Главная » Просмотр файлов » Методичка по электроду (задания)

Методичка по электроду (задания) (1135334), страница 3

Файл №1135334 Методичка по электроду (задания) (Методичка по электроду (задания)) 3 страницаМетодичка по электроду (задания) (1135334) страница 32019-05-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 3)

преобразуются по закону:T ′ i. k.∂x′ i ∂x n· ′k · T.mn .=m∂x∂x12.1.* На плоскости введена декартова косоугольная система координат,угол между осями которой равен ω. Записать метрический тензор и формулыдля опускания и поднятия индексов (т.е. для перехода от контравариантныхкомпонент к ковариантным и обратно).12.2*. Записать компоненты ко- и контравариантного метрического тензора в сферических координатах.12.3. Дан антисимметричный тензор электромагнитного поля Fik = −Fki ,ковариантные компоненты которого в декартовых координатах инерциальнойсистемы отсчета можно представить в видеFik0∂Ak ∂Ai −Ex≡− k = i−Ey∂x∂x−EzEx0Hz−HyEy−Hz0HxEzHy ,−Hx0где Ex , Ey , Ez и Hx , Hy , Hz – декартовы проекции векторов напряженностей~ и магнитного H~ полей.

Найти тензор F ik .электрического E14Электродинамика полей и зарядов в вакууме13 СЕМИНАР: Тензор электромагнитного поля и его инвариантыЗадачи на нахождение полевых конфигураций в различных инерциальных системах отсчета.Инварианты тензора электромагнитного поля.13.1. Учитывая преобразования Лоренца и используя закон преобразова~ иH~ния тензора второго ранга, найти формулы преобразования компонент Eпри переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой, движущейсяотносительно первой вдоль оси x со скоростью V .~ иH~ при преобразо13.2.

Обобщить закон преобразования векторов Eвании Лоренца на случай произвольного направления вектора относительнойскорости V~ .13.3. В лабораторной системе координат угол между напряженностями~ иH~ равен ϕ. Найти систему координат, в которой они параллельны.полей EВсегда ли задача имеет решение? Единственно ли оно?13.4. Электрон обладает спиновым моментом количества движенияs, (s = h̄/2) и связанным с ним магнитным моментом µ = es/(mc). Оценитьэнергию взаимодействия магнитного момента электрона в атоме водорода скулоновским полем ядра.13.5. Используя результаты задачи 12.3, найти выражения для F ik Fik и′′сравнить их с выражением для F ik Fik ; выразить результат через напряженности полей.13.6*.

То же для eiklm Fik Flm . Учесть, что в инерциальных системах отсчета абсолютно антисимметричный аксиальный тензор Леви-Чивиты имеетвид:n0, если хотя бы два индекса одинаковы;iklme=±1,если все индексы разные;причем e0123 = +1, а остальные компоненты тензора получаются путем перестановки индексов.~ иH~ электро13.7*. Найти закон преобразования амплитуд векторов Eмагнитной волны при преобразованиях Лоренца.14 СЕМИНАР: Законы сохраненияЗадачи релятивистской кинематики с участием массивных и безмассовых частиц.Инварианты четырех-векторов скорости и импульса частиц.14.1. При какой энергии частицы, имеющей массу покоя m, время ее распада в N раз больше, чем в собственной системе отсчета?Электродинамика полей и зарядов в вакууме1514.2. Частица с массой m1 и скоростью v1 поглощается частицей массыm2 , первоначально покоившейся.

Найти массу M и скорость V образовавшейся частицы.14.3. Покоящееся возбужденное ядро с энергией возбуждения E = h̄ω0испускает гамма-квант. Найти частоту гамма-кванта с учетом отдачи ядра.Масса покоя невозбужденного ядра M, M c2 ≫ h̄ω0 .14.4. Квант света с частотой ω0 рассеивается на покоящемся свободномэлектроне. Найти зависимость частоты ω рассеянного фотона от угла рассеяния θ.14.5*. То же для случая, когда электрон ультрарелятивистский, его импульс |P~ | ≫ mc и составляет угол θ0 с направлением движения первичногоγ-кванта.14.6.

Частица с массой m1 налетает на покоящуюся частицу с массой m2 . Происходит реакция, в которой рождаются частицы с общей массойM > m1 + m2 . Найти энергетический порог реакции T , т.е. минимальное значение кинетической энергии налетающей частицы, начиная с которого реакциястановится энергетически возможной.14.7. Найти пороговую энергию фоторождения π 0 -мезона на нуклоне вреакции: n+γ → n+π 0 . Массы покоя нуклона M и π 0 -мезона m известны.14.8. Частица из ускорителя, имевшая массу покоя m и полную энергиюE1 , движется к покоящейся частице-мишени той же массы.

