kursovik (Исследование распределения температуры в тонком цилиндрическом стержне)
Описание файла
Документ из архива "Исследование распределения температуры в тонком цилиндрическом стержне", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "математика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "математика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "kursovik"
Текст из документа "kursovik"
Санкт-Петербургский Государственный Технологический Институт
(Технический Университет)
Кафедра Факультет VIII
Прикладной Курс II
Математики Группа 891
Дисциплина: Информатика – 2
Курсовая работа
Тема: «Исследование распределения температуры в тонком цилиндрическом стержне»
Руководитель:
Поляков В.О.
Исполнитель:
Солнцев П.В.
Санкт-Петербург 2001
Введение
В решении любой прикладной задачи можно выделить три основных этапа:
-
построение математической модели исследуемого объекта
-
выбор способа и алгоритма решения полученной модели
-
численная реализация алгоритма
Цель данной работы – на примере исследования распределения температуры в тонком цилиндрическом стержне освоить основные методы приближённых вычислений, приобрести практические навыки самостоятельных исследований, существенно опирающихся на использование методов прикладной математики.
Содержание
-
Постановка задачи
-
Физическая модель
-
Математическая модель
-
Обработка результатов эксперимента
-
Задача регрессии. Метод наименьших квадратов.
-
Гипотеза об адекватности модели задачи регрессии
-
Нахождение коэффициента теплоотдачи
-
Вычисление интеграла методом трапеций
-
Вычисление интеграла методом парабол (Симпсона)
-
-
Вычисление времени Т0 установления режима
-
Решение уравнения комбинированным методом
-
Решение уравнения методом итерраций
-
-
Решение краевой задачи (метод малого параметра)
-
Заключение
Литература
-
Постановка задачи
-
Физическая модель
В ряде практических задач возникает необходимость исследования распределения температуры вдоль тонкого цилиндрического стержня, помещённого в высокотемпературный поток жидкости или газа. Это исследование может проводиться либо на основе обработки эксперимента (измерение температуры в различных точках стержня), либо путём анализа соответствующей математической модели.
В настоящей работе используются оба подхода.
Тонкий цилиндрический стержень помещён в тепловой поток с постоянной температурой , на концах стержня поддерживается постоянная температура 0.
1.2 Математическая модель
Совместим координатную ось абсцисс с продольной осью стержня с началом в середине стержня. Будем рассматривать задачу (распределения температуры по стержню) мосле момента установления режима Т0.
П
ервая математическая модель использует экспериментальные данные, при этом измеряют температуру Ui стержня в нескольких точках стержня с координатами xi. Результаты измерения Ui рассматривают как функцию регрессии и получают статистики. Учитывая чётность U(x) можно искать её в виде многочлена по чётным степеням x (ограничимся 4-ой степенью этого многочлена).
Задача сводится к отысканию оценок неизвестных параметров, т.е. коэффициентов a0 , a1 и a2 , например, методом наименьших квадратов.
Вторая математическая модель, также использующая экспериментальные данные, состоит в применении интерполяционных формул и может употребляться, если погрешность измерений температуры Ui пренебрежимо мала, т.е. можно считать, что U(xi)=Ui
Т
ретья математическая модель основана на использовании закона теплофизики. Можно доказать, что искомая функция U(x) имеет вид:
(1.2)
где коэффициент теплопроводности, коэффициент теплоотдачи, D – диаметр стержня, температура потока, в который помещён стержень.
И
щем U(x) как решение краевой задачи для уравнения (1.2) с граничными условиями:
(1.3)
на отрезке [-L|/2;L/2], где L – длина стержня, постоянная температура, поддерживаемая на концах стержня.
Коэффициент теплопроводности зависит от температуры:
где начальное значение коэффициента теплопроводности, вспомогательный коэффициент.
К
оэффициент теплоотдачи вычисляют по формуле:
(1.5)
т
.е. как среднее значение функции
за некоторый отрезок времени от 0 до Т, здесь значение при t стремящемся к бесконечности, b – известный коэффициент.
