Главная » Просмотр файлов » Константинов М.Ю. - Принцип суперпозиции в квантовой механике

Константинов М.Ю. - Принцип суперпозиции в квантовой механике (1076123), страница 3

Файл №1076123 Константинов М.Ю. - Принцип суперпозиции в квантовой механике (Константинов М.Ю. - Принцип суперпозиции в квантовой механике) 3 страницаКонстантинов М.Ю. - Принцип суперпозиции в квантовой механике (1076123) страница 32018-01-09СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 3)

Частица массой m находится в одномерной потенциальнойяме шириной 3a с бесконечно высокими стенками. В момент времени t = 0волновая функция частицы имеет вид Ax ( x − a )( x − 3a ) ,Ψ ( x,0) = ψ ( x ) = 0,0 < x < 3a,x < 0, x > 3a.Требуется найти волновую функцию частицы Ψ ( x, t ) , возможные результаты измерения энергии частицы и вероятности их появления, а такжевероятность обнаружения частицы в основном и в двух первых возбуждённых состояниях.∞Ответ: Ψ ( x, t ) = ∑n =12 105 ( 4 + 5(−1)n )3 3π nei− En t2π nxsin;3a3aEn и Pn те же, что и впредыдущей задаче.Задача 3. В момент времени t = t0 волновая функция частицы массой mв одномерной потенциальной яме шириной l с бесконечно высокими стенками имеет видψ ( x) = A sin5π xπxπxcos cos .2ll2lСуперпозицией каких состояний является данное состояние? Найтиволновую функцию частицы Ψ ( x, t ) , среднюю энергию частицы, возможныерезультаты измерения энергии и вероятности их получения.

Является ли состояние частицы стационарным?Ответ: Данное состояние является равновероятной суперпозицией основного состояния и трёх первых возбуждённых состояний;20 i E1 (t −t0 )π x i E2 (t −t0 )2π x i E3 ( t −t0 )3π x i E4 (t −t0 )4π x esin+esin+esin+esin=llll iiiE2 ( t − t0 )E3 ( t − t0 )E4 ( t − t0 )π 22 21  i E1 (t −t0 )ψ 1 ( x) + e ψ 2 ( x) + e ψ 3 ( x) + e ψ 4 ( x)  , En =n ,= e 22 m 2l 2Ψ ( x, t ) =ψ n ( x) =12l2π nx1 π 22 229 π 2 21222sin; E =1+2+3+4=; P1 = P2 = P3 = P4 = .)2 2 (2 2ll4 2m l4 2m l4Данное состояние не является стационарным.Задача 4. В момент времени t = t0 волновая функция частицы массой mв одномерной потенциальной яме шириной l с бесконечно высокими стенками имеет видψ ( x) = A sin9π x3π x3π xcoscos.2ll2lСуперпозицией каких состояний является данное состояние? Найтиволновую функцию частицы Ψ ( x, t ) , среднее значение импульса частицы ивероятность её обнаружения в каждом из состояний.

Является ли состояниечастицы стационарным?Ответ: Данное состояние является равновероятной суперпозицией второго, пятогои восьмого возбуждённых состояний.iE9 ( t −t0 )2  i E3 (t −t0 )3π x i E6 (t −t0 )6π x9π x sinsinsinΨ ( x, t ) =+e+ee=3l lll iiE6 ( t − t0 )E9 ( t −t0 )π 22 21  i E3 ( t −t0 )1ψ 3 ( x) + eψ 6 ( x) + eψ 9 ( x)  , En ==n , P3 = P6 = P9 = ;e2 22m l33E = 43π 222m 2 l 2. Данное состояние не является стационарным.Задача 5. В момент времени t = t0 волновая функция частицы массой m водномерной потенциальной яме шириной l с бесконечно высокими стенкамиимеет видψ ( x) = A sin3π x2π xπxcoscos .lllСуперпозицией каких состояний является данное состояние? Найтиволновую функцию частицы Ψ ( x, t ) , среднее значение энергии частицы,21возможные результаты измерения энергии и вероятности их получения.