Найти суммарнуюкинетическую энергию T двух частиц в системе центра инерции.14.9. Опираясь на законы сохранения энергии и импульса, показать, чтоневозможны ни испускание, ни поглощение фотона свободным электроном.14.9a. Опираясь на законы сохранения энергии и импульса, показать, чтоневозможны ни превращение свободно движущегося π 0 -мезона в один гаммаквант, ни обратная реакция.14.10. π-мезон с массой покоя m, двигавшийся со скоростью v, распадается на два гамма-кванта.

Найти энергетический спектр гамма-квантов влабораторной системе координат.14.11. Найти массу системы, состоящей из двух фотонов одинаковой частоты ω, если угол между их волновыми векторами равен θ.14.12*. Определить возможные пределы энергии антинейтрино, образующегося при бета-распаде нейтрона, n → p+ + e− + ν̃e .15 СЕМИНАР : К О Н Т Р О Л Ь Н А Я Р А Б О Т А !16Электродинамика полей и зарядов в вакууме16 СЕМИНАР: Движение заряженных частиц во внешних поляхЗадачи на определение законов движения релятивистских заряженных частиц во внешнихэлектромагнитных полях. Интегралы движения.16.1.

Релятивистская частица с зарядом e и массой m движется в од~ При t = 0 частица находилась в начале конородном электрическом поле E.~ Найти закон движения частицы - явнуюординат и имела импульс p~0 ⊥ E.зависимость ~r(t) и ~v (t) .16.2. Релятивистская частица с зарядом e и массой m движется в одно~ При t = 0 частица находилась в начале координатродном магнитном поле H.и имела начальную скорость v0 .

Найти закон движения частицы. Указать всеинтегралы движения в данном случае.16.3. Записать уравнения движения релятивистской заряженной частицы во внешнем электромагнитномполе, используяфункциюЛагранжа этойp¡¢222~ r, t) /c .частицы L = −mc · 1 − v /c − eϕ(~r, t) + e ~v · A(~16.4.

Заряженная частица (заряд e, масса m) движется в поле силовогоцентра – точечного заряда q. Выписать все интегралы движения.17 СЕМИНАР: Излучение быстро движущихся зарядовВычисление интенсивности излучения при движении по окружности. Оценка углов вдиаграмме направленности.17.1. Найти полную интенсивность излучения релятивистской заряженной частицы, переходя из сопутствующей системы координат в лабораторную.Выразить интенсивность излучения: a) через скорость и ускорение; б) черезвнешние поля.17.2.

Релятивистская частица с зарядом e и массой m движется покруговой орбите постоянного радиуса R. Найти зависимость мощности излучения от энергии частицы.17.3*. Релятивистская заряженная частица движется по окружности. Всопутствующей системе угловое распределение излучения вперед и назад одинаково. Переходя в лабораторную систему координат и используя формулудля аберрации света, объяснить мгновенное угловое распределение излучения.

В частности, оценить створ углов, в который будет излучаться половинаэнергии; каким углам в лабораторной системе соответствуют передняя и задняя полусферы сопутствующей системы ?17.4*. Ультрарелятивистский электрон вращается по круговой орбите радиуса R с угловой частотой ω0 . Оценить спектр излучаемых частот, учитывая,Электродинамика полей и зарядов в вакууме17что из-за "прожекторной"диаграммы направленности излучение носит импульсный характер, а δω · δt ∼ 1.18 СЕМИНАР: Тензор энергии-импульса электромагнитного поляЗадачи на вычисление тензора энергии-импульса и тензора момента импульсаэлектромагнитного поля.18.1*. Показать, что для поля плоской, монохроматической электромагнитной волны с частотой Ω тензор энергии-импульса можно записать в виде:T mn =Wc2 m nk k ,Ω2где k m = {k 0 = Ω/c, ~k} – волновой четырех-вектор, а W – плотность энергииэлектромагнитного поля волны.18.2*. Плоская электромагнитная волна с плотностью энергии поля W,падает под углом θ на пластину с коэффициентом отражения R.

Найти силу,действующую на пластину со стороны поля волны.З А Ч Е Т !Электродинамика сплошных сред18ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ПРОГРАММА-МИНИМУМЧасть 2. "Электродинамика сплошных сред".1. Уравнения Максвелла в веществе в дифференциальной и интегральнойформах.2. Уравнения для потенциалов в однородной изотропной среде.3. Граничные условия для полей в кусочно-однородной среде.4. Закон сохранения энергии в дифференциальной форме.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
193,97 Kb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6390
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее