140 (Прандтль-Гидроаэромеханика)

140 Глава й Отсюда следует, что ю1 =,,Яаы т.е. скорость ш1 равна скорости распространения вала на воде с глубиной аы Произведенный расчет показывает, что при перетекании воды через пологое возвышение на дне глубина воды над наивысшей точкой возвышения равна з/з расстояния з этой точки от уровня неподвижной воды. Скорость течения воды над этой точкой равна Г2 шл — — г8'х, ~13 следовательно, расход (~ равен Ц = аш = — з ~/ гдж 2 12 З ~/8 (76) Ниже вершины возвышения течение воды стремительное, но затем оно опять делаетсн спокойным, причем переход в спокойное течение происходит обычно резко — путем образования прыжка воды (см. ниже). Для непологих возвышений нельзн принимать, что скорость течения одинакова во всем по- à — — — П перечном сечении, однако в ка- — — чественном отношении результа- | ~ ты остаются такими же, как и в рассмотренном случае [ср.

с ~ 12, ~а' '"', '= ., п. е) следующей главы]. Выведенные формулы могут быть использованы также в более Рнс. 86. Профили свободной поверх- широких целнх. Рассмотрим русности воды при перетекании через ло, на дне которого имеется поло- возвышение на дне русла гое возвышение (рис. 86), н для ри- да высот уровня неподвижной воды (штрих-пунктирные прямые) вычислим и отложим на рисунке глубины а при определенном значении секундного расхода Я (длн каждой точки дна русла и каждой высоты уровня мы получим два значения глубины о). Найденные таким путем профили свободной поверхности воды изображены на рис. 86.

Наинизшему возможному положению уровня неподвижной воды соответствует профиль 1 — 1У, проходящий через двойную точку. Длн течения, изображенного на рис. 85, возможен только этот профиль. Профили 1-П и П1-1У, соответствующие более высоким уровням неподвижной воды, также встречаются в практических .