Диссертация (1150763), страница 14
Текст из файла (страница 14)
4.8. Зависимость отношения R для иона OVII от ne для различных электронных температур. Область использования отношения R для OVII для оценки возможного значенияne лежит примерно между 109 и 1013 см−3ка 4.3г, то основной вклад в Li оказывает Lih . Таким образом, с увеличениемвремени «квазинаблюдения» Ra → Rh .В моделях E и F относительные интенсивности запрещенных и интеркомбинационных линий в нестационарном случае оказались меньше, чем в стационарном, однако это изменение не слишком велико. Возможно, что для моделей, в которых доля рассматриваемого иона во время процессов нагрева–охлаждения меняется, а также моделей со значениями температуры Tc < 5 · 105K уменьшение отношения f /i в нестационарном случае по сравнению со стационарным будет больше, что позволит интерпретировать рентгеновские наблюдения OB-звезд в модели нестационарного заселения уровней.4.5.
ЗаключениеВ результате проведенных расчетов найдено, что нестационарные процессы заселения и опустошения уровней могут существенно изменять мгновенное отношение потоков излучения в линиях Rm = f /i, которое можетотличаться на 2–3 порядка от полученного для равновесной плазмы. Рольнестационарных процессов особенно существенна для плазмы с температурой101Th > 107 K. Влияние нестационарности заселения уровней на усредненное отношение f /i оказалось значимым, но не слишком большим.Среднее значение отношения Ra — см.
формулу (4.5) — может отличаться от полученного для стационарной плазмы на 20%. Таким образом, нестационарность плазмы может повлиять на оценку ее электронной концентрации,в частности, для модели E из Таблицы 4.2 реальное значение ne = 108 см−3 . Вто же время если оценивать электронную концентрацию для модели E только по среднему отношению Ra , не учитывая вариации температуры в плазме,то полученное таким образом значение n̄e = 6 · 109 см−3 будет почти на двапорядка отличаться от модельного значения ne .102ЗаключениеОсновные результаты диссертационной работы заключаются в следующем.Выполненные нами спектрополяриметрические наблюдения звездыζ Ori Aa и их анализ дал следующие результаты:• Обнаружена переменность профилей некоторых линий в спектре звездыζ Ori Aa.
Найдены короткопериодические регулярные компоненты переменности профилей по линиям OII λ 4319.6252 Å, HeI λ 4387.9290 Å, SiIII λ 4552.6220 Å, OII λ 4590.9736 Å, HeI λ 4921.9310 Å и HeI λ 5015.6780 Åс периодами от 1 до 3 часов. Наиболее вероятной причиной подобныхвариаций могут быть нерадиальные пульсации звезды.• Наличие магнитного поля, определенного в работе [53] на уровне! "' l составляет≈ 50 Гс, не подтверждено.
Оцененная нами величина B20 ± 100 Гс. Отсутствие поля, возможно, связано с тем, что наблюденияна БТА проведены в ту фазу, когда величина продольного компонентаполя близка к нулю.В результате анализа спектрополяриметрических наблюдений ε Per Aможно сделать следующие выводы:• Обнаружены регулярные короткопериодические вариации профилей линий в спектре ε Per A с частотами 3.8–13 сут.−1 .• Найдены средне- (s = 10–15 км/с) и крупномасштабные детали (s == 50–70 км/с) вейвлет-спектров мощности вариаций профилей в спектре звезды. Регулярные или квазирегулярные детали на масштабах s << 10 км/с обнаружены не были.103• Присутствие среднемасштабных компонентов в динамических вейвлетспектрах может быть связано с изменениями в поле крупномасштабныхдвижений в фотосфере звезды при нерадиальных пульсациях.
В то жевремя крупномасштабные компоненты могут быть объяснены коротацией крупномасштабных структур в звездном ветре.! "'l =• Сделаны оценки магнитного поля у ε Per A. Получено значение B= 210 ± 100 Гс.В результате моделирования отношений линий R = f /i были полученыследующие результаты.• Нестационарные процессы заселения и опустошения уровней могут существенно изменять мгновенное отношение потоков Rm = f /i излучения в линиях, которое может отличаться на 2–3 порядка от полученногодля равновесной плазмы.• Среднее значение отношения Ra — см.
формулу (4.5) — может отличаться от полученного для стационарной плазмы на 20%. Таким образом,нестационарность плазмы может повлиять на оценку ее электроннойконцентрации, в частности, для модели E из Таблицы 4.2, если оценивать электронную концентрацию по среднему отношению Ra , не учитывая вариации температуры в плазме, то полученное таким образомзначение n̄e = 6 · 109 см−3 будет почти на два порядка отличаться отмодельного значения ne = 108 см−3 .104БлагодарностиАвтор выражает глубокую благодарность профессору Александру Федоровичу Холтыгину за многолетнее руководство научной деятельностью ивсестороннюю поддержку.
