Методичка по электроду (задания) (1135334), страница 5
Текст из файла (страница 5)
В приближении идеального проводника(δ ≪ d < R) найти плотность тока на поверхности полости.28.3*. На большом расстоянии a от плоской поверхности идеальногопроводника расположен круговой контур радиуса r, по которому протекаетпеременный ток J0 cos(ωt). Найти распределение токов на поверхностипроводника.29 СЕМИНАР: Электродинамика движущихся средЗадачи электродинамики проводников и диэлектриков движущихся во внешнем поле.Униполярная индукция.29.1. Диэлектрический шар (радиус R, µ = 1, ǫ 6= 1) движется в однород~ 0 cо скоростью ~v , v ≪ c.
Найти созданом постоянном электрическом поле Eваемое им магнитное поле.Электродинамика сплошных сред2429.2. Проводящий цилиндр радиуса R, высоты h вращается вокруг своей~ ⊥ωоси с угловой скоростью ω в однородном постоянном магнитном поле B~.Оценить момент сил (при h ≫ R, δ ≫ R), необходимых для поддержанияравномерного вращения.29.3. Нейтральный проводящий цилиндр радиуса R вращается с угловой~ kωскоростью ω в постоянном магнитном поле B~ . Определить разность потенциалов между точкой на оси цилиндра и точкой на его боковой поверхности.
Найти распределение зарядов в цилиндре.30 СЕМИНАР: Комплексная диэлектрическая проницаемостьЗадачи на применение дисперсионных соотношений Крамерса-Кронига для вычислениявещественной и мнимой частей комплексной диэлектрической проницаемости.30.1. Пользуясь соотношениями Крамерса-Кронига, найти действительную часть ǫ′ (ω) диэлектрической проницаемости по ее мнимой частиǫ′′ (ω) = (ǫ0 − 1) ·ων,ω2 + ν 2где ǫ0 и ν – постоянные параметры.30.2. Пользуясь соотношениями Крамерса-Кронига, найти мнимую часть′′комплексной диэлектрической проницаемости ǫ по ее действительной частиǫ′ (ω) = 1 +α,[ω 2 + ω02 ][ω 2 + ω12 ]где α, ω0 и ω1 – постоянные параметры.31 СЕМИНАР: Диэлектрическая проницаемостьв моделях сплошных средДиэлектрическая проницаемости в материальной среде состоящей из твердых диполей.Вычисление диэлектрической проницаемость газа во внешнем магнитном поле.~ иE~ в материальной среде, состоящей из твердых ди31.1.
Связь между Dполей, может быть записана в виде¡¢¡¢~ t = E~ t + 4πκ ·DτZt−∞t − t′ ´ ~ ¡ ′ ¢exp −· E t · dt′ ,τ³где κ и τ – константы. Найти ǫ(ω) для такой среды.25Электродинамика сплошных сред31.2. Получить выражение для тензора диэлектрической проницаемостиразреженного газа из нейтральных одноэлектронных атомов, помещенного во~ 0 . Воспользоваться осцилвнешнее однородное постоянное магнитное поле Bляторной моделью.32 СЕМИНАР : К О Н Т Р О Л Ь Н А Я Р А Б О Т А !33 СЕМИНАР: Электромагнитные волны в веществеЗадачи на распространение электромагнитных волн в изотропных и анизотропных средах.Основы оптики кристаллов.33.1*.
Пользуясь осцилляторной моделью, выяснить, при каких условияхв полностью ионизированном разреженном газе возможно распространениепродольных электромагнитных колебаний. Принять µ = 1, диссипациямипренебречь.33.2. Плоская монохроматическая волна распространяется вдоль оси z ввеществе, для которого ненулевые компоненты комплексного тензора диэлектрической проницаемости имеют вид: ε11 = ε22 = ε1 , ε33 = ε2 , ε12 = −ε21 = iε3 .Найти фазовую скорость этой волны.33.3. То же для волны, распространяющейся перпендикулярно к оси z.34 СЕМИНАР: Отражение электромагнитных волнЗадачи на отражение света на границе в кусочно-однородных средах. Спектральный составсвета, отраженного от неподвижной и движущейся границы диэлектрика, обладающегодисперсионными свойствами.34.1.
Белый свет отражается от поверхности вещества, для которого в рассматриваемой области частотǫ′ (ω) = 1 +f,(ω02 − ω 2 )2 + γ 2 ω 2ǫ′′ (ω) = 0,где f ≪ ω04 . Найти спектральный состав отраженного света для случаев нормального и наклонного падения.34.2. Плоская волна частоты ω0 падает из вакуума по нормали на границудиэлектрика, движущегося с постоянной скоростью V перпендикулярно границе. Найти коэффициент отражения и частоту отраженной волны.Электродинамика сплошных сред2635 СЕМИНАР: ВолноводыЗадачи на распространение волн в волноводах.
TE и TM моды. Граничные условия.35.1*. Получить уравнения и граничные условия для TE–волны в волноводе с произвольной, односвязной формой сечения.35.2*. То же для ТM–волны.ЭКЗАМЕН !Литература1. Батыгин В.П., Топтыгин И.Н. Сборник задач по электродинамике. М. Наука, 1962.2. Денисов В.И. Лекции по электродинамике. М., УНЦ ДО, 2007.3. Денисов В.И. Введение в электродинамику материальных сред. М., МГУ, 1989.4.
Джексон Дж. Классическая электродинамика. М.,Мир, 1965.5. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория поля. М., Наука, 1988.6. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. M.,Наука, 1982.7. Левич В.Г. Курс теоретической физики, т.1.8. Логунов А.А. Лекции по теории относительности. Современный анализ проблемы. М.,Наука, 1986.9. Мандельштам Л.И. Лекции по оптике, теории относительности и квантовой механике.М., Hаука, 1972.10. Пановский В., Филлипс М. Классическая электродинамика. М., Физматгиз, 1963.11. Угаров В.А. Специальная теория относительности. М. Наука, 1969.12. Тамм И.Е.
Основы теории электричества. М.-Л., 1966.Список вопросов и задач к экзамену находится на сайте кафедры квантовой теории и физики высоких энергий по адресам: hep.itpm.msu.su илиhep.phys.msu.ru27Электродинамика сплошных средДля заметок.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
