Главная » Просмотр файлов » Н. Ф. Николенко. Основы теории РЭБ. М., Воениздат, 1987

Н. Ф. Николенко. Основы теории РЭБ. М., Воениздат, 1987 (1083410), страница 23

Файл №1083410 Н. Ф. Николенко. Основы теории РЭБ. М., Воениздат, 1987 (Н. Ф. Николенко. Основы теории РЭБ. М., Воениздат, 1987) 23 страницаН. Ф. Николенко. Основы теории РЭБ. М., Воениздат, 1987 (1083410) страница 232018-01-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 23)

С ге- Рнс. 6.6. Функнкональная схема передатчика АМШП на магнетроне нсратора модулирующих шумов сигнал поступает на ограничитель и далее иа модулятор. Последний представляет собой усилитель на мощных электронных лампах, вкл1очеиных послсдоватслшю с магкетроном. Суммарный ток ламп должек быть равен номинальному току магнетрона. Магнетрон относится к автогенераториым устройствам замкнутого типа, т. е. при приложении между анодом и катодом определенного напряжения в нем возникают незатухающие колебания, Изменение анодного напряжения магнетрона наряду с амплитудой изменяет и частоту генерируемых колебаний.

Поэтому молулирующие шумы ограничивают, а амплитуду колебаний сг'„нн выбирают так, чтобы напряжение Е/шли= — 1Уоо+сг' ш) 1положительная волна модулирующего напряжения) соответствовало номинальному зкачеии1о мощности генерируемых магнетроном колебаний, а напряжение У м= — ~l,о+У ш 1отрицательная полуволна шумовых колебаний) — срыву колебаний, В результате магнетрон работает в режиме прерывистой модуляции, а генерируемый им шум будет представлять помеховый сигнал„график которого показан иа рис. 6.4, б, Схема генератора для получения АМШП с использованием ЛБВ-О приведена на рнс. 6.6.

Кратко рассмотрим работу ЛБВ в режиме усиления СВЧ-колсбаний. ЛБВ представляет собой вакуумный прибор, содержащий следующие элементы: 1 — катод с системой электростатической фокусировки элскгроипого пучка (на рисунке не показано); 2 — первый анод (управлягошпй током электрод); 3 — второй анод (ускоряющий электрод); 4 — металлическая спираль (замедляющий электрол); 5 — электромагнитная фокусируюгцая катушка; 5 — коллектор электронов; 7 — входной и выходной элементы связи спирали с входным и выходным волноводами или коаксиальными кабелями. г'нс. Ь В. Фуннпно|пнннпнн снснн пспсннгннкн Л?ИШП нп ЛВВ-О Сфокусированный и ускоренный анодами электронный поток поступает в пространство взаимодействия (внутренняя полость спирали) с переменным электрическим полем спирали, Последнее возникает в результате того, что во входном элементе связи подведенное к ЛБВ поле е(г) =Е псов ыпг наводит ЭДС.

СкоРости электронов пучка сс и фазовая скорость электромагнитного поля влоль спирали подбираются примерно равными, При этом скорость распространения волны вдоль витков спирали будет близкой к скорости света. Между соседними ви~ками спирали возникает переменное электрическое поле.

Если направление вектора переменного электрического поля совпадает с направлешгем вектора скорости электронов, то последние ускоряются, отбирая часть энергии от спирали. И, наоборот, если электроны замедляюгся, то они передают часть своей кинетической энергии переменному электромагнитному полю спирали. Очевидно, что в соседних промежутках между витками с~шрали будут поля разли игьгх знаков.

Поэтому часть электронов ускорится, а часть — замедлится. Непрерывный поток электронов, вошедших в пространство взаимодействия, разорвется, образуготся гсчсвицеобразныс их сгустки. Изменением средней скорости электронов (напряжения на первом, а чаше на втором аноде) можно добиться получе«ия таких 114 фазовых соотношений между скоростью образующихся в пространстве взаимодействия сгустков электронов и фазовой скоростью волны вдоль оси спирали, при которой электроны преимущественно будут тормозиться и передача электронами энергии спирали существенно превзойдет ее отбор. В рсзультатс поле на выходе ЛБВ-О е ~(г) =йлввЕ п сов гпс(г — т,), (6.3) где йлав — коэффициент усиления ЛБВ по напряженности поля; т,— время распространения волны по спирали.

В режиме получения АМШП ЛБВ-О работает как усилитель с переменным значением коэффициента усиления ?глав=/глав(?). В этом режиме развслыватсльная часть станции радиопомех обеспсчпггггс~ нпрс шлспис и длигелшюс:шпомпппшш иссугцсй чггсго~ы подавляемой РЛС ?с, так что на вхол ЛБВ поступают колебания е(г) =Е псов пгпй Устройство запоминания частоты (УЗЧ) в станции может и отсутствовать, а в ЛБВ модулирустся принятый сигнал подавляемой РЛС. Так может реалпзовазься, например, АМШП на частоте сканирования антенны подавляемой РЛС.

