Шпоры по физике за 3 семестр (1078169), страница 3

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 3)

Билет №25

1. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме…..

+см билет 13

Билет №26

1. Электрический ток. Сила и плотность тока. Электрическое поле в проводнике с током. Сторонние силы.

Эл. током наз. любое упорядоченное движение Эл. зарядов. В проводнике под действием приложенного Эл. поля Е свободные заряды перемещаются: положительные – по полю, отрицательные против поля. В проводнике возникает Эл. ток, называемый током проводимости. Если же упорядоченное движение Эл. зарядов осуществляется перемещением в пространстве заряженного макроскопического тела, то возникает так наз. конвекционный ток.

Количественной мерой электрического тока служит сила тока I – скалярная физическая величина, определяемая электрическим зарядом, проходящим через поперечное сечение проводника в единицу времени:I=dQ/dt

Физическая величина, определяемая силой тока, проходящего через единицу площади поперечного сечения проводника, перпендикулярного направлению тока, называется плотностью тока:

j=dI/dS

Сила и плотность тока через скорость <v> упорядоченного движения зарядов в проводнике: I=ne<v>S j=ne<v>

Сила тока сквозь S определяется как поток вектора j.

S=интеграл по S от j*dS

Силы неэлектростатического происхождения, действующие на заряды со стороны источников тока, называются сторонними (химические реакции, вращение ротора).

На этом основана электростатическая защита экранированием

Для графического изображения электростатических полей используются силовые линии и эквипотенциальные поверхности.

Силовая линия электростатического поля – это линия, проведенная таким образом, что вектор напряженности поля в каждой точке линии направлен по касательной. Силовым линиям приписывается такое же направление, как и вектору напряженности. Силовые линии начинаются на положительных и заканчиваются на отрицательных зарядах и нигде не пересекаются.

Билет №27

1. Работа электростатического поля при перемещении зарядов. Потенциал электростатического поля. Связь напряженности и потенциала. Уравнение Пуассона.

2. Голография. Запись и воспроизведение голограмм. Применение голографии.

. Применение – голографическое кино и телевидение, голографич микроскоп, контроль качества обработки изделий.

2. Распространение света в одноосных кристаллах. Поляризация при двойном лучепреломлении. Поляризационные призмы и поляроиды. Закон Малюса. Закон Брюстера.

П ри прохождении света через все прозрачные кристаллы кроме принадлежащих к кубической системе, наблюдается двойное лучепреломление: упавший на кристалл луч разделяется внутри кристалла на 2, распространяющиеся с разными скоростями в различных направлениях. Кристаллы, обладающие двойным лучепреломлением, подразделяются на одноосные и двуосные. У одноосных кристаллов один из преломленных лучей подчиняется обычному закону преломления – это обыкновенный луч. Для другого, необыкновенного луча отношение синусов угла падения и угла отражения не остается постоянным при изменении угла падения. У одноосных кристаллов (слюда, гипс) имеется направление, вдоль которого обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются не разделяясь и с одинаковой скоростью – это оптическая ось. Любая пл через оптическую ось – главная пл или главное сечение кристалла.

Оба луча полностью поляризованы во взаимно направлениях. Пл колебаний обыкновенного луча  к главному сечению кристалла, в необыкновенном луче колебания светового вектора – в пл главного сечения. По выходе из кристалла лучи отличаются только направлением поляризации, т.ч. названия обык и необык имеют смысл только внутри кристалла. Поляроид представляет собой целлулоидную пленку, в которую введено большое количество одинаково ориентированных кристалликов сульфата йодистого хинина.

Д войное лучепреломление объясняется анизотропией кристаллов, ε оказывается зависящей от направления. В одноосных кристаллах ε_|| ≠ε_ , в других направлениях n = . Из анизотропии ε вытекает, что элмаг волнам с различными направлениями колебания вектора Е соответствуют разные значения показателей преломления n, поэтому скор световых волн зависит от направления колебаний вектора Е.

В обыкновенном луче колебания светового вектора происходят в направлении  к главному сечению кристалла, поэтому Е  оси кристалла и скорость волны будет одна и та же . Колебания в необыкновенном луче совершаются в главном сечении => для луча 1 угол  = /2 , для луча 2 угол  = 0 и скорость равна .

Одноосные кристаллы характеризуют показателем преломления обыкновенного луча , и показателем преломления необыкновенного луча, перпендикулярного к оптической оси .

Пл, в которой колеблется световой вектор – пл колебаний; пл  ей – плоскость поляризации. Пл.поляризованный свет можно получить с помощью приборов – поляризаторов. На выходе из несовершенного поляризатора получается свет, в котором колебания одного направления преобладают над колебаниями других – это частично поляризованный свет.

- степень поляризации, Imin и Imax – пределы интенсивности прошедшего света. Для пл. поляризованного Imin=0, P=1, для естественного Imax= Imin и P=0, к эллиптически поляризованному это понятие не применимо.

2. Электромагнитная индукция. Закон Фарадея. Правило Ленца. Самоиндукция. Взаимная индукция. Плотность энергии магнитного поля.

Билет №28

1. Электростатическое поле в диэлектрике. Электрический диполь в эл. поле. Поляризоанность……

2. Волновое уравнение для электромагнитного поля, его общий вид..

+ см. Билет №10

Характеристики

Список файлов ответов (шпаргалок)