85389 (764014), страница 3
Текст из файла (страница 3)
Вклад теплового давления, возникающего из-за тепловых колебаний атомов, в полное давление в условиях планетных недр не превышает 10 – 20% (Жарков, 1978). Поэтому закон изменения давления в недрах планет в основном определяется первым слагаемым уравнения состояния Р(, 0), называемым нулевой изотермой. По приведенной ниже табл. II.4 можно получить представление об изменении плотности в зависимости от давления для различных космохимических элементов и соединений.
Таблица II.4
Плотность в зависимости от давления в атм. для космохимических элементов и соединений, г/см3
| Р, бар | Н2 | Н2О | SiO2 (стишовит) | Аl2O3 | FeO | Fe |
| 0,089 | 1,516 | 4,287 | 3,988 | 5,907 | 8,311 | |
| 103 | 0,112 | 1,552 | 4,2884 | 3,9896 | 5,911 | 8,317 |
| 104 | 0,170 | 1,622 | 4,291 | 4,004 | 5,947 | 8,369 |
| 105 | 0,320 | 1,997 | 4,390 | 4,128 | 6,240 | 8,797 |
| 106 | 0,694 | 3,126 | 5,300 | 5,070 | 7,962 | 11,041 |
| 107 | 1,83 | 6,607 | 9,795 | 9,638 | 13,996 | 17,620 |
| 108 | 5,79 | 17,061 | 23,769 | 23,497 | 32,600 | 38,637 |
На рис. 10 (с. 34) показано изменение давления Р и силы тяжести внутри Земли. Давление постепенно возрастает от 0 на поверхности до 3,6106 атм. в ядре. Сила тяжести в мантии постоянна, а с границы внешнего ядра (2900 км) закономерно уменьшается до нуля в центре земного ядра.
Зависимость температуры плавления Тпл для химически однородных веществ от давления была впервые показана Клаузиусом и Клайпероном:
,
где L – скрытая теплота плавления; V1 и V2 – объемы жидкой и твердой фаз.
Для ядра и оболочки градиент температуры рассчитывался по формуле:
,
где – объемный коэффициент теплового расширения; Ср – удельная теплоемкость. Характерный градиент Т для ядра равен
К/км.
Отсюда на границе внешнего ядра и мантии температура равна 3700 К. Рассчитанные по данной формуле температуры по оболочкам Земли приведены в табл. II.5.
Таблица II.5
Значения термодинамических величин оболочек в земном ядре при распределении температур (по Жаркову, 1978)
| Вдоль адиабатического градиента | Вдоль кривой плавления | |||
| Глубина, км | Т, К | Глубина, км | Т, К | |
| 100 | 1500 | 2900 | 4300 | |
| 200 | 1575 | 3600 | 4900 | |
| 600 | 1800 | 4400 | 5650 | |
| 1000 | 1950 | 5000 | 6050 | |
| 1800 | 2160 | 6371 | 6300 | |
| 2900 | 2400 | |||
Представим себе атомную решетку, состоящую из одинаковых ионов, окруженных отрицательными электронами. Под действием высокого давления происходит смещение ионов от их равновесного положения. При больших давлениях среднеквадратичная амплитуда колебаний ионов относительно положения равновесия может стать настолько большой, что ионы начинают перекрываться и даже меняться местами. В этом случае решетка прекращает свое существование, а вещество из твердой фазы переходит в расплав.
Список литературы
Для подготовки данной работы были использованы материалы с сайта http://elib.albertina.ru
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
