1612727554-7422b28b59adffe5b22446310d759047 (828458), страница 127
Текст из файла (страница 127)
255. Взрыв затух в 15 мм от торца заряда; скорость в этом сечении равна 2470 и/оек. Опыт показывает, что скорость затухающего взрыва для тротиловых зарядов плотностью 1,30 — 1,60 г/см' равна 2100— 2300 м/сек. Для зарядов флегматнзированного гексогена в таком же интервале плотностей скорости затухающих взрывов равны 2400 — 2700 м/сел.
Эти скорости следует рассматривать как критические скорости взрыва. Во всех случаях скорость этого процесса превосходит скорость звука в исходном ВВ при нормальных условиях (так, скорость звука в тротиле при плотности ра — — 1,6! г/смз равна !850 м/сек). С уменьшением интен- д 971 пвиндлчл днтонлцин чвнвз плотнын спелы 771 сивности воздействия ударной волны и продуктов детонации активного заряда на пассивный заряд, т. е.
с увеличением расстояния между зарядами, длина участка взрыва, в конце которого скорость скачком возрастает до нормальной скорости детонащзи, несколько увеличивается; при этом увеличивается Рис. 25б. Затухание взрыва в пассивном заряде. также время задержки. Время задержки можно рассматривать как время, необходимое на воспламенение, горение и переход горения во взрыв. $97. Передача детонации через плотные среды В том случае, когда активный и пассивный заряды разделены плотной средой (металл, вода, песок и т.
д.), в возбуждении процесса взрывчатого превращения в пассивном заряде поток продуктовдетонации неучаствует. Возбуждение детонация осуществляется ударной волной, идущей по инертной разделяющей среде. Начальные параметры ударной волны в инертной средЕ на границе с активным зарядом определяются, как это было установлено в главе 1Х, характеристиками заряда и среды. По мере распространения ударной волны в инертной среде происходит ее ослабление, волна из ударной постепенно становится акустической.
Если в месте встречи с пассивным зарядом ударная волна является еще достаточно сильной, то в пассивном заряд: 49» 712 передлчл детонлции через влияние - [ге. хч возникает ударная волна, способная возбуждать самоускоряющуюся химическую реакцию. Если возникшая в пассивном заряде ударная волна будет иметь параметры ниже критических, то она будет распространяться в заряде, как в инертной среде.
Экспериментальный материал по передаче детонации через плотные среды сравнительно невелик. Бюрло, экспериментируя с мелинитовымн зарядами весом 50 г, диаметром 28 мм и плотностью 1,25 г/смз (активный заряд), установил, что дальность передачи детонации по отношению к пассивному мелинитовому заряду плотностью 1 г/смз характеризуется данными, приведенными в табл. 130 для зарядов, соединенных картонной трубной. Таблица 130 Передача детонации через плотные среды Промежуточная среда л, с» Ле, с» Воздух Вода Глина . Песок .
Сталь . Ель (передача параллельно волокнам) Ель (передача перпендикулярно волокнам) . 28 4 2,5 1.5 1,5 30 5 3 2 2 26 3 2 1 1 Различие е дальностях передачи детонации через различные .среды Бюрло связывал с коэффициентом сжимаемости среды, 'считая, что чем сжнмаемость больше, тем больше дальность передачи детонации. Заметим, однако, что степень ослабления ' ударных волн в различных средах, которая и определяет при прочих равных условиях дальность возбуждения детонации в пассивном заряде, связана не только с различной сжнмае« мостыо этих сред, но и с другими характеристиками их, например, с их вязкостью, плотностью и т.
и. Данные Бюрло, приведенные в таблице, неточны и в ряде случаев отличаются от результатов, полученных другими авторами. Так, Патри нашел, что дальность передачи детонации через дерево для пассивного заряда нз очень восприимчивого к детонации В — гремучей ртути, прн возбуждении зарядом из 75-процентного динамита весом 50 г со скоростью детонации б500 м/сгк, не превосходит 3,1 см.
Бюрло для значительно менее восприимчивого ВВ нашел, что она равна 3,5 — 4 см. Нами установлено, что дальность передачи детонации через воду от тротилового активного заряда со скоростью детонации 6 971 пвевдлчл детонации чвевз плотные сеиды 773 7000 м/сек равна, по отношению к очень восприимчивому к детонации тэновому пассивному заряду, 3 см Бюрло для менее восприимчивого мелинитового заряда и менее сильного активного заряда (скорость детонации 5800 м/сек) нашел, что она равна 3 — 5 см. Передача детонации через сталь и воду исследовалась Шехтером. В опытах по передаче детонации через сталь пассивные заряды готовились из тротила плотностью 1,30 — 1,60 г/смз.
