Диссертация (1149195), страница 9
Текст из файла (страница 9)
рис. 3.8)0.60.8bn-nРисунок 3.8: Схема расположения быстротных окон0.370.360.350.340.3300.511.522.53∆yBРисунок 3.9: Коэффициент−корреляции в зависимости от ширинызаднего окна, pp, 7 TeV.bpt-ptbpt-n550.0350.0350.030.030.0250.0250.020.020.0150.0150.010.010.0050.005000.511.522.5Рисунок 3.10: Коэффициенты3∆y00.511.52B − 2.53∆yBи − корреляции в зависимости отширины заднего окна, pp, 7 TeV.На рис. 3.12 продемонстрирована зависимость коэффициента корреляцииот ширины переднего окна:-0.8-0.6Рисунок 3.11: Схема расположения быстротных оконРассчитанные в монте-карловской программе значения фитированы зависимостями вида=Δ.Δ + (3.1)Результаты фитирования представлены в таблице 3.1.Обсуждение результатовОтсутствие зависимости коэффициента− корреляции от ширины заднегоокна соответствует предсказаниям модели независимых источников и асимптотическим выражениям (1.13), (1.15) в модели слияния струн.Небольшая зависимость коэффициента − корреляции от ширины пе-реднего окна в области малой множественности может быть вызвана тем, чтопри расчете − корреляций учитываются события, в которых в заднем окнеbn-n560.90.80.70.60.50.400.511.522.53∆ybpt-nF0.080.070.060.050.040.0300.511.522.53∆ybpt-ptF0.30.250.20.150.10.05000.511.522.53∆yFРисунок 3.12: Коэффициенты − , − и − корреляции в зависимостиот ширины переднего окна, pp, 7 TeV.57Таблица 3.1: Параметры фитирования коэффициентов корреляцииТип корреляции−1.000±0.0020.34±0.01 − 0.088±0.0020.41±0.02 − 0.53±0.054.6±0.6есть хотя бы одна частица, то есть проиходит более строгий отбор событий.Коэффициент − корреляции в пределах погрешностей вычисления тожепрактически не зависит от ширины заднего окна.Зависимость коэффициента корреляции от ширины переднего окна полностью описывается формулой (3.1), причем, как предсказывает модель незави- − корреляции = 1.
Тот факт, что величина для типов корреляции − и − не совпадает, означает, что не достигнутанеобходимая плотность струн, при которой реализуются асимптотики (1.13).Необходимо заметить, что − корреляции достаточно сильно зависятот ширины окна, и при достаточной величине Δ доминируют над − симых источников, длякорреляциями.С физической точки зрения тот факт, что коэффициенты корреляции зависят только от ширины переднего окна означает то [38], что именно значениединамической переменной в переднем окне классифицирует события, и чемшире окно, тем больше эта классификация совпадает с с классификацией пострунным конфигурациям, а значит тем больше это значение скоррелированосо значением переменной в другом быстротном окне.Зависимость коэффициентов корреляции от зазора между окнамиВ рамках нашей модели также была исследована зависимость коэффициентов корреляции от положения быстроных окон.
Были выбраны симметричныеокна шириной 0.8 по быстроте.bn-n580.70.60.50.40.3bpt-n02468101214y gap2468101214y gap246810120.060.050.040.030.020.01bpt-pt000.080.070.060.050.040.030.020.010014y gapРисунок 3.13: Коэффициенты − , − и − корреляции в зависимостиот зазора между быстротыми окнами, pp, 7 TeV.59В целом, все три типа корреляций демонстрируют сходное поведение и убывают в далеко разнесенных окнах, повторяя распределение множественностипо быстроте.0.80.060.080.70.070.050.60.060.040.50.050.40.030.040.30.030.020.20.020.010.10.0100Relative Correlation Coefficient00.2 0.4 0.6 0.811.200.2 0.4 0.6 0.8101.200.2 0.4 0.6 0.811.20.040.06pp events at s = 7 TeVδη = 0.8δ η = 0.80.6δη = 0.6δ η = 0.8δ η = 0.60.03Preliminaryδ η = 0.40.04δ η = 0.6δη = 0.40.40.02δ η = 0.4δ η = 0.2δη = 0.20.020.20.01δ η = 0.2Correlation N-NCorrelation pT-N0Correlation pT-pT000.20.40.60.811.2000.2η gap between windows0.40.60.811.2η gap between windows00.20.40.60.811.2η gap between windowsРисунок 3.14: Зависимость коэффициентов корреляции от зазора междуокнами: сверху – монте-карловские расчеты − , − , − коэффициенты корреляции, снизу – предварительные данные экспериментаALICE [105] для псевдобыстротных окон.Интересно, что − и − коэффициенты корреляции обращаются вноль в достаточно разнесенных быстротных окнах.