В
ремя Т0, по истечении которого распределение температуры в стержне можно считать установившимся определяется по формуле:
(1.6)
г
де а – коэффициент температуропроводности, наименьший положительный корень уравнения:
(1.7)
Задание курсовой работы
Вариант № 136
Исходные данные:
-
L = 0.0386 м
-
D = 0,00386 м
-
оС
-
оС
-
141,85 (Вт/м*К)
-
2,703*10-4
-
6,789*10-7
-
3,383*102 (Вт/м2*К)
-
218 оС
-
А = 3,043*10-5 (м2/с)
11
X, м | U, oC |
0 | 353 |
0,00386 | 343 |
0,00772 | 313 |
0,01158 | 261 |
0,01544 | 184 |
0,01930 | 74 |
2. Обработка результатов эксперимента.
2.1 Задача регрессии. Метод наименьших квадратов.
И
щем функцию регрессии в виде (1.1). Оценки коэффициентов находим с помощью МНК, при этом наименьшими будут оценки, обеспечивающие минимум квадратов отклонений оценочной функции регрессии от экспериментальных значений температуры; суммирование ведут по всем экспериментальным точкам, т.е. минимум величины S:
(2.1)
В
нашем случае необходимым т достаточным условием минимума S будут:
Где k = 0, 1, 2. (2,2)
И
з уравнений (2.1) и (2.2) получаем:
(2.4)
В
результате вычислений получаем Sk и Vj. Обозначим матрицу коэффициентов уравнения (2.4) через “p”:
М
етодом Гаусса решаем систему (2.4) и найдём обратную матрицу p-1. В результате получаем:
П
одставляя в (2.1) найденные значения оценок коэффициентов ак, находим минимальное значение суммы S:
Smin=0.7597
При построении доверительных интервалов для оценок коэффициентов определяем предварительно точечные оценки.
П
редполагается, что экспериментальные значения xi измерены с пренебрежимо малыми ошибками, а случайные ошибки измерения величины Ui независимы и распределены по нормальному закону с постоянной дисперсией , которая неизвестна. Для имеющихся измерений температуры Ui неизвестная дисперсия оценивается по формуле:
Г
де r – число степеней свободы системы, равное разности между количеством экспериментальных точек и количеством вычисляемых оценок коэффициентов, т.е. r = 3.
О
ценка корреляционной матрицы имеет вид:
О
ценки дисперсий параметров оценок коэффициентов найдём по формулам:
Где Sk – минор соответствующего диагонального элемента матрицы нормальной системы;
главный определитель нормальной системы.
В нашем случае:
S0=3.5438 10-22
S1=-8.9667 10-14
S2=6.3247 10-7
Н
айденные оценки коэффициентов распределены по нормальному закону, т.к. линейно зависят от линейно распределённых экспериментальных данных Ui.
И
звестно, что эти оценки несмещённые и эффективные. Тогда случайные величины:
Имеют распределения Стьюдента, а r = 3.
В
ыбираем доверительную вероятность =0,9 и по таблице Стьюдента находим критическое значение равное 2,35, удовлетворяющее равенству:
Д
оверительные интервалы для коэффициентов:
(2.4*)
2.2 Проверка статистической гипотезы об адекватности модели задачи регрессии.
И
меется выборка объёма n экспериментальных значений (xi;Ui). Предполагаем, что ошибки измерения xi пренебрежимо малы, а случайные ошибки измерения температур Ui подчинены нормальному закону с постоянной дисперсией Мы выбрали функцию регрессии в виде:
В
ыясним, нельзя ли было ограничиться многочленом второго порядка, т.е. функцией вида:
(2.5)
C
помощью МНК можно найти оценки этих функций и несмещённый оценки дисперсии отдельного измерения Ui для этих случаев:
Где r1 = 4 (количество точек – 6, параметра – 2).
Н
ормальная система уравнений для определения новых оценок коэффициентов функции (2.5)с помощью МНК имеет вид:
(2.7)
Р
ешая эту систему методом Гаусса, получим:
(2.8)
Чем лучше функция регрессии описывает эксперимент, тем меньше для неё должна быть оценка дисперсии отдельного измерения Ui, т.к. при плохом выборе функции в дисперсию войдут связанные с этим выбором дополнительные погрешности. Поэтому для того, чтобы сделать выбор между функциями U(x) и U(1)(x) нужно проверить значимость различия между соответствующими оценками дисперсии, т.е. проверить гипотезу: