TOE_EXP (1082814), страница 2

t=0-

i_L(0-) = i_L(0+) = i_L(0) = i₁(0) = E / (R₁ + R₃ + R₄) = 252/151 = 1,67A

u_c(0-) = u_c(0+) = U_c(0) = i₁(0)R₁ = 50,1В

t=0+

i₂(0) = i₃(0) – i₁(0)

i₃(0) = [E – u_c(0) – R₂i₂(0)]/R₃

i₂(0) – (R₂i₂(0) / R₃) = (E – u_c(0) – i₁R₃)/R₃

i₂(0)(R₂ + R₃) = E – u_c(0) – i₁R₃

i₂(0) = [E – u_c(0) – i₁R₃] / (R₂ + R₃) = 58,28 / 137 = 0,43A

При t=0: di₁/dt = [i₂R₂ – i₁R₁ + u_c]/L = 21,93/0,097 = 226,08

i₁(0) = A₁ + A₂ = 1,67A

di₁/dt = p₁A₁ + p₂A₂ = 226,08

- 43312,24 A₁ - 87255,96 A₂ = 0

A₁ = 1,67 – A₂

- 72331,44 = 43943,72 A₂

A₂ = - 0,6 A₁ = 1,07

i_1св = 1,07e ^{– 87255,96* t} - 0,6e ^{– 43312,24* t} A

i₁(t) = 2,17 + 1,07e ^{– 87255,96* t} - 0,6e ^{– 43312,24* t} A

2) Определить ток операторным методом (задача 1):

Составим схему замещения для послекоммутационной цепи:

E(p) .=` E/p

J₁(p) = J₃(p) - J₂(p)

Li₁(0) + u_c(0)/p= J₁(p)(R₁ + pL) - J₂(p)(R₂ + 1/cp)

E/p - u_c(0)/p = J₃(p)R₃ + J₂(R₂ + 1/cp)

Решая систему уравнений, получим:

J₃(p) = [E/p – u_c(0)/p – J₂(R₂ + 1/cp)] / R₃

J₂(p) = [J₁(R₁ + pL) – Li₁(0) – u_c(0)/p] / (R₂ + 1/cp)

u_c(0) = 50,1В

i₁(0) = 1,67A

Решая систему уравнений, получаем

J₁(p) = 1,07/(p + 87255,96) - 0,6/(p+43312,24 ) + 2,17/p

1/(p + α) = e^-αt => i₁(t) = (2,17 + 1,07e ^{– 87255,96* t} - 0,6e ^{– 43312,24* t})A

4) Рассчитать ток i₄ с помощью интеграла Дюамеля (задача 2):

Разность потенциалов u₁ между зажимами заменяем веткой с противоположно-направленной ЭДС.

i_4уст = 0, т.к. конденсатор не пропускает постоянный ток

i₄(t) = Ae^pt

Комплексное сопротивление цепи

Z(p) = 1/cp + 2*[R*2R/(R + 2R)] = 1/cp + 4R/3 = 0

p = - 3/4RC

Через ветку с конденсатором проложена разность потенциалов:

u_c = E[R/(R+2R) - 2R/(2R+R)] = - E/3

По закону коммутации u_c скачком не меняется: u_c(0-) = u_c(0+) = u_c = - E/3

i₄(0) = - u_c(0)/(R + 2R) = E/4R = Ae⁰ = A

При E=1, i₄(t) = g₄(t) = (e^(-3/4RC)*t)/4R

g₄(t - τ) = (e^{(-3/4RC)*(t - τ)})/4R

Рассмотрим момент времени 0 ≤ t ≤ t₁

u₁ = A – kt

u₁' = - k

i₄(t) = u₁(0) g₄(t) + ∫u₁'(τ) g(t – τ)dτ = [2A(e^(-3/4RC)*t )/4R] + ∫-k*(e^{(-3/4RC)*(t - τ)})/4Rdτ =

= [A(e^{(-3/4RC)* t} )/2R] – (ke^-3t/4RC/4R)*∫e^3τ/4RCdτ =

= [A(e^{(-3/4RC)* t} )/2R] – (ke^-3t/4RC/4R)*[4RCe^3t/4RC/3 – 4RC/3] =

= [A(e^{(-3/4RC)* t} )/2R] – [kC + ke^-3t/4RCC]/3

Рассмотрим момент времени t ≥ t1

u₂ = 0; u₂' = 0

i₄(t) = u₁(0) g₄(t) + ∫u₁'(τ) g(t – τ)dτ + (u(t₁) - 0) g₄(t – t₁) + ∫u₂'(τ) g₄(t – τ)dτ =

= [A(e^{(-3/4RC)* t} )/2R] – [Cke^-3t/4RC(e^{3 t1/4RC} – 1)/3] + (A/2)*(e^{(-3/4RC)*(t – t1)})/4R + 0 =

= [A(e^{(-3/4RC)* t} )/2R] – [Cke^-3t/4RC(e^{3 t1/4RC} – 1)/3] + A e^{(-3/4RC)*(t – t1)} / 8R