Автор благодарен Хейбу Хенриксу (Huib Henrichs),Рэнделлу Смиту (Randall Smith) и Адаму Фостеру (Adam Foster) за ценныесоветы и консультации, Георгию Александровичу Чунтонову, Дмитрию Олеговичу Кудрявцеву и Евгению Алексеевичу Семенко — за помощь в наблюдениях звезд ζ Ori Aa и ε Per A и обработке полученных данных. Автор такжеблагодарен всем сотрудникам кафедры астрофизики Математико-механического факультета СПбГУ за интерес к работе и поддержку.105Приложение АСпектральный атлас ζ Ori AaДанное приложение включает атлас усредненных спектров ζ Ori Aa.Подпись под рисунком — номер порядка.
Первые порядки были опущены, таккак содержат изображение с большим количеством битых пикселей. Резкийзавал спектра по краям в последних порядках — из-за слишком большихразмеров ПЗС-матрицы изображение краев последних порядков искажено,так как первоначально спектрограф НЭС был рассчитан на ПЗС-матрицуменьших размеров, чем установленная там сейчас. Что, впрочем, не сказалосьна точности измерений, так как эти участки были исключены.1061.021.0110.990.980.970.960.950.9442604270428042904300431043204330Рис. А.1. 7-й порядок1.0510.950.90.850.80.750.743004310432043304340Рис.
А.2. 8-й порядок435043601071.0210.980.960.940.920.943404350436043704380439044004410443044404450Рис. А.3. 9-й порядок1.021.0110.990.980.970.960.950.940.930.920.9143804390440044104420Рис. А.4. 10-й порядок1081.0510.950.90.850.844204430444044504460447044804490451045204530Рис. А.5. 11-й порядок1.0510.950.90.850.844604470448044904500Рис. А.6. 12-й порядок1091.021.0110.990.980.970.960.950.944510452045304540455045604570Рис. А.7.
13-й порядок1.021.0110.990.980.970.960.9545504560457045804590Рис. А.8. 14-й порядок4600461046201101.041.0210.980.960.940.920.90.8845904600461046204630464046504660469047004710Рис. А.9. 15-й порядок1.041.0210.980.960.940.920.90.8846404650466046704680Рис. А.10. 16-й порядок1111.0110.990.980.970.960.950.940.930.9246904700471047204730474047504760478047904800Рис. А.11. 17-й порядок1.011.00510.9950.990.9850.980.97547304740475047604770Рис.
А.12. 18-й порядок1121.011.00510.9950.990.9850.980.97547804790480048104820483048404850488048904900Рис. А.13. 19-й порядок1.0510.950.90.850.80.7548304840485048604870Рис. А.14. 20-й порядок1131.0210.980.960.940.920.90.8848804890490049104920493049404950Рис. А.15. 21-й порядок1.011.00510.9950.990.9850.980.975493049404950496049704980Рис. А.16.
22-й порядок4990500050101141.021.0110.990.980.970.960.950.940.930.92498049905000501050205030504050505060Рис. А.17. 23-й порядок1.0110.990.980.970.960.950.9450405050506050705080Рис. А.18. 24-й порядок5090510051101151.011.00510.9950.990.9850.980.9750.97509051005110512051305140515051605170521052205230Рис. А.19. 25-й порядок1.0210.980.960.940.920.90.880.860.84515051605170518051905200Рис.
А.20. 26-й порядок1161.0110.990.980.970.960.950.940.9352105220523052405250Рис. А.21. 27-й порядок526052705280117Приложение БСпектральный атлас ε Per AСодержание аналогично содержанию приложения А, но для звезды ε Per A.1181.110.90.80.70.60.545104520453045404550456045704580460046104620Рис. Б.1. 1-й порядок1.11.0510.950.90.850.80.750.745504560457045804590Рис. Б.2. 2-й порядок1191.041.0210.980.960.940.920.90.880.860.840.8246004610462046304640465046604670469047004710Рис. Б.3.
3-й порядок1.061.041.0210.980.960.940.920.90.880.8646404650466046704680Рис. Б.4. 4-й порядок1201.11.0510.950.90.850.80.7546904700471047204730474047504760Рис. Б.5. 5-й порядок1.051.041.031.021.0110.990.980.970.96473047404750476047704780Рис. Б.6. 6-й порядок4790480048101211.051.041.031.021.0110.990.980.970.9647804790480048104820483048404850488048904900Рис. Б.7.
7-й порядок1.11.0510.950.90.850.80.750.748304840485048604870Рис. Б.8. 8-й порядок1221.11.0510.950.90.850.8488048904900491049204930494049504960499050005010Рис. Б.9. 9-й порядок1.041.031.021.0110.990.980.970.96493049404950496049704980Рис. Б.10. 10-й порядок1231.061.041.0210.980.960.940.920.949905000501050205030504050505060Рис. Б.11. 11-й порядок1.051.041.031.021.0110.990.980.970.960.95504050505060507050805090Рис.
Б.12. 12-й порядок5100511051201241.051.041.031.021.0110.990.980.970.96509051005110512051305140515051605170521052205230Рис. Б.13. 13-й порядок1.061.051.041.031.021.0110.990.980.97515051605170518051905200Рис. Б.14. 14-й порядок1251.051.041.031.021.0110.990.980.970.960.95521052205230524052505260527052805290Рис. Б.15. 15-й порядок1.041.031.021.0110.990.980.970.9652705280529053005310Рис. Б.16. 16-й порядок5320533053401261.041.031.021.0110.990.980.970.960.95533053405350536053705380539054005410545054605470Рис. Б.17.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
