И.П. Жеребцов - Основы электроники (1115520), страница 86

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 86)

Пилообразное напряжение для линейной развертки М ~Рй Рнс. 20.12. Осциллограммы сннусондальпого напряжения прн кратном соотношении частот Соответственно частота развертки /р'„, должна быть в целое число раз меньше частоты исследуемого напряжения: эраэв = Х/И. (20.8) Тогда за время Тр„, пройдет целое число колебаний исследуемого напряжения и в конце обратного хода пятно на экране окажется в том месте, откуда оно начало двигаться во время прямого хода. На рисунке показаны наблюдаемые осциллограммы при и = 1, или Трвэв = Т и и = 2 'г. е Тр„, = 2Т. Время обратного хода 1, желательно иметь возможно меньшим, так как за счет него часть кривой не воспроизводится (штрихи на рисунке).

Кроме того, чем меньше г„тем быстрее обратный ход луча и тем слабее он виден. Следует установить и не менее 2, чтобы было видно полностью хотя бы одно целое колебание. Подбор значения и производится изменением частоты генератора развертки. Если и не будет целым числом, то осциллограмма не остается неподвижной и вместо одной кривой наблюдается несколько, что неудобно. На рис. 20.13 показаны осциллограммы синусоидального напряжения при и = '/з и л = э/а. ДлЯ УпРоЩениЯ зДесь пРинЯ- то, что время обратного хода рз = О. С'грелки с цифрами на рисунке указывают последовательность движения пятна на экране. Подобранное целое число л обычно сохраняется лишь короткое время, так как генератор развертки имеет нестабильную частоту, да и частота исследуемого напряжения также может изменяться.

Для сохранения выбранного и в течение длительного времени применяют синхронизацию генератора раз- л=- 1 г Рис. 2013. Осциллограммы сииусондальлого напряжения при дробном соотношении частот вертки исследуемым напряжением. Синхронизация состоит в том, что исследуемое напряжение подводится к генератору развертки и он генерирует пилообразное напряжение с частотой, меньшей в целое число раз, нежели частота исследуемого. Исследуемые напряжения обычно подают на отклоняющие пластины через разделительные конденсаторы (см. рис. 20.2). Поэтому на пластины не попадает постоянная составляющая и наблюдается лишь переменная.

Ось времени (нулевая ось) этой составляющей представляет собой ту горизонтальную линию, которая остается на экране, если прекратить подачу исследуемого напряжения. Для получения истинной осциллограммы напряжения, содержащего постоянную составляющую, его необходимо подавать на пластины непосредственно, а не через конденсаторы. Если нужно наблюдать осциллограмму тока, то в его цепь включают резистор и.

Напряжение на нем, пропорциональное исследуемому току, подводят к пластинам П . По известной чувствительности трубки определяют это напряжение. Разделив его на сопротивление Я, находят ток. Чтобы ток заметно не изменился при включении резистора 11, последний должен иметь относительно малое сопротивление. Если напряжение будет недостаточным, то его прцлется подавать через усилитель с' известным коэффициентом усиления. Искажения изображений. В электростатических трубках искажения осциллограмм наблюдаются главным образом при несимметричном включении отклоняющих пластин, т.

е. когда одна пластина каждой пары соединена со вторым анодом (см, рис. 20.2). Пусть при таком включении на пластины П подано переменное напряжение с амплитудой У . Тогда на одной пластине потенциал равен нулю относительно корпуса, а на другой пластине он меняется от + У„до — У (рис.

20.14, а). Соответственно меняются и потенциалы различных точек в пространстве между пластинами. При положительной полу- 273 4 аио3 0-0 Рис. 20.14. Отклонение электронного луча при несимметричном (а) и симметричном (6) вклю- чении отклоняющих пластин Рис. 20.!5. Симметричное включение откло- няющих пластин. 274 волне напряжения электроны пролетают через точки с потенциалами более высокими, чем У„х. За счет этого скорость их увеличивается, а чувствительность трубки уменьшается. При отрицательной полуволне электроны уменьшают скорость, так как потенциалы точек между пластинами ниже У,з.

Это приведет к увеличению чувствительности трубки. В результате отклонение у, при положительной полуволне будет меньше, чем отклонение уя при отрицательной полуволне. Осциллограмма синусоидального напряжения станет несинусоидальной, т.е. возникнут нелинейные искажения. При симметричном включении ни одна нз Отклоняющих пластин не соединяется непосредственно с корпусом и вторым анодом, а точки нулевого потенциала находятся в средней плоскости между пластинами (рис.