Является ли состояние частицы стационарным?Ответ: Данное состояние является равновероятной суперпозицией первого, третьего и пятого возбуждённых состояний.iE6 ( t −t0 ) i E2 (t −t0 )2π x i E4 (t −t0 )4π x6π x esin+esin+esin=llliii2 2E4 ( t −t0 )E6 ( t −t0 )π 21  E2 (t −t0 )1ψ 2 ( x) + e ψ 4 ( x) + e ψ 6 ( x)  , En ==n , P3 = P6 = P9 = ;e2 22m l33Ψ ( x, t ) =E =23l56 π 2 2. Данное состояние не является стационарным.3 2m 2 l 2Задача 6. В момент времени t = t0 волновая функция частицы массой mв одномерной потенциальной яме шириной l с бесконечно высокими стенками имеет видψ = Cψ a + Cψ b ,где C - некоторая константа, ψ a - волновая функция, описывающая равновероятную суперпозицию основного и первого возбужденного состояния, а ψ b волновая функция, описывающая равновероятную суперпозицию основногои второго возбуждённого состояния.Найти волновую функцию Ψ ( x, t ) , среднее значение энергии частицы вданном состоянии, возможные результаты измерения энергии частицы и ихвероятности.Ответ: Ψ ( x, t ) =2 i E1 (t −t0 )1 i E2 (t −t0 )1 i E3 (t −t0 )eψ 1 ( x) +eψ 2 ( x) +eψ 3 ( x),36621P1 = , P2 = P3 = ;36π 22  2En =π 222 22m ln2 ,1 2 1 2  17 π 2 2E =⋅1 + ⋅ 2 + ⋅ 3  =.2 22m 2l 2  366 6 2m l2Задача 7.

В момент времени t = t0 волновая функция частицы массой mв одномерной потенциальной яме шириной l с бесконечно высокими стенками имеет видψ = Cψ a + Cψ b ,22где C - некоторая константа, ψ a - волновая функция, описывающая равновероятную суперпозицию основного и первого возбужденного состояния, а ψ b волновая функция, описывающая равновероятную суперпозицию первого итретьего возбуждённого состояния.Найти волновую функцию Ψ ( x, t ) , среднее значение энергии частицы вданном состоянии, возможные результаты измерения энергии частицы и ихвероятности.Ответ: Ψ ( x, t ) =2 i E1 (t −t0 )1 i E2 (t −t0 )1 i E4 (t −t0 )eψ 1 ( x) +eψ 2 ( x) +eψ 4 ( x),36621P1 = , P2 = P4 = ;36E =En =π 222 m 2l 2n2 ,π 22  21 2 1 2π 2 22.⋅1+⋅2+⋅4=42m 2l 2  3662m 2l 2Задача 8.

Определить результаты измерения проекции импульса Lz ивероятности их выпадения для системы, находящейся в состоянии с волновой функциейψ (ϕ ) = A (1 + cos ϕ ⋅ cos 2ϕ ⋅ sin 3ϕ ) ,где ϕ - азимутальный угол, A - некоторая константа.Ответ:ψ =4m = 0, ± 1, ± 4, ± 6 ;2 111ψ 0 + (ψ 1 −ψ −1 ) + (ψ 4 −ψ −4 ) + (ψ 6 −ψ −6 )  ,35 8i8i8iLz = m ,321; P±1 = P±4 = P±6 =.3570P0 =Задача 9. Определить результаты измерения проекции импульса Lz ивероятности их выпадения для системы, находящейся в состоянии с волновой функциейψ (ϕ ) = A (1 + cos ϕ ⋅ cos3ϕ ⋅ sin 4ϕ ) ,где ϕ - азимутальный угол, A - некоторая константа.Ответ:ψ =4m = 0, ± 2, ± 6, ± 8 ;2 111ψ 0 + (ψ 2 −ψ −2 ) + (ψ 6 −ψ −6 ) + (ψ 8 −ψ −8 )  ,35 8i8i8iP0 =321; P±2 = P±6 = P±8 =.357023Lz = m ,Задача 10. В момент времени t = t0 волновая функция частицы массойm в одномерной потенциальной яме шириной l с бесконечно высокимистенками равнаψ ( x) = Ax sinπxl.Найти волновую функцию частицы Ψ ( x, t ) , средние значения энергии икоординаты частицы, возможные результаты измерения энергии и вероятности их получения, а также вероятность обнаружения частицы в n − м возбужденном состоянии.

Является ли состояние частицы стационарным?Ψ ( x, t ) = −πОтвет:x =E1 =3l (π 2 − 3)4π 2 − 6π 2 2P2 k =2ml 2324π − 6E =;E2 k =,4πx ∞216k+∑sin22llk =1 ( 4k − 1) π2l 2 m ( 2π 2 − 3)2ml 2π 2 ( 4k 2 − 1) ( 2π 2 − 3)i− E1tπ 2 ( 2π 2 + 3) 2π 22768k 2e4k 2 ,322π − 3ei− E2 k t22π kx;sinll; возможные результаты измерения энергии:k ≥1;вероятностиP1 =3π 2 0.884 ;4π 2 − 6; состояние частицы не является стационарным.Задача 11.

