Автореферат (1149158), страница 3
Текст из файла (страница 3)
В пятой строке даны поправки на межэлектронное взаимодействиетретьего и более старших порядков, которые были вычислены в брейтовском приближении методом КВ-ДФШ. В шестой строке приведены суммывсех предыдущих вкладов (строки с первой по пятую), Eint,total . Из Таблицы 2 видно, что значения Eint,total находятся в хорошем согласии друг сдругом для всех трех типов экранирующего потенциала.(1)(1)Строки, обозначенные ESE и EVP, соответствуют поправкам первого порядка на собственную энергию и вакуумную поляризацию, а в строках(1)(1)EScrSE и EScrVP даны соответствующие двухэлектронные поправки. В следующей строке приведены значения одноэлектронных двухпетлевых вкладов.В строке, обозначенной EQED,total, содержатся суммы всех КЭД диаграмм(строки с седьмой по одиннадцатую).
Как и в случае корреляционных поправок, можно видеть, что результаты расчетов с разными эффективны12Таблица 4: Потенциалы ионизации (в эВ) бериллиеподобных ионов.Ядро4018 ArДанная работа−855.750(20)5828 Ni−2296.621(23)12050 Sn−8106.879(35)23892 U−32386.14(20)aBiémont et al. [12].bGu [10].cChung et al. [17].defPathak et al. [13].Chaudhuri et al. [15].Yong-Qiang et al. [18].Другие работы−855.47(27)a−855.82b−855.8045c−856.0432d−2295.6(2.1)a−2296.7b−2296.42f−2298.27e−8103.1(7.3)a−8107.2b−32374(300)gghRodrigues et al. [14].Kramida and Reader [16].ми потенциалами хорошо согласуются друг с другом.
В следующих двухстроках приведены поправки на ядерную отдачу: вклад в брейтовском приближении, вычисленный с помощью метода КВ-ДФШ, и КЭД вклад отэффекта отдачи. В строке ENucl.Pol. добавлена поправка на ядерную поляризацию. В последней строке Таблицы 2 приведены полные значения дляпотенциалов ионизации основного состояния. В связи с тем, что для бериллиеподобных ионов кальция, ксенона и урана было обнаружено хорошеесогласие результатов расчетов с разными экранирующими потенциалами,для всех прочих ионов вычисления были проведены для меньшего количества потенциалов.В Таблицах 3 и 4 представлены результаты расчетов энергий связи ипотенциалов ионизации основного состояния для некоторых бериллиеподобных ионов. Теоретические погрешности, указанные в скобках, были получены путем суммирования квадратов следующих погрешностей: погрешностипоправки на конечный размер ядра, погрешности результата расчета методом КВ-ДФШ и погрешности, связанной с неучтенными одноэлектронными двухпетлевыми КЭД вкладами и КЭД поправками старших порядков.Для ионов с малыми значениями Z итоговая погрешность, главным обра13зом, определяется погрешностью КВ-ДФШ расчетов.
Для тяжелых ионовсущественный вклад в полную погрешность начинает происходить от погрешности поправки на конечный размер ядра, а также от погрешности,связанной с неучтенными КЭД вкладами старших порядков. В Таблицах 3и 4 проведено сравнение полученных в данной работе энергий связи и потенциалов ионизации основного состояния бериллиеподобных ионов с данными из компиляции NIST и результатами релятивистских расчетов, выполненных другими авторами. Главный источник погрешности значений,приведенных в базах NIST, связан с потенциалами ионизации бериллиеподобных ионов. Это не удивительно, поскольку все предыдущие расчетыбериллиеподобных ионов включали многоэлектронные КЭД эффекты полуэмпирически или в рамках каких-либо одноэлектронных приближений.Из Таблиц 3 и 4 видно, что, как правило, полученные здесь теоретическиепредсказания находятся в хорошем согласии с результатами предыдущихрасчетов, но имеют значительно более высокую точность.ЗаключениеВ Заключении сформулированы основные результаты, полученные вдиссертации.Основные результаты диссертации опубликованы в следующихработах:1.
A. V. Malyshev, A. V. Volotka, D. A. Glazov, I. I. Tupitsyn, V. M. Shabaev,and G. Plunien, Ionization energies along beryllium isoelectronic sequence. —Physical Review A, 2015, vol. 92, p. 012514.2. A. V. Malyshev, A. V. Volotka, D. A. Glazov, I. I. Tupitsyn, V. M. Shabaev,and G. Plunien, QED calculation of the ground-state energy of berylliumlikeions. — Physical Review A, 2014, vol. 90, p. 062517.14Список литературы[1] V.
A. Yerokhin, A. Surzhykov, and S. Fritzsche, Phys. Rev. A 90, 022509 (2014).[2] V. M. Shabaev, Phys. Rep. 356, 119 (2002).[3] V. M. Shabaev, I. I. Tupitsyn, K. Pachucki, G. Plunien, and V. A. Yerokhin, Phys. Rev.A 72, 062105 (2005).[4] V. M. Shabaev, I. I. Tupitsyn, V. A. Yerokhin, G. Plunien, and G. Soff, Phys. Rev. Lett.93, 130405 (2004).[5] В. Ф.
Братцев, Г. Б. Дейнека, И. И. Тупицын, Изв. Акад. наук СССР: сер. Физ. 41,2655 (1977).[6] V. A. Yerokhin, P. Indelicato, and V. M. Shabaev, Phys. Rev. Lett. 97, 253004 (2006).[7] V. A. Yerokhin and V. M. Shabaev, J. Phys. Chem. Ref. Data 44, 033103 (2015).[8] A. V. Nefiodov, G. Plunien, and G. Soff, Phys. Rev. Lett. 89, 081802 (2002).[9] A. V. Volotka and G. Plunien, Phys.
Rev. Lett. 113, 023002 (2014).[10] M. F. Gu, At. Data Nucl. Data Tables 89, 267 (2005).[11] M. H. Chen and K. T. Cheng, Phys. Rev. A 55, 166 (1997).[12] E. Biémont, Y. Frémat, and P. Quinet, At. Data Nucl. Data Tables 71, 117 (1999).[13] H. Pathak, B. K. Sahoo, B. P.
Das, N. Vaval, and S. Pal, Phys. Rev. A 89, 042510(2014).[14] G. C. Rodrigues, P. Indelicato, J. P. Santos, P. Patté, and F. Parente, At. Data Nucl.Data Tables 86, 117 (2004).[15] R. K. Chaudhuri, P. K. Panda, H. Merlitz, B. P. Das, U. S. Mahapatra, andD. Mukherjee, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 33, 5129 (2000).[16] A. E. Kramida and J. Reader, At. Data Nucl. Data Tables 92, 457 (2006).[17] K.
T. Chung, X.-W. Zhu, and Z.-W. Wang, Phys. Rev. A 47, 1740 (1993).[18] L. Yong-Qiang, W. Jian-Hua, and Y. Jian-Min, Chin. Phys. Lett. 25, 3627 (2008).15.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