20.14, б). Потенциалы пластин в любой момент одинаковы по значению и противоположны по знаку. На одной пластине потенциал принимает крайние значения +0,5У„, а на другой соответственно +0,5П„. Отклонение электронного луча к любой из пластин происходит в одинаковых условиях, и поэтому у, = = уз. На рис. 20.15 показан вариант симметричного включения отклоняющих пластин.

Постоянное напряжение для начальной установки пятна' снимается со сдвоенного резистора К„К',. При одновременном перемещении их движков с помощью одной ручки потенциалы отклоняющих пластин изменяются одинаково по значению, но противоположно по знаку. Симметричное включение пластин уменьшает и другие неприятные явле- ния, например ухудшение фокусировки при смещении пятна к краю экрана. Несимметричное включение пластин, более удаленных от прожектора, создает трапецеидальные, искаэьсенил.

Онн возникают вследствие наличия поля на пути электронов от одной пары пластин к другой. Пусть, например, на ближайшие к прожектору пластины П„, включенные любым образом, подано переменное напряжение, а на пластинах П включенных несимметрично, напряжение равно нулю. Тогда на экране видна вертикальная светящаяся черточка 1 (рис. 20.16). Если подать на пластину П„, не соединенную с корпусом, положительный потенциал, то черточка сместится в сторону этой пластины (линия 2), но станет несколько короче. Это объясняется тем, что между положительно Рнс.

20.1б. Трапеценлальные искажения заряженной пластиной П, и пластинами П образовалось дополнительное ускоряющее поле, которое несколько искривляет траектории электронов и уменьшает их отклонение, вызванное напряжением на пластинах П . При отрицательном потенциале той же пластины П„на электроны, вылетевшие из пластин П, действует дополнительное тормозящее поле, которое несколько увеличит их отклонение; черточка на экране сместится влево и станет длиннее 1линия 3). Рассмотренные светящиеся черточки образуют фигуру в виде трапеции, что объясняет название данных искажений. Для уменьшения искажений устанавливают экраны между пластинами П„и П и придают более удаленным от прожектора пластинам специальную форму.

В настоящее время применяют, как правило, симметричное включение пластин„так как оно уменьшает многие виды искажений. Несимметричное включение можно применять в том случае, когда отклонение луча будет производиться только в одну сторону. ще, нежели электростатических 1рнс. 20.17). Электронный прожектор имеет катод, модулятор и анод. Иногда анодом является проводящий слой.

В некоторых трубках между анодом и управляющим электродом есть еще экранирующий электрод, на который подается постоянное положительное напряжение в несколько сотен вольт. Питание прожектора осуществляется так же, как в электростатической трубке, но при этом не требуется регулировки анодного напряжения для целей фокусировки. Расходящийся поток электронов подается из прожектора в магнитное поле фокусирующей катушки ФК, которая питается постоянным током. На рисунке она показана в разрезе.

Возможна магнитная фокусировка длинной или короткой катуизкой. В первом случае поток электронов проходит однородное магнитное поле внутри длинной катушки 1рис. 20.18) и электронные траектории являются винтовыми линиями. Если электроны выходят из точки Б на оси катушки, то после каждого оборота они снова пересекут ось, т. е. сфокусируются в точках Б„Бг и т.д. Это показывают проекции траекторий на плоскость, пер- 20.3. МАГНИТНЫЕ ЭЛЕКТРОННО-ЛУЧЕВЫЕ ТРУБКИ Магнитные электронно-лучевые трубки, т. е. ЭЛТ с магнитной фокусировкой и магнитным отклонением луча, получили большое распространение, в частности, в качестве приемных телевизионных трубок 1кинескопов) и индикаторных трубок радиолокаторов.

Так как фокусируюшая и отклоняющая системы в виде катушек находятся снаружи трубок, конструкция магнитных трубок про- Е + пс~й йЫ Рнс. 20.17. Принцип устройства н условное графическое обозначение магнитной электронно-яучевой трубки 275 ФК Рис. 20.18. Фокусировка длинной катушкой пендикулярную оси катушки. Они являютси окружностями, выходящими из точки Б и возвращающимися в эту же точку. (На рисунке показаны траектории только двух электронов.) Фокусировка длинной катушкой встречается в некоторых специальных электронных приборах. В ЗЛТ применяют неоднородное магнитное Поле короткой катушки — в качестве короткой магнитной линзы (рис.

20.19). Движение электронов в таком поле сложно, и мы рассмотрим его приближенно. Разделим поле на две половины (1 и П) плоскостью, проходящей через середину катушки йерпендикулярно ее оси. По обе стороны от этой плоскости магнитная индукция убывает вдоль оси катушки. Когда из точки Б в первую половину поля вхо- ! ! 1 1 Е! Рис. 20.19. Фокусировка короткой катушкой 276 дит расходящийся поток электронов, то их траектории искривляются.

Характеристики

Список файлов книги