В момент времени t = t0 волновая функция частицы массойm в одномерной потенциальной яме шириной l с бесконечно высокимистенками равнаψ ( x) = Ax cosπx2l.Найти волновую функцию частицы Ψ ( x, t ) , средние значения энергии икоординаты частицы, возможные результаты измерения энергии и вероятности их получения, а также вероятность обнаружения частицы в n − м возбужденном состоянии. Является ли состояние частицы стационарным?24∞Ψ ( x, t ) = − ∑Ответ:n =1Pn =3072 n 2π2( 4n24− 1) (π − 6 )2;32n 3 cos π nπ ( 4π − 1)E =22i− En tπ −6π 2 (π 2 + 6 ) 28l m ( π − 6 )2e22π nxsin;llEn =3 82 ;x = l 1 − 2 + 24  ππ − 6 ;обнаружения частицы в n − м возбуждённом состоянии Pn +1 ;π 222ml 2n2 ;вероятностьсостояние частицы не ста-ционарно.Задача 12.

В некоторый момент времени t = t0 координатная часть волновой функции частицы массой m , находящейся в одномерной потенциальной яме ширины a с бесконечно высокими стенками имеет видψ( x) = A sin 3πx.aНайти волновую функцию частицы Ψ ( x, t ) и вероятность пребываниячастицы в первом возбужденном состоянии.Ответ: состояние частицы является суперпозицией основного и второго возбужденного3 − i E1t 2πx1 − i E3t 23π xсостояний, Ψ ( x, t ) =esin−esin;aaaa1010P1 =En =π 2 22ml2n2 ,n = 1, 3 ;91; P3 = .1010Задача 13. В некоторый момент времени t = t0 координатная часть волновой функции частицы массой m , находящейся в одномерной потенциальной яме ширины a с бесконечно высокими стенками имеет видψ( x) = A sin 3πx.aНайти волновую функцию частицы Ψ ( x, t ) и среднее значение кинетической энергии частицы в этом состоянии.Ответ:E =9π 2 2; волновую функцию см. в ответе к предыдущей задаче.10a 2 mЗадача 14.

В некоторый момент времени t = t0 координатная часть волновой функции частицы массой m , находящейся в одномерной потенциальной яме ширины a с бесконечно высокими стенками имеет вид25πxπx ψ( x) = A  sin + sin 2  .aa Найдите волновую функцию частицы Ψ ( x, t ) , среднее значение её кинетической энергии и вероятность пребывания частицы во втором возбужденном состоянии.Ответ:Ψ ( x, t ) =E =2(3π + 8)3π ( 21π + 64 )4π 2 ( 3π + 8 ) 2a 2 m ( 21π + 64 )нии равна P = P3 =ei− E1ti− E2 k +1t( 2k + 1) π x ;2πx ∞16 32sin+∑esin2aa k =1 ( 2k + 1) 4 − ( 2k + 1)aa{}; вероятность пребывания частицы во втором возбужденном состоя-256≈ 0.008 .75π ( 21π + 64 )Задача 15.

В некоторый момент времени t = t0 координатная часть волновой функции частицы массой m , находящейся в одномерной потенциальной яме ширины a с бесконечно высокими стенками имеет видπxπx ψ( x) = A  2sin + sin 2  .aa Найдите волновую функцию частицы Ψ ( x, t ) и вероятность пребываниячастицы в первом возбужденном состоянии.26СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ1.

Мартинсон Л. К., Смирнов Е. В. Квантовая физика. — М.: МГТУ, 2006.2. Савельев И. В. Курс общей физики. Кн. 5. — М: Наука. Физматлит, 1998.3. Матвеев А. Н. Атомная физика. — М.: Высшая школа, 1989.4. Сивухин Д. В. Общий курс физики. Том V.

Атомная и ядерная физика. М.:Физматлит МФТИ, 2002.5. Блохинцев Д. И. Основы квантовой механики. — М.: Наука, 1983.6. Иродов И. Е. Квантовая физика. Основные законы. — М.: Лаборатория Базовых Знаний, 2001.7. Калашников Н. П., Смондырев М. А. Основы физики, Т. 2. — М: Дрофа,2004.8. Шпольский Э. В. Атомная физика. Т. I: Введение в атомную физику.— М.:Наука, 1984.9. Шпольский Э.

В. Атомная физика. Т. 2: Основы квантовой механики истроение электронной оболочки атома. — М.: Наука, 1984.10. Гольдин Л. Л., Новикова Г. И. Квантовая физика. Вводный курс. — М:Институт компьютерных исследований, 2002.27ОГЛАВЛЕНИЕ1. Принцип суперпозиции в квантовой механике………………………….32. Примеры решения задач…………………………………………………..103.

Задачи для самостоятельного решения…………………………………..19Список литературы…………………………………………………………..2528.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
262,3 Kb
Тип материала
Предмет
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6367
Авторов
на СтудИзбе
309
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее