Рабочая программа курса «Гидромеханика» (1124070), страница 2
Текст из файла (страница 2)
Найти распределениедавления. Проверить выполнение граничных условий на границе жидкости. Вычислить силу,действующую со стороны жидкости на часть границы.Найти частоту малых колебаний тяжелой идеальной жидкости в прямоугольном бассейне.Струя жидкости вытекает из водопроводного крана, попадает на подставленную под нее ложку ирастекается в стороны тонкой пеленой.
Известна скорость жидкости в струе и угол, который составляет сосью струи скорость жидкости, отрывающейся от ложки. Пренебрегая действием вязкости и тяжести,найти силу, действующую на ложку со стороны струи.Вязкая жидкость (§ 23)1.2.3.Найти распределение скорости при течении вязкой жидкости между двумя параллельными пластинами поддействием постоянного градиента давления. Найти силы, действующие на пластины со стороны жидкости(плоская задача Пуазейля).Найти распределение скоростей в слое вязкой жидкости, текущей по наклонной плоскости в поле силытяжести (задача о течении пленки).Полубесконечный слой вязкой жидкости граничит с пластиной, которая движется в своей плоскости поизвестному закону (примеры: пластина начинает движение из состояния покоя; пластина колеблется погармоническому закону).
Найти движение жидкости.4.5.Вязкая теплопроводная жидкость течет между параллельными пластинами, поддерживаемыми при разныхтемпературах. Найти распределение температуры в жидкости и потоки тепла через пластины (плоскаязадача Куэтта).В вертикальный цилиндрический канал, в котором находится слой пористого вещества, сверху наливаютпорцию жидкости, которая постепенно просачивается через пористый материал под действием силытяжести. Найти закон, по которому меняется высота столба жидкости над пористым слоем (задача о работефильтра для воды).Моделирование и теория подобия (§ 38, 39)1.2.3.С помощью пи-теоремы найти зависимость периода малых колебаний воды в стакане от определяющихпараметров явления.Налитая в стакан горячая вода остывает за 10 минут.
Через какое время охладится до той же температурыгорячая вода, налитая во вдвое больший стакан?С помощью пи-теоремы найти силу, которая действует со стороны жидкости на частицу, движущуюся сизвестной постоянной скоростью в вязкой жидкости, в зависимости от определяющих параметров.ВОПРОСЫ К РЕЙТИНГОВЫМ КОНТРОЛЬНЫМ РАБОТАМ И ДИФФЕРЕНЦИРОВАННОМУ ЗАЧЕТУПервая контрольная работа1.2.3.4.5.6.7.8.Лагранжево и эйлерово описание движения сплошной среды.Полная производная, ее физический смысл и вычисление при лагранжевом и эйлеровом описаниидвижения.Траектории материальных частиц.
Линии тока в заданный момент времени. Их нахождение по заданномуполю скорости.Тензор скоростей деформаций. Физический смысл его диагональных и внедиагональных компонент вдекартовой системе координат.Дивергенция скорости, ее физический смысл.Закон сохранения массы в дифференциальной форме — уравнение неразрывности (две формы записи).Введение вектора напряжения на мысленном разрезе сплошной среды. Тензор напряжений, физическийсмысл его компонент в декартовой системе координат.
Выражение вектора напряжений через тензорнапряжений и нормаль к площадке (формула Коши).Уравнения баланса импульса в дифференциальной форме (уравнения движения сплошной среды).Вторая контрольная работа1.2.3.4.5.6.Модель идеальной (невязкой) жидкости.
Вид вектора напряжения на площадке с заданной нормалью.Вычисление силы, действующей на тело в потоке идеальной жидкости.Уравнение движения идеальной жидкости — уравнение Эйлера. Замкнутая система уравнений в случаетечений однородной несжимаемой идеальной жидкости.Типичные граничные условия. Условие непротекания на границе идеальной жидкости с твердым телом.Интеграл Бернулли для установившихся течений идеальной несжимаемой жидкости в потенциальном полемассовых сил.Потенциальные течения. Уравнение Лапласа для потенциала скорости для течения несжимаемойжидкости. Интеграл Коши — Лагранжа для течений идеальной несжимаемой жидкости в потенциальномполе массовых сил.Использование интегральных соотношений, следующих из законов сохранения массы и импульса.Третья контрольная работа1.2.3.4.Модель несжимаемой вязкой жидкости. Вид зависимости тензора напряжений от давления и тензораскоростей деформаций (закон Навье — Стокса).
Коэффициент динамической вязкости. Коэффициенткинематической вязкости.Уравнение движения для несжимаемой вязкой жидкости (уравнение Навье — Стокса). Замкнутая системауравнений для несжимаемой вязкой жидкости. Типичные граничные условия. Условие прилипания награнице с твердым телом.Число Рейнольдса как отношение инерционных и вязких сил при стационарных течениях. Упрощениеуравнения Навье — Стокса при малых числах Рейнольдса (уравнение Навье — Стокса в приближенииСтокса).Закон теплопроводности Фурье. Уравнение баланса энергии. Уравнение притока тепла. Уравнениетеплопроводности как частный случай уравнения притока тепла для покоящейся жидкости.5.6.Размерность физической величины. Формулировка пи-теоремы теории размерностей.
Использование питеоремы для моделирования физических явлений. Критерии подобия.Оценка порядков слагаемых в уравнениях механики сплошных сред.ТРЕБОВАНИЯ К РЕЗУЛЬТАТАМ ОСВОЕНИЯ КУРСАВладение основными понятиями механики сплошных сред и гидродинамики.Умение применять полученные знания при рассмотрении природных процессов.ЛИТЕРАТУРА1.2.3.4.5.6.С е д о в Л. И. Механика сплошной среды.
Т. 1, 2 (любое издание).Г а л и н Г. Я., Г о л у б я т н и к о в А. Н. и др. Механика сплошных сред в задачах / Под ред. М. Э. Эглит.М.: Московский лицей, 1996. Т. 1, 2.К о ч и н Н. Е., К и б е л ь И. А., Р о з е Н. В. Теоретическая гидромеханика. Т. 1, 2 (любое издание).Л о й ц я н с к и й Л. Г. Механика жидкости и газа (любое издание).Л а н д а у Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М.
Теоретическая физика. В 10 т. Т. VI. Гидродинамика. М.: Наука, 1986.П р а н д т л ь Л. Гидроаэромеханика. Ижевск: НИЦ «РХД», 2000.Разработчик рабочей программы Н.Е.Леонтьев.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
