Диссертация (1149195), страница 8
Текст из файла (страница 8)
В варианте модели без учета жесткости партонпартонных столкновений, параметр0выбирался равным 0.3 ГэВ/c.46Стоит подчеркнуть, что предложенный вариант описания жесткости партонных взаимодействий имеет эффективный характер, поскольку более полноемоделирование явлений КХД в жесткой области неизбежно должно включать всебя рождение струй и другие процессы, появляющиеся в теории возмущений.Однако для описания некоторых закономерностей такой подход оказываетсяполезным.На рис. 2.7 представлены результаты монте-карловской модели, учитывающейжесткость столкновений, по фактору ядерной модификации.
Экспериментальные данные неплохо описываются вариантом модели со слиянием струн, у модели без учета слияния согласие несколько хуже. Важно отметить, что в пределебольшихфактор ядерной модификации несколько больше единицы, тогдакак без слияния –pPbстремится к единице. С учетом последних эксперимен-тальных данных коллабораций ATLAS и CMS [101, 102] по фактору ядерноймодификации вопрос о выходеpPbна единицу на настоящий момент экспери-ментально не решен.Рисунок 2.7: Фактор ядерной модификации для протон-ядерных столкновенийпри энергии 5.02 ТэВ. Результаты монте-карловской модели со слиянием и безслияния струн сравниваются с экспериментальными данными [103].472.4ЗаключениеВ данной главе сформулирована новая струнно-партонная модель pp рассеяния, в которой элементарное столкновение представляет собой взаимодействие цветных диполей. Детальное моделирование партонных распределений сучетом ограничений, налагаемых законами сохранения импульса и момента импульса позволило применить алгоритм слияния струн в поперечной плоскостис учетом их конечной протяженности по быстроте.Произведено обобщение модели на случай ядерных столкновений, что позволило описать в рамках единого подхода pp, pA и AA взаимодействия на партонном уровне без привлечения приближения Глаубера о независимых нуклоннуклонных столкновениях.На основе сравнения предсказаний модели по неупругому сечению и множественности в pp, pA и AA столкновениях показано, что поперечный радиусструны должен лежать в пределах 0.2 – 0.3 фм, а множественность на единицубыстроты от одной струны должна быть 1.1 – 1.3.Результаты настройки параметров в модели подтверждают [104], что одновременный учет как сохранения энергии в начальном состоянии, так и слияния струн важен при описании множественности в высокоэнергетических ядроядерных столкновениях.Предложен простой эффективный способ учета жесткости элементарныхпартон-партонных столкновений, который дает разумное описание распределения заряженных частиц по поперечному импульсу в pp-столкновениях, а такжефактора ядерной модификацииpPb .48Глава 3Результаты вычисления дальнихкорреляций в pp, pA и AAвзаимодействияхДанная глава посвящена исследованию основных закономерностей поведения корреляционных функций и коэффициентов корреляции.
Производитсясравнение результатов расчета с экспериментальными данными.3.1Общие свойства корреляционных функций икоэффициентов корреляцииВ данном разделе рассматриваются общие свойства корреляционных функций и коэффициентов корреляции в pp столкновениях. Если не сказано иное,все результаты данного раздела получены при значении поперечного радиусаструныstr =0.3фм.Корреляционные функцииНарис.3.1,3.2показанобщийвидкорреляционныхфункцийстолкновениях при энергии 7 ТэВ. Линией обозначена область по⟨ ⟩ − до⟨ ⟩ + вppотв рамках которой производится аппроксимация кор-реляционной функции линейной функцией с целью определения наклона, т.е.коэффициента корреляции.На рис. 3.3 представлены корреляционные функции при энергии 900 ГэВ.49<nB>nF<nB>n-n correlation function3.532.521.510.50Рисунок 3.1:−012345nF 6<nF>корреляционная функция в относительных переменныхдля pp взаимодействия при энергии 7 ТэВ.Окна по быстроте (-0.8, 0) (0, 0.8).
Расчет монте-карловской модели.pt -n correlation function (-0.8, 0), (0, 0.8)hbase_0_proj_4_5_pfxEntriesMean1.110.78090.3543BB173121<pt ><pt >nFMean yRMSRMS y1.151.11.0510.950.9012Рисунок 3.2: − 3и4 − nF5<nF>корреляционные функции в относительныхпеременных для pp взаимодействия при энергии 7 ТэВ. Окна по быстроте(-0.8, 0) (0, 0.8). Расчет монте-карловской модели.Следует отметить нелинейность корреляционных функций всех трех типов,причем заметное отклонение от линейности проявляется только вне области,используемой для определения коэффициента корреляции. Это означает, чтонелинейные эффекты в корреляционных функциях не находят своего отражения для коэффициентов корреляции, и их слеудет исследовать дополнительнодля получения большей информации об особенностях формирования и слиянияструн.50<nB>nF<nB>n-n correlation function (-0.8, 0) (0, 0.8)32.521.510.5012345nF<nF>p -n correlation functionthbase_0_proj_4_5_pfxEntriesMean10.80630.3948BB1181071.156RMSRMS y<pt ><pt >nFMean y1.151.11.0510.950.9012345nF<nF>p -p correlation functionthbase_0_proj_6_5_pfxBEntriesMean1051781.012Mean yRMSRMS y10.36650.3677B<pt ><pt >ptFt1.21.151.11.0510.950.900.511.522.5 ptF<pt F>Рисунок 3.3: − , − и − корреляционные функции для ppвзаимодействияпри энергии 900 GeV.