Модулирующис видеошумы с генератора поступают на двусторонний ограничитель и далее иа модулятор. 'Последний в простейшем случае представляет собой электронную лампу (транзистор), включенную последовательно в цепь питания первого анода. Изменение напряжения шумов ип„(г), поданных на сетку лампы, вызывает пзмспспис падения напряжения иа внутреннем сопротивлении лампы Аг=?сг(г), Напряжение иа участке катод — первый анод ЛБВ-О и„,=ń— ип(г) прн этом оказывается переменным, изменяющимся в такт с изменением' подведенного шумового папрюксппя. Изменение инг прежде всего плпяст нп число элгктронов, попадаюгцих в пространство их взаимодействия с полем спирали. Естественно, что йлгв пропорционален числу прошедших через ЛБВ электронов.

Таким образом, изменения ин~ приводят к изменению йлггв и позволяют тем самым получить АМШП. Если между ипс(г), инг(г) и йлвв существует прямая пропорциональная зависимость, то помеховый сигнал е (')=илвв Е,„с [1 ~ Фпчи п(г)! сов гн(у — -.,)— = Е,, [1 + Пг. (г)! СОЗ (нг„( — нп-.,), (6.4) где т,(г) — мгновенное значение коэффициента помеховой модуляции поля.

Однако олновременно модулируется и скорость электронов, а слеловательно, и время пролета их через спираль т,=т,(г). В результате возникаег паразитная фазовая модуляция.. В самом деле, если т,=т,(г), то текущая фаза колебаний ф(г) =пгпг — ы.т,(г) будет меняться в такт с изменением модулирующих шумов. Часто это явление оказывается нежелательным из-за неизбежного расширения спектра помехового сигнала.

Для устранения паразитной фазовой модуляции шум стремятся предельно ограничить, а лампу модулятора ставят в режим коммутации тока. Как и в рассмотренном выше случае с использова- ПБ нием магнетрона, получаются прерывистые колебания. Их график показан на рис. 6.4, б. В современных ЛБВ-О удается достигнуть <сзльв= 100 — 1000 (20 — 30 дБ).

Рассмотренные схемы передатчиков шумов применяют преимущественно для получения узкополосных шумовых сигна,лов, например, при создании помех на частоте сканирования. 6.4. ПРИНЦИП ПОСТРОЕНИЯ ПЕРЕДАТЧИКА ШУМОВЪ|Х РАДИОПОМЕХ С ФАЗОВОИ МОДУЛЯЦИЕИ ФМШП представляют собой высокочастотные колебания, мгновенные значения начальной фазы которых изменяются во врсмсни по закону изменения напряжения иа,(|) модулирующего шума. Апалнт|шескос нырпжспнс помгхопого гппшлн это|о вида пмсс| Виц и„(() = 6<„, сов (<оо| — с<Ч<(1)), (6.5) где йл(з (() = |со за<< (1) — приращения фазы помехового сигнала, изменяю|циеся во времени по случайному закону; йфм — крутизна фазовой модуляционной характеристики передатчика.

Таким образом, для получения ФМШП необходимо иметь СВЧ-прибор с более илн менее линейной фазовой характеристикой. Существует много способов получения таких сигналов. Но в СВЧ- диапазоне наиболсс часто для этой цели использу<отся ЛБВ-О. Отличие передатчика ФМШ!1 о< только '<'<о рассмотренного АМ-передатчика состоит только в том, что лампа модулятора Л включается последовательно в цепь питания второго анода, а ограничитель отсутствует, т. е. модулпрующис шумы подаются с генератора непосредственно на управляющую сетку лампы.

Если иа вход ЛБВ поступают колебания вида е(1) =Е, соз соо|, то, как уже было показано выше, колебания на ее выходе будут определяться выражением езаа (() = Алваро соз (соо( — соотз (() ), (6.6) =т',о+ й~! и.з(|) / 2еа„., (с) т (6.7) где п,.о — скорость электрона, приобретенная за счет сто ускорения полем между первым анодом и катодом; е, и< — заряд и масса 116 где т,(() — время запаздывания (распространения) электромагнитной волны в ЛБВ. ПРИ УСЛОВИП иа2~)Еа< СКОРОСТЬ ЭЛЕКтРОНа, ПОПаДаЮЩЕГО В ПРО- странство взаимодействия с электромагнитным полем спирали, определяется в основном ускорением его полем второго анода и определяется выражением электрона соответственно; <з, — коэффициент пропорциональности.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
10,22 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6369
Авторов
на СтудИзбе
309
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее