные коэффициенты поглощения соответственно
ингибитора, полимера и продуктов реакции;
m1(z,t), m2(z,t), m3(z,t) – молярные концентрации соответственно
ингибитора, полимера и продуктов реакции.
Разрушение ингибитора описывается уравнением:
где С – относительная скорость разрушения ингибитора, приходящаяся на единицу интенсивности.
Следует учесть дополнительные условия и предположения:
I(0,t)=I0 - постоянная интенсивность источника
m1(z,0)=m10 – начальная концентрация ингибитора
m2(z,t)=m20 – однородность и постоянство полимера, который не
осветляется при экспонировании
m3(z,t)=m10-m1(z,t) – преобразование одного моля ингибитора в 1 моль продуктов реакции
С их учетом получаем:
Проведем нормирование:
- относительная концентрация ингибитора
В результате получаем основные рабочие уравнения, описывающие поглощение излучения и деструкцию ингибитора:
К этим уравнениям применимы следующие граничные условия (перед экспонированием):
M(z,0)=1; (15)
И граничные условия (на разделе резист - воздух):
I(0,t)=I0; (17)
Условия (13) - (16) позволяют провести численное интегрирование уравнений для I(z,t) и M(z,t) при подстановке заранее определенных значений А, В, С и I0 .
Для численного решения уравнений (13), (14) следует перейти от дифференциальной формы к конечным разностям ( рис. 19).
Экспериментально установлено, что скорость проявления фоторезиста в точке (x,z) может быть выражена через степень разрушения ингибитора в этой точке следующей зависимостью:
(19)
Полученное в предыдущем разделе распределение скоростей проявления V(x,z) по ячейкам экспонированного участка фоторезиста является основой для моделирования процесса проявления.
Процесс проявления можно описать, представив объем проявляемого
фоторезиста в виде матрицы, состоящей из прямоугольных ячеек.
Обычно при этом принимаются три главные гипотезы:
1. Проявитель не проникает за линию фронта проявления пленки, или, если такое проникновение и происходит, то виде диффузии на расстояния порядка размера элементарной молекулы полимера (~100A)