Окна по быстроте (-0.8, 0) (0, 0.8). Расчетмонте-карловской модели.51На рис. 3.4 показаны корреляционные функции для двух случаев: со слиянием и без слияния струн. Результаты расчетов демонстрируют, что без слиянияструн корреляционная функция форму более близкую к линейной.
Наибольшеерасхождение двух случае наблюдается в области большой множественности,где слияние струн играет значительную роль, так как это соответствует большей степени перекрытия струн. С другой стороны, в области малой и среднеймножественности в переднем окне корреляционные функции практически совпадают.Рисунок 3.4:−корреляционная функция pp взаимодействия при энергии900 ГэВ.
Окна по быстроте (-0.8, 0) (0, 0.8). Расчет монте-карловской моделисо слиянием (сплошная линия) и без слияния струн (точки).На рис. 3.5 показано сравнение расчетов данной работы с результатами,полученными в модели pp-столкновений со слиянием струн [40], основанной наоснованной на квази-эйкональном Редже подходе, при энергии 900 ГэВ. Результаты данной модели демонстрируют хорошее согласие, как между различнымисценариями слияния струн (локальное слияние, глобальное слияние, а такжедискретные варианты обоих моделей), так и с результатами настоящей работы.На рис. 3.6 расчеты данной работы сравниваются с экспериментальнымиданными ALICE [42] при энергии 7 ТэВ.
К сожалению, в настоящее время доступны только нескорректированные на эффективность установки (raw) экспериментальные данные в ограниченном диапазоне по поперечным импульсам,поэтому данное сравнение иммет смысл рассматривать лишь на качественномуровне.
Тем не менее, модели со слиянием струн описывает формуреляционной функции, в том числе ее нелинейный участок.−кор-52This workModel [40]:Рисунок 3.5: Сравнение корреляционной функции n-n корреляций,рассчитанной в данной работе, с результатами модели [40], основанной наквази-эйкональном Редже подходе, учитывающей слияние струн.<nB>nF<nB>n-n correlation function3.532.521.510.500123Рисунок 3.6: Слева:4−5nF 6<nF>корреляционная функция pp взаимодействия вотносительных переменных при энергии 7 ТэВ, рассчитанная в данной работе.Справа – нескорректированные экспериментальные данные по−корреляционной функции в pp столкновениях при энергии 7 ТэВ [42].53Общий вид корреляционных функций в p-Pb столкновенияхНа рис.
3.7 приведены–, – и – корреляционные функции для быст-ротных интервалов (-0.8, 0), (0, 0.8) в столкновениях протон-свинец при энергии 5.02 ТэВ. Корреляционная функция между множественностями построенав абсолютных величинах, в то время как –и – – в относительных.no fusionrstr=0.3 fmp-Pb, 5.02 TeV,MC modelrapidity windows(-0.8, 0), (0, 0.8)p-Pb, 5.02 TeV,MC model, rstr=0.3 fmrapidity windows(-0.8, 0), (0, 0.8)– (сверху), – (слева) и – (справа) корреляционные– столкновениях√ без отбора по центральности при энергии =5.02 ГэВ.Рисунок 3.7:функции вРезультаты показывают, что корреляционная функция множественностьмножественность является нелинейной как при наличии, так в отсутствие слияния струн. Отклонение от линейности и насыщение– корреляции при высо-кой множественности является более выраженным в модели со слиянием струн.Корреляционная функция между поперечным импульсом и множественностью и между средними поперечными импульсами также оказываются нелиней- – корреляция имеет признаки насыщения при большой мно – корреляционная функция имеет участок немонотонностиными.
При этомжественности.54при больших .В настоящее время отсутствуют опубликованные эксперимен-тальные данные по этим наблюдаемым. Таким образом, исследование формыкорреляционных функций может быть хорошей экспериментальной проверкойдля модели слияния струн. Стоит обратить внимание, что в данном подходе –и – корреляционные функции являются константами в случае отсут-ствия слияния струн. Корреляционные функции между множественностью ипоперечным импульсом в одном окне обсуждаются далее в разделах 3.2.2 и 4.2.Коэффициенты корреляции в pp и AA столкновенияхДанный раздел посвящен исследованию коэффициентов корреляции в pp иAA столкновениях в зависимости от ширины быстротных окон.Сначала рассмотрим зависимость коэффициентов корреляции в pp столкновениях от ширины заднего окна при фиксированном переднем быстротномокне окне (0.6, 0.8) (см.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