рпс. 256. Фоторазвертка процесса передача лето- нации через металл. Активные заряды готовились во всех опытах из флегматизированного гексогена плотностью 1,60 г/смз (скорость детонации 8000 лс/сек). Диаметры зарядов 23,2 мм. Вес активного заряда— 35,5 г. Типичная фоторазвертка процесса передачи детонации через металл приведена на рис. 256. Детонация активного заряда инициируется в точке А. В Б волна подходит к слою металла. Ударная волна, пройдя через слой металла, равный КМ, инициирует в В взрыв пассивного заряда, детонация которого заканчивается в Д.
Бà — время (в некотором масштабе), необходимое на прохождение ударной волны через слой металла ВГ, включая задержку до инициирования взрыва пассивного заряда. По таким фотографиям можно приближенно определить время задержки т., исходя из следуюших соображений. Если принять, как это сделано ранее, что скорость ударной волны в стали равна скорости упругих колебаний, то время задержки определится как разность между временем, необходимым на прохождение волны, плюс время задержки (это суммарное время определяется по фоторазвертке) и временем, не/збходимым на 771 [гл.
хч первхйчй дйтонйцин через влияния Време завершил тз лпгсеи Тол шннв перелвюпгей стальной пластннли, ММ Толшнна не реааюшей стельной пластнинн, ММ Време звлержнн з, млсйн Плотность пассивного зараев, г!см' Плотность пассивного зараза, юсм" 1,30 1,30 1,30 1,50 1,50 1,60 12,0 14,0 16,0 12,0 16,0 14,0 2,1 3,3 отказ 1,4 отказ 2,0 1,50 153 1,50 1,50 1,60 1,60 8,0 10,0 12,0 14,0 12,0 16,0 1,0 1,2 1,4 1,7 1,4 отказ Из табл. 131 следует, что время задержки в пассивном заряде возрастает с увеличением толщины передающей пластины.
Это и понятно, так как с увеличением слоя металла волна подходит к пассивному заряду более ослабленной. Время задержки, как правило, не превосходит для тротиловых зарядов, спрессованных из мелких зерен, 2,5 1О-о сек. В действительности времена задержки несколько больше приведенных втабл. 131, так как скорость ударной волны в металле превосходит скорость звука при нормальных условиях. В исследованном интервале плотностей не обнаружено падения дальности передачи детонации с ростом плотности пассивного заряда. Это объясняется тем, что параметры волны, проходящей через сравнительно тонкие слои металла, обеспечиваю.
щей на пределе возбуждение детонации пассивного заряда, не сильно отличаются для использованных зарядов. Прн передаче детонации через воздух зависимость дальности передачи детонации от плотности устанавливается легко, так как соответствующие изменения параметров ударной волны в воздухе происходят на значительно большем пути, чем изменение параметров ударной волны при ее прохождении через слой металла. Такая же картина, как и для металла, характерна и для случая передачи детонации через воду, где падение интенсивности ударной волны на расстояниях, на которых осуществляется возбуждение детонации пассивных зарядов, происходит весьма резко. Передача детонации для металлов и сплавов, плотность которых меньше, чем плотность стали (алюминий, дюралюминий и т. п.) происходит через более толстые слои.
Так, по отношению к тротиловым зарядам и зарядам из флегматизированного й прохождение ударной волны через слой стали высотой Ь(т = — —, со где со — скорость распространения упругих колебаний в стали). Результаты определений приведены в табл. 131.
Таблица 131 Передача детонации через сталь й 771 пнгедлчл двтонлцни чегез плотные спелы 775 гексогена дальность передачи превосходит 20 мм (активные заряды такие же, как при возбуждении детонации через сталь). Чем выше скорость движения частиц металла на границе раздела металл — пассивный заряд, тем при прочих равных условиях выше интенсивность ударной волны во взрывчатозя веществе. Кроме того, в дюралюминии затухание ударной волны происходит более медленно, чем в стали. Этн обстоятельства и предопределяют увеличение дальности передачи детонации прн переходе от стали к дюралюминию в качестве передающей среды.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
