Диссертация (1149585), страница 16

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 16)

. . . . 413.10 Принципиальная схема конструкции детектора JUNO вместе с мюонным вето . . . 42894.1Распад 51 Cr с указанными значениями энергий испущенных нейтрино [62]4.2Схема распада системы изотопов 144 Ce-144 Pr [24, 63] . . . . . . . . . . . . . . . . . . 464.3Схематическое представление эксперимента. А: конфигурация для детектора. . . . 46JUNO с источником в центре. Б: конфигурация для LENA/RENO детектора с источником в центре основания цилиндра . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 474.4Осциллометрическая кривая вместе со статистическим разбросом для источника51Cr. Прямая линия соответствует кривой в отсутствии осцилляций. Время изме-рений 55 дней . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 494.5Осциллометрическая кривая вместе со статистическим разбросом для источника144Ce-144 Pr. Прямая линия соответствует кривой в отсутствии осцилляций. Времяизмерений 300 дней . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . 494.6Пределы чувствительности детектора JUNO к сигналу о возможном СРТнарушении с уровнем в 5 для трёх значений угла смешивания . . . . . . . . . . . 514.7Пределы чувствительности детектора LENA к сигналу о возможном СРТнарушении с уровнем в 5 для трёх значений угла смешивания . . .

. . . . . . . . 514.8Пределы чувствительности детектора RENO к сигналу о возможном СРТнарушении с уровнем в 5 для трёх значений угла смешивания . . . . . . . . . . . 524.9Распределение разницы между истинным и реконструированным значением длядетектора LENA в случае нейтринных событий. А: параметр Δ241 с истиннымзначением 1 эВ2 . Б: параметр sin2 2 с истинным значением 0.1 .

. . . . . . . . . 525.1Энергетическая диаграмма, на которой показаны возможные переходы с изменением на ±2, при этом переходы в нуклиды с ± 1 оказываются энергетическизапрещёнными . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . 535.2Диаграмма Фейнмана для безнейтринного двойного e-захвата . . . . . . . . . . . . 565.3Энергетическая диаграмма безнейтринного двойного e-захвата, идущего на возбуждённый уровень . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . 576.1Принципиальная схема ловушек Пеннинга: гиперболической слева и цилиндрической справа . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 626.2Движение заряженной частицы, захваченной в ловушку . . . . . . . . . . . .

. . . 646.3Круговой сегмент кольцевого электрода с приложенным РЧ полем [77]. Слевапоказан случай дипольного возбуждения с напряжением разной полярности дляпротивоположных электродов. Справа показан случай квадрупольного возбуждения с напряжением одной полярности для противоположных электродов . . . .

. . 656.4Градиент магнитного поля от ловушки до детектора. – расстояние пролёта иона . 676.5ВПР однозарядного иона133Cs представлен в виде среднего времени пролёта отчастоты возбуждения. Экспериментальные точки фитируются теоретической кривой 68906.6Схемы возбуждения: (1) стандартный импульс, (2), (3), (4) различные вариантыRamsey импульса. Амплитуда Ramsey импульсов выбирается так, чтобы их суммарная площадь равнялась площади стандартного импульса . . . . . . . . . . .

. . 696.7ВПР однозарядного иона 130 Te, представленный в виде среднего времени пролётаот частоты возбуждения6.8. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69Схема установки SHIPTRAP, используемой для определения разностей масс нуклидов . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 706.9Метод одновременного измерения циклотронных частот для материнского и дочернего ионов с использованием интерполяции . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 726.10 Двойной бета-распад124Sn в124Te, двойной e-захват в124Xe и его безнейтриннаямода на возбуждённые уровни. Все значения даны в кэВ . .

. . . . . . . . . . . . . 726.11 Отношение циклотронных частот124Te+ к124Sn+ . Серая полоса соответствуетобщей ошибке средне-взвешенного отношения частот 6.12 Отношение циклотронных частот124Te+к124Xe . Серая полоса соответствуетобщей ошибке средне-взвешенного отношения частот 6.13 Двойной бета-распад130Te в130. .