Это может быть объясненоследующим образом: вклад в далекие окна идет только от длинных валентных60струн, следовательно в этой области нет слияния, и поэтому отсутствуюти − корреляции. При этом− −корреляции остаются не нулевымиза счет общей флуктуации числа струн (что соответствует выводам моделинезависимых источников [11, 12]).На рис. 3.14 показаны коэффициенты корреляции для pp столкновений приэнергии 7 TeV в средней области быстрот как функции от зазора между окнамии произведено сравнение с экспериментальными данными.Сравнение в некоторой степени можно считать условным, поскольку1. в модели окна выбираются по быстроте, на эксперименте по псевдобыстроте;2. в экспериментальных данных имеется обрезание по поперечному импульсу (0.3всей< < 1.5 ) в то время как модель рассчитана на описаниемягкой области вплоть до нуля по ;3. при обработке экспериментальных данных не в полной мере были произведены коррекции на эффективность установки.В дополнение, в случае малого зазора существенны корреляции, связанныес распадами резонансов, и это приводит к наличию сильной зависимости коэффициентов корреляции от ширины зазора на эксперименте.
В пользу этогоговорит тот факт, что в случае азимутального разбиения окон на сектора вразвернутых окнах зависимость от зазора практически отсутствует [105].С учетом этих оговорок можно утверждать, что расчеты модели не противоречат экспериментальным данным. Перечисленные недостатки устраняютсяв следующем разделе, и производится непосредственное количественное сравнение расчетов с экспериментальными данными.Зависимость коэффициентов корреляции от ширины и положениябытротных окон в AA столкновенияхКоэффициенты корреляции в Pb-Pb столкновениях при 2,76 ТэВ в двухбыстроты окна шириной 0,8 в зависимости от зазора между ними показаны нарис.
3.15 (слева).Мы можем наблюдать почти плоское поведение в середине быстротой и снижения корреляции с дальнейшим увеличением зазора. Как pt-n, так и pt-pt61Рисунок 3.15: Зависимость коэффициентов корреляции от зазора по быстротемежду окнами (слева) и от ширины переднего окна-(в центре) и-(справа).корреляции исчезают при зазоре около 10 единиц быстроты, в то время как n-nкорреляции по-прежнему присутствуют, и это поведение похоже на случай pp.Зависимость коэффициентов корреляции от ширины переднего быстротногоокна показаны на средней и правой части рис.3.15.Результаты показывают заметную зависимостьбыстротного окнаΔ .-от размера переднегоТочки фитированы зависимостью=Δ.Δ + Важ-но обратить внимание, что в отличие от случая pp-взаимодействия, в Pb-Pbстолкновениях зависимость pt-pt корреляций от ширины быстротных окон согласуется с такой аппроксимацией (без общего множителя), что указывает нато, что в ядро-ядерных столкновениях при энергии БАК достигается достаточно высокая плотность струн, при которой выполняются асимптотическиеформулы, полученные в работе [36].3.2Сравнение результатов модели с экспериментальными даннымиВ данном разделе, для учета отбора частиц по поперечным импульсам, который неизбежно присутствует в экспериментальных данных, использовалсярасширенный вариант модели 2.3, учитывающий эффективным образом жесткость элементарных партонных столкновений.
При этом использовалось значение поперечного радиуса струныstr = 0.2фм.623.2.1Коэффициенты корреляции множественности в ppстолкновенияхЗависимость от ширины псевдобыстротного окна и области поперечных импульсов при энергиях БАКРисунок 3.16: Коэффициент корреляции множественности в зависимости отширины псевдобыстротного окна ( ) в центральной области быстрот(gap = 0).Линии – результаты расчета в модели с учетом и без учетаслияния струн, точки – экспериментальные данные [42, 106].На рис. 3.16 показана зависимость коэффициента корреляции от шириныпсевдобыстных окон при трех значений энергий.
Ограничение на поперечныйимпульс (0.3< < 1.5 GeV/)применяется как в данных, так и в модель-ных расчетах, что дает возможность прямого сравнения с экспериментальнымиданными ALICE [42, 106]. Результаты демонстрируют, что общие закономерности, такие как ростcorrс энергией столкновения и шириной псевдобыстротокон) хорошо описываются моделью. Роль слияния струн растет с√,одна-ко с использованием экспериментальных данных только по n-n коэффициентукорреляции в центральной области быстрот при энергиях, доступных на настоящий момент, трудно отличить случаи без и со слиянием струн.
Кроме того,следует отметить, что в случае небольшого промежутка между быстротнымиокнами имеется вклад эффектов ближних корреляций в данных (например,вследствие распадов резонансов), которые в не учитываются в модели.На рис. 3.17 показана зависимостьcorrот области поперечных импульсоврождающихся заряженных частиц.
Коэффициент корреляции исследуется какфункция нижняя граница интерваладанными ATLAS [52]. , и сравнивается с экспериментальными63Рисунок 3.17: Коэффициент корреляции как функция нижней границыобласти поперечного импульса. Линия - результат расчета в монте-карловскоймодели со слиянием струн, точки - экспериментальные данные [52].Получено уменьшение коэффициента корреляции при введении ограничения на нижний порог отбора частиц по поперечным импульсам. Результаты демонстрируют качественное согласиеличение mincorrс экспериментальными данными.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
