[9] Магнитные Материалы (Материалы с сайта Арсеньева), страница 7
Описание файла
Документ из архива "Материалы с сайта Арсеньева", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "материалы и элементы электронной техники" из 6 семестр, которые можно найти в файловом архиве НИУ «МЭИ» . Не смотря на прямую связь этого архива с НИУ «МЭИ» , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "остальное", в предмете "материалы и элементы электронной техники" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "[9] Магнитные Материалы"
Текст 7 страницы из документа "[9] Магнитные Материалы"
К термомагнитным материалам относятся сплавы на основе Ni-Cu, Fe-Ni и Fe-Ni-Cr, Их применяют для компенсации температурной погрешности в установках, вызываемой изменением индукции постоянных магнитов или электрическою сопротивления проводов.
Для достижения резкой температурной зависимости магнитной проницаемости используется свойство ферромагнетиков снижать индукцию с ростом температуры вблизи точки Кюри. Для этих ферромагнетиков точка Кюри лежит между 0 и 100°С в зависимости от добавок легирующих элементов. Сплав Ni-Cu при содержании 30% Сu может компенсировать погрешности, если температура 20—80°С, а при содержании 40% Сu в интервале от —50°С—+10°С.
С
реди термомагнитных сплавов наибольшее техническое применение получили сплавы Fe-Ni-Cr (компенсаторы). На рис. 9.30 приведены кривые зависимости магнитной индукции этих сплавов от температуры и содержания хрома
Рис. 9.30 Кривые зависимости магнитной индукции сплавов системы Fe-Ni-Cr с 35% Ni и различным содержанием Сr от температуры в поле с H=8 кА/м
Преимуществами компенсаторов являются полная обратимость свойств при температуре —70—+70°С. высокая воспроизводимость характеристик образцов и хорошая механическая обрабатываемость.
В последнее время в качестве термомагнитных материалов получают применение ферриты с низкой точкой Кюри.
Сплавы с постоянной магнитной проницаемостью в слабых полях
К сплавам с постоянной магнитной проницаемостью в слабых полях (до 160—240 А/м) относится, например, перминвар, представляющий собой тройной сплав Fe-Ni-Co, содержание которых соответственно составляет 25, 45 и 30%. Этот сплав подвергают отжигу при 100°С, после чего выдерживают при 400—500°С и медленно охлаждают. Перминвар имеет небольшую коэрцитивную силу, начальную магнитную проницаемость 300 и сохраняет постоянное значение ее до напряженности поля 240 А/м и индукции 0,1 Т. Перминвар недостаточно стабилен в магнитном отношении, он чувствителен к влиянию температуры и механическим напряжениям.
Более удовлетворительной стабильностью магнитной проницаемости обладает сплав, именуемый изоперм, в состав которого входят железо, никель, алюминий или медь. Изоперм имеет магнитную проницаемость 30—80, которая мало изменяется в магнитных полях до напряженности в несколько сот ампер на метр.
9.4. Магнитотвердые материалы
Классификация и свойства
Магнитнотвердые материалы отличаются от магнитномягких материалов высокой коэрцитивной силой. Площадь гистерезисной петли магнитнотвердых материалов значительно больше, чем у магнитномягких (см. рис. 9.9).
По применению магнитнотвердые материалы можно подразделить на материалы для изготовления постоянных магнитов и для записи и длительного хранения звука, изображения и т. п.
По составу, состоянию и способу получения магнитнотвердых материалов различают:
1) легированные мартенситные стали;
2) литые высококоэрцитивные сплавы;
3) магниты из порошков;
4) магнитнотвердые ферриты;
5) неметаллические и металлические ленты и проволоку для записи звука.
Характеристиками материалов для постоянных магнитов служат коэрцитивная сила, остаточная индукция и максимальная энергия, отдаваемая магнитом во внешнее пространство. Магнитная проницаемость материалов для постоянных магнитов меньше, чем магнитномягких материалов, причем с увеличением коэрцитивной силы понижается.