. . . . . . . . . . . . 73+Xe, двойной e-захват в130. . . . . . . . . . . . . . 73Ba и его безнейтриннаямода на возбуждённые уровни. Все значения даны в кэВ . . . . . . . . . . . . . . . 746.14 Отношение циклотронных частот130Xe+ к130Te+ . Серая полоса соответствуетобщей ошибке средневзвешенного отношения частот . . . . . .

. . . . . . . . . 756.15 Отношение циклотронных частот130Xe+ к130Ba+ . Серая полоса соответствуетобщей ошибке средневзвешенного отношения частот . . . . . . . . . . . . . . . 756.16 Двойной бета-распад 136 Xe в 136 Ba, двойной e-захват в 136 Ce и его безнейтриннаямода на возбуждённые уровни. Все значения даны в кэВ .

. . . . . . . . . . . . . . 766.17 Отношение циклотронных частот136Ba+ к136Ce+ . Серая полоса соответствуетобщей ошибке средневзвешенного отношения частот . . . . . . . . . . . . . . . 766.18 Наиболее вероятные гамма-кванты при разрядке уровня 2790.41(9) кэВ. Все значения даны в кэВ [84] . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 786.19 Ожидаемое количество событий безнейтринного двойного e-захвата в зависимости от массы124Xe. Результат представлен для четырёх разных времён экспери-мента . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 78A.1 Гистограмма идеального нейтринного спектра для sin2 2Θ = 0.1, Δ241 = 0.5эВ2 . Время измерений 55 дней . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 93A.2 Гистограмма нейтринного спектра с добавлением ошибки источника и ошибкиобъёма для sin2 2Θ = 0.1, Δ241 = 0.5 эВ2 .

Время измерений 55 дней . . . . . . . 94A.3 Гистограмма нейтринного спектра, учитывающая статистический разброс, влияние фона и погрешность сечения для sin2 2Θ = 0.1, Δ241 = 0.5 эВ2 . Времяизмерений 55 дней. . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9591A.4 Гистограмма реконструированного нейтринного спектра для sin2 2Θ = 0.1,Δ241 = 0.5 эВ2 . Время измерений 55 дней. Красная линия соответствует фитуфункции вида (4.1) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . . . 9592Список таблиц1.1Характеристики солнечных нейтрино. Поток рассчитан исходя из слабой металличности Солнца [16] . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 131.2Основные кандидаты для создания антинейтринного источника [24] . . . . . .

. . 171.3Потенциальные нуклиды для создания источника моноэнергетических нейтрино.max – максимальная энергия электронов отдачи в сцинтилляторе [25] . . . . . . . 173.1Свойства некоторых сцинтилляторов, применяемых в нейтринной физике . . . . . 313.2Характеристики реакций с нейтрино на 12 С . .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 324.1Свойства источников нейтрино и антинейтрино для метода нейтринной осциллометрии . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 474.2Количество сигнальных и фоновых событий для всего времени эксперимента.Масса сферы для JUNO 20 кт, масса полусферы для LENA/RENO 5-6.2 кт соответственно .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 505.1Список кандидатов для 0 с процентным содержанием данных нуклидов в природной смеси изотопов. (*) обозначены переходы на возбуждённые уровни дочернего ядра . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . 606.1Основные данные, использованные при оценке периодов полураспада . . . . . . . 7793Приложение AМоделирование нейтринного спектра длядетектора LENA (RENO)Моделирование основывается на воссоздании реального нейтринного спектра в детекторес последующим извлечением значений осцилляционных параметров. В качестве примера рассмотрим реконструкцию нейтринного спектра в детекторе LENA для значений осцилляционныхпараметров sin2 2Θ = 0.1, Δ241 = 0.5 эВ2 .

Согласно выражению (4.4), можно получить идеальный нейтринный спектр в предположении полного отсутствия искажений. Для вычисленияиспользовалась ширина бина Δ = 0.25 м всех 56 бинов на полной дистанции прохождениянейтринного пучка в 14 м. Гистограмма идеального нейтринного спектра от распада51Cr пред-eventsставлена на Рисунке A.1.9000880086008400820080007800760074007200700002468101214L [m]Рисунок A.1: Гистограмма идеального нейтринного спектра для sin2 2Θ = 0.1, Δ241 = 0.5эВ2 .

Характеристики

Список файлов диссертации