Магнитный поток, а следовательно, и магнитная энергия магнита в замкнутом состоянии (в виде кольцевого сердечника) находятся внутри его. При наличии воздушного зазора между полюсами часть энергии оказывается связанной с полем вне объема материала магнита. Величина ее зависит от длины зазора. Причем индукция Bd в промежутке будет меньше остаточной индукции Вr вследствие размагничивающего действия полюсов магнита. Удельная магнитная энергия, заключенная в воздушном зазоре:
Эd=BdHd/2 [Дж/м3] (9.11)
где Hd—напряженность поля, соответствующая индукции Вd (Т) (см. рис. 9.31), А/м.
Чем меньше длина магнита и чем относительно больше зазор, тем больше размагничивающее поле полюсов и тем меньше Вd.
На рис. 9.31 представлена кривая размагничивания (четвертая часть петли гистерезиса), а также кривая, выражающая зависимость энергии Эd, от величины индукции Bd.
Р
ис.9.31. Кривые размагничивания (I) и магнитной энергии в воздушном зазоре (II)
При замкнутом магните Вd=Вr; причем энергия равна нулю, так как Нd=0. Если зазор между полюсами очень велик, то энергия при этих условиях также стремится к нулю, так как Вd=0, Hd=Hc
При некоторых значениях ВD и hD энергия, это видно из рис. 9.31, достигает максимального значения.
Значение ЭD=BDHD/2= ЭDmax определяет наилучшее использование магнита и тем самым является наиболее важной характеристикой качества материалов, используемые для изготовлении постоянные магнитов. Нередко для характеристики таких материалов пользуются произведением BDHD опуская множитель 1/2/
Легированные мартенситные стали
Легированные мартенситные стали являются наиболее простыми и дешевыми материалами для изготовления постоянных магнитов, однако их остаточные магнитные свойства невысоки. Стали легируются добавками вольфрама, хрома, молибдена. Составы и свойства таких сталей приведены в табл. 9.12. Магнитные свойства гарантируются для мартенситных сталей после осуществления термообработки, специфичной для каждой марки стали, и пятичасовой структурной стабилизации в кипящей воде. Величина. ВD hD для мартенситных сталей составляет 2000—8000 Т*А/м, удельная магнитная энергия соответственно 1—4 кДж/м3.
(T*A/м=B*с/м2*А/м=В*Кл/м3=Дж/м3)
Таблица 9.12. СОСТАВ И СВОЙСТВА МАРТЕНСИТНЫХ СТАЛЕЙ ДЛЯ ПОСТОЯННЫХ МАГНИТОВ
Марка | Химический состав, % | Магнитные свойства, не менее | |||||
C | Cr | W | Co | Mo | Br,T | Hc, кА/м | |
EX | 0,95-1,1 | 1,3-1,6 | - | - | - | 0,9 | 4,6 |
EX3 | 0,9-1,1 | 2,8-3,6 | - | - | - | 0,95 | 4,8 |
E7B6 | 0,68-0,78 | 0,3-0,5 | 5,2-6,2 | - | - | 1 | 5 |
EX5K5 | 0,9-1,05 | 5,5-6,5 | - | 5,5-6,5 | - | 0,85 | 8 |
EX9K15M | 0,9-1,05 | 8-10 | - | 13,5-16,5 | 1,2-1,7 | 0,8 | 13,6 |
Литые высококоэрцитивные сплавы
Большую магнитную энергию имеют тройные сплавы Al-Ni-Fe,, которые раньше называли сплавами альни. При добавлении кобальта, меди, кремния, ниобия или титана в эти сплавы повышаются их магнитные свойства, облегчается технология изготовления, повторяемость параметров и получение улучшенных механических характеристик.
С
плав альни с добавкой кремния называли альниси, а сплав альни с кобальтом—альнико; сплав альнико с содержанием кобальта 24% — м а г н и к о. Каждый из этих сплавов имеет марку, состоящую из букв и цифр, однако в заводских чертежах иногда можно встретить и прежние названия сплавов.
Рис. 9.32 Столбчатая структура сплава Al-Ni-Fe-Co-Cu
Магнитные свойства магнитнотвердых материалов зависят от кристаллографической и магнитной текстур. У всех магнитнотвердых материалов наилучшие магнитные свойства достигаются при значительном искажении решетки.
Резко улучшенные магнитные свойства сплавов обусловливаются не только составом, но и специальной обработкой— охлаждением магнитов после отливки в сильной магнитном поле.
Если отлитый магнит анизотропен, то наилучшие свойства у него обнаруживаются в том направлении, в котором при охлаждении на него действовало магнитное поле.
Н
едостатком сплава типа альни, альнико и магнико является трудность изготовления из них изделий точных размеров вследствие хрупкости и твердости сплавов, допускающих обработку только путем шлифовки. Современная маркировка сплавов системы AI-Ni-Fe распространяется на ряд составов, магнитные свойства которых приведены в табл. 9.13.
Рис.9.33 Кривые размагничивания и магнитной энергии в воздушном зазоре сплавов:
1-ЮНД4; 2—ЮНД8; 3-ЮНДК15; 4—ЮНДК18; 5-ЮНДК34Т5; 6— ЮН13ДК24; 7—ЮНДК24Б; 8— ЮН15ДК25БА: 9 - ЮН14ДК25А
В марках сплавов приняты следующие обозначения: Ю—алюминий, Н—никель, Д—медь, К—кобальт, Т—титан, Б—ниобий, С—кремний, А—столбчатая кристаллическая текстура (рис. 9.32). Магнитная текстура не обозначается, но подразумевается всегда при содержании кобальта в сплаве свыше 15%. Цифра в маркировке подчеркивает содержание того металла, буква которого стоит перед этой цифрой: например, у первых двух сплавов (табл. 9.13) —это процентное содержание меди. Символами АА обозначается монокристаллическая структура.
Кривые размагничивания и магнитной энергии в воздушном зазоре нескольких сплавов приведены на рис. 9.33. Бескобальтовые сплавы (ЮНД) наиболее дешевые. Сплавы, содержащие кобальт (ЮНДК15 и ЮНДК18 и др.), применяют в тех случаях, когда требуются повышенные магнитные свойства и нужен изотропный магнитный материал. Сплавы с 24% кобальта, обладающие высокими магнитными свойствами в направлении магнитной ' текстуры, используют при направленном магнитном потоке. Сплавы с направленной кристаллизацией, например,ЮН13ДК25БА, ЮНДК35Т5БА обладают наибольшим запасом магнитной энер-
Таблица 9.13. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА СПЛАВОВ ДЛЯ ПОСТОЯННЫХ МАГНИТОВ
Марка | Эmax, кДж/м3 не менее | Нс, кА/м не менее | Вr, Т Не менее | Тип кристаллической структуры |
ЮНД4 | 3,6 | 40 | 0,5 | Равноосная |
ЮНД8 | 5,1 | 44 | 0,6 | |
ЮНТС | 4 | 58 | 0,43 | |
ЮНДК15 | 6 | 48 | 0,75 | |
ЮНДК18 | 9,7 | 55 | 0,9 | |
ЮНДК18С | 14 | 44 | 1,1 | |
ЮН13ДК24С | 18 | 36 | 1,3 | |
ЮН13ДК24 | 18 | 40 | 1,25 | |
ЮН14ДК24 | 18 | 48 | 1,2 | |
ЮН15ДК24 | 18 | 52 | 1,15 | |
ЮНИДК24Т2 | 15 | 60 | 1,1 | |
ЮН13ДК25А | 28 | 44 | 1,4 | Столбчатая |
ЮН14ДК25А | 28 | 52 | 1,35 | |
ЮН13ДК25БА | 28 | 48 | 1,4 | |
ЮН14ДК25БА | 28 | 58 | 1,3 | |
ЮН15ДК25БА | 28 | 62 | 1,25 | |
ЮНДК31ТЗБА | 32 | 92 | 1,15 | |
ЮНДК34Т5 | 14 | 92 | 0,75 | Равноосная |
ЮНДК35Т5Б | 16 | 96 | 0,75 | |
ЮНДК35Т5 | 18 | 110 | 0,75 | |
ЮНДК35Т5БА | 36 | 110 | 1,02 | Столбчатая |
ЮНДК35Т5АА | 40 | 115 | 1,05 | Монокристаллическая |
ЮНДК38Т7 | 18 | 135 | 0,75 | Равноосная |
ЮНДК40Т8 | 18 | 145 | 0,7 | Равноосная |
ЮНДК40Т8АА | 32 | 145 | 0,9 | Монокристаллическая |
Магниты